كواكب مزدوجة كونية

الكون المزدوج المزدوج الكونية الكتلة الخفية الفيزياء الفلكية. 7 : تثبيت المجرات الكروية بواسطة الكتلة الخفية المحيطة. (ص2) .

2. أصل قانون نيوتن ومعادلة بوسون.

قانون نيوتن هو افتراض، مبدأ. يعمل. دليل: يمكننا حساب مسارات الكواكب، بشكل جيد بما يكفي، وإرسال الأقمار الصناعية إلى مسافات كبيرة، بدقة مذهلة.

معادلة المجال الإينشتين هي افتراض، مبدأ.
(7)

**S **= c T

يعمل. دليل: يمكننا حساب انحراف الحافة المحيطية لكتلة، قمر صناعي في مدار حول كتلة أثقل. إذا كنا نعيش بالقرب من نجمة نيوترونية وإذا كان هذا الجسم لديه شريك، يجب أن نلاحظ المسار الموضح في الشكل 4.

الشكل 4 : انحراف الحافة المحيطية لمسار الشريك، في مدار حول جسم كتلي كبير.

سيؤكد القياس النظرية، كما نفعل في حالة عطارد. من بين أمور أخرى، هذه الظاهرة متوافقة مع نموذج الكتلة الخفية.
(8)

**S **= c (**T *- T)

(9)

S*** = c (T* **- T)

يجب أن نعيش في منطقة من الكون حيث تهيمن المادة ( T* << **T **)، بحيث تصبح معادلات المجال:

(10)

**S **» c T

(11) S*** **= - c T

عندما قدم أينشتاين مفهوم معادلة المجال الجديدة، تم التحقق مما إذا كان هذا الصياغة متوافقة مع قانون نيوتن. بشكل كلاسيكي، يُعتبر التنسور المترية قريبًا من الذي يصف وسطًا متجانسًا (r = ثابت). ثم تُعتبر تركيزات الكتلة كاضطراب صغير:

(12)

g = go + e g

go يشير إلى هذا الوسط بكثافة ثابتة. e كمعلمة صغيرة، يمثل الحد الثاني e g الاضطراب. يتم مقارنة الجانب الأيمن من معادلة المجال بـ:

(13)

لكن، وهذا أمر مهم للغاية، يتم اختيار الحدين go و e g غير تعتمد على الزمن. ثم نحسب الجانب الأيسر من (7) من خلال التوسع في سلسلة (12) ونحصل على:

(14)

ويمكن كتابته:

(15)

ويعتبر معادلة بوسون من خلال:

(16)

من هناك، نحدد أيضًا المحاكي الجاذب:

(17)

goo هو أحد المحاكيات المترية. لكن كل هذا يتم في ظروف حالة مستقرة. نحتاجه لتحديد الحد من الدرجة الأولى go، المختار على شكل لورنتزي:

(18)

ds2 = c2 dt2 - dx2 -dy2 -dz2

هذا تقريب جيد إذا كنا نتعامل مع:
جزء من الكون

• حيث يتم حصار تركيز كتلة بالفراغ.

• حيث تكون السرعات صغيرة مقارنة بـ c

• حيث تكون الانحناء المحلي ضعيفًا

ثم، هل من المناسب وصف وسط لا نهائي؟ لا. لفعل ذلك، لوضع معادلة بوسون تنطبق على وسط لا نهائي بكثافة ثابتة، نحتاج إلى حل من الدرجة الصفرية غير المستقر go، والذي لا يمكن أن يكون له شكل لورنتزي. يجب أن يكون نوع حل فريدمان. إذا كان الوسط متجانسًا تمامًا، وإذا كانت كثافة الكتلة غير المستقرة ثابتة في جميع الفضاء، فلا يوجد هناك حد اضطراب. go هو ببساطة حل روبرتسون-ووكير، مما يعطي نماذج فريدمان (لنظرية النسبية العامة الكلاسيكية).

أين هو المحاكي الجاذب Y، لوسط لا نهائي، بكثافة كتلة ثابتة في الفضاء؟ لا مكان. لا يوجد ولا يمكننا تعريف كمية قياسية مثل هذه.

<uإذن، بالنسبة لوسط لا نهائي بكثافة ثابتة، سواء كان ثابتًا في الزمن (وهو أمر لا فيزيائي) أو متغيرًا مع الزمن (فريدمان)، تصبح معادلة بوسون مجرد خيال نظري. لا توجد فعليًا. ليس لها معنى فيزيائي. لا يمكننا الاعتماد عليها.

إذن، ما هو المجال الجاذب حول نقطة مختارة عشوائيًا في الفضاء؟ إجابتنا: الصفر.

سيقول القارئ: ماذا عن تأثير العزل في الكهرباء الساكنة؟

هل يمكنك التعامل مع وسط لا نهائي بكثافة شحنة كهربائية ثابتة؟ لا، هذا غير فيزيائي. يجب أن يتوسع هذا الوسط فورًا، بسرعة هائلة، إذا ابتعدت كثافة الشحنة بشكل كبير عن التوازن (n + = n -).

سيتحفظ قارئ آخر:

• في عام 1934، أعاد ميلن و ماك كراي اكتشاف معادلة فريدمان، من خلال المعادلات فقط لـ أويلر و بوسون.

ما معنى ذلك؟ ببساطة أن انهيار أو توسع كرة الغبار (بضغط صفر) يخضع لنفس المعادلة التي يخضع لها كون بكثافة ثابتة، والتي تتوافق مع نموذج فريدمان. لا أكثر من ذلك.