عوالم مزدوجة كونيات مزدوجة

عوالم مزدوجة، كونيات مزدوجة

ولكن ماذا عن زمن بلانك، في كل هذا؟

...هذا الزمن يتغير... كما يعتمد على t، أي أنه يتناقص تدريجياً كلما تعمقنا في الماضي. حاجز بلانك يبتعد كصورة وهمية. أما طول بلانك، فيتغير وفقًا لـ R.

...بالطبع، لا يتعامل هذا النموذج مع "باقية الفيزياء". ولجعله كاملاً، لابد من إضافة تغيرات مخصصة للثوابت المرتبطة بالتفاعلات الأخرى، القوية والضعيفة. نفترض أن هذه فكرة إضافية، قابلة للنقاش (ويمكننا مناقشتها فورًا. أما بالنسبة للمستحيل، فنطلب وقتاً للتفكير...)

...التفاصيل الدقيقة لهذا النموذج مذكورة في المقال [على هذا الموقع: الفيزياء الهندسية A، 6، 1998]. للاستشهاد، سنُقدّم تغيرات الثوابت الفيزيائية حسب المتغير الزمني t.

الزمن في الكون الثاني.

...في ما سبق، اعتمدنا على افتراضات هندسية بحتة، ما أدى إلى اقتراح نظام مكوّن من معادلتين مترابطتين للحقل. رأينا أن هذا النظام مُكافئ لعكس إشارة الكتلة في المجموعة الثانية، رغم أن الكتل m* موجبة.

...عند حل هذه المعادلات، نعطي للقياسين شكلًا خاصًا، يعكس فقط فرضيات مختلفة. نفترض أن النسبية الخاصة "تعمل" في كلا الورقتين. هذا يقودنا إلى اختيار شكل خاص للقياس ريمان، يُعرف بـ "بالتقسيم (+ - - -)". ثم نفترض أن هذين الكونين متجانسان (أي أن المعاملات، الضغط، الكثافة، متساوية في كل نقطة من الفضاء) ومتناهيان في الاتجاه (أي أن مظهر الكون هو نفسه بغض النظر عن الاتجاه الذي ننظر إليه). وباستخدام هذه القياسات الخاصة، يمكننا التعبير عن التنسورين S وS*، ثم حل المعادلات، مما يُنتج في النهاية معادلات تفاضلية تُحدد تطورات R وR*، أي "عوامل المقياس" لكلا الكونين.

...نفعل الشيء نفسه في النظرية القياسية، إلا أن لدينا معادلة حقل واحدة فقط، وهي معادلة آينشتاين، وقياس واحد فقط، ونصل في النهاية إلى معادلة تفاضلية واحدة فقط. وهي المعادلة الشهيرة لفريدمان:

ملاحظة فورية: هذه المعادلة لا تتغير عند استبدال t بـ -t، أي أنها "قابلة للعكس الزمني".

...في الواقع، لا شيء في فيزيائنا يسمح لنا بالتمييز بين الماضي والمستقبل. أياً ما نفعله، نعود دائمًا إلى مفهوم ذاتي للزمن. فقط حواسنا هي التي تمكننا من التمييز بين الماضي والمستقبل.

...لدينا سطوح تحتوي على خطوط جيوديسية. لكن لا يوجد اتجاه محدد لهذه الخطوط. اختيار اتجاه الزمن أمر عشوائي.

...المعادلات التفاضلية المترابطة (المعادلات (37-a) و(37-b) في الورقة [الفيزياء الهندسية A، 6، 1998]) أيضًا لا تتغير عند استبدال t بـ -t.

...عند العودة إلى البداية، نعرف أنه يمكننا تحديد نقطتين مترابطتين M وM* من كلا السطوح الفائقة باستخدام نفس مجموعة الإحداثيات. نسمي هذه الإحداثيات (t, z, x, h). يمكننا حينها إكمال الحساب وتحقيق المعادلتين التفاضليتين النهائيتين المترابطتين (نكتبها):

وهما غير متغيرتين إذا استبدلت t بـ -t.

في هذه المرحلة، يمكنني بسهولة أن أقرر أن: t = t و t* = t
أو أن: t = t و t* = -t

...المعادلات لا تُحدد أي اتجاه زمني مسبقًا، تمامًا كما لم تفعل معادلة فريدمان. لكن ما معنى هذه المتغيرات t وt*؟

ملاحظة مُضافة في فبراير 2000:
بين لحظة كتابة هذا النص ووقت حديثنا الآن، ظهرت مجموعة جديدة من الدراسات المتعلقة بالثقوب السوداء (أو بالأحرى تذهب في اتجاه عدم وجودها). بناءً على هذه الدراسات، أقول الآن إن الكميات t وt* مجرد إحداثيات، ولا شيء غير ذلك. فمثلاً، قرارنا بأن t* = -t لا يعني بأي حال من الأحوال أننا إذا انتقلنا من الورقة F إلى الورقة المزدوجة F* فسنعيش "في الزمن العكسي". في هذه الدراسات الجديدة التي أشرنا إليها، نهتم بشكل خاص بكيفية تواصل الورقتين (خلال لحظة قصيرة، لفترة نقل فائق الفضاء للمادة من الورقة F إلى الورقة F*). ماذا يحدث حينها للمادة التي تهرب نحو "المنحدر العكسي للكون لدينا"؟ هل تتحرك ضد الزمن؟

...تتطور هذه المادة في الورقة F* حيث تكون الإحداثية الزمنية معاكسة لنا. لكن أثناء الانتقال من ورقة إلى أخرى، تتابع كتلة مراقبة مسارًا جيوديسيًا. "ساعة مراقبها" (أي زمنها الخاص) تستمر في التقدم نحو المستقبل. علاوة على ذلك، يمكن نظريًا أن تظهر هذه الجسيم المراقب مرة أخرى في F بعد أن تقطع مسارًا عبر "الممرات المزدوجة". هل يعني ذلك أن هذا الجسيم المراقب يمكن أن يعود قبل أن يغادر؟

...لا، أبدًا. لم يكن هناك في أي لحظة من لحظات مساره "انعكاس زمني". لكن ما هي الطبيعة المُنتَجة لهذه العكسية الزمنية؟ انتبه، لا يتعلق الأمر بالزمن الخاص، بل فقط بعكس الإحداثية الزمنية. مستوحين من أعمال سورياو (هيكل الأنظمة الديناميكية، 1974، دونود، الصفحة 198، المعادلة 14.67)، نعلم أن عكس الإحداثية الزمنية وعكس الكتلة (والطاقة) هما ظاهرتان مترابطتان. وينتج عكس الزمن عن عمل "المكونات العكسية الزمنية لمجموعة بوانكاريه". أما عكس الكتلة والطاقة، فينشأ عن عمل المجموعة على فضاء الزخم.

...إذًا، "السير لفترة زمنية في ورقة يكون فيها الإحداثي الزمني t* عكسيًا بالنسبة لنا" يعني ببساطة أن الكتلة المراقبة m تُسهم سلبًا في مجال الجاذبية (مقارنة بالجسيمات التي بقيت في ورقتها الأصلية) خلال تلك الفترة التي تكون "غارقة في المزدوج".

عكس الزمن يعادل عكس الطاقة والكتلة.

رأينا أن جسيمات المادة الشبحية تتصرف وكأنها تمتلك كتلة سالبة. يمكننا القول إن جسيمين يتفاعلان، كليهما كتلتهما موجبة، لكنهما يمتلكان اتجاهين زمنيين عكسيين، فهما يتنافران جاذبيًا. في الورقة: J.P. Petit و P. Midy: تعميم المادة المضادة عبر التأثير المزدوج لمجموعة على فضاء الزخم. 3: مجموعة مزدوجة. تكافؤ المادة والمضادة في الفضاء الشبحي. إعادة تفسير نظرية CPT.** **[على الموقع: *الفيزياء الهندسية B، 3، 1998.] حاولنا استخلاص هيكل المجموعة التي تدعم هذه الهندسة المزدوجة. ووصلنا إلى الاستنتاج أن الورقتين مرتبطتان بعلاقات تناظر، وبخاصة أن اتجاهات الزمن بينهما معاكسة. وبذلك نصل إلى الفكرة الأولية لأندري ساخاروف ونظرية الكونين المزدوجين.

الصفحة السابقة

العودة إلى الصفحة الرئيسية

../../bons_commande/bon_global.htm

عدد مرات زيارة هذه الصفحة منذ 13 يونيو 2005: