علم الكونيات الكوني المزدوج

الكون الكوني للعالم المزدوج الفيزياء الفلكية للمادة والجسيمات الغامضة. 1. الإطار الهندسي. عصر المادة والتقريب نيوتن. (ص4)

3) سيناريو تطور المادة والجسيمات الغامضة:

...يمكننا التعبير عن ذلك باستخدام الكميات ذات الأبعاد R، R*، t، r، r*. وT وT* هي درجات الحرارة (وليس الأوقات المميزة T وT*). انظر الشكل 3.

.

الشكل 3: تطور معايير المقياس للكون والكون الغامض.

...كما تم التحدث عنه في المقال السابق، هذا يوسع العمر المقدرة للكون لدينا، بناءً على قياس ثابت هابل. تلعب المادة الغامضة دور "ثابت كوني"، لأنها توفر تسارع إيجابي R" في طبقة لدينا.

...كما نرى، النظام ليس متناسقًا. يمتد كون واحد (الذي يُفترض أنه كوننا) بشكل أسرع. في كون المادة، ثابت هابل هو Ho. لكننا نحصل على قيمة مختلفة Ho في كون الجسيمات الغامضة (الذي لا يمكن قياسه، لأننا لا يمكننا رؤيته بصريًا). في هذه التطورات المترابطة لعالمين، عالم المادة وعالم المادة الغامضة، هناك مراحلتين. خلال المرحلة الإشعاعية، افترضنا أن عوامل المقياس R(t) وR(t) ستكون "متساوية في البداية". نفس الافتراض بالنسبة لدرجتي حرارة الإشعاع Tr وTr. لكن هذه مجرد افتراضات. نتيجة لذلك، تصبح الكثافة rm ودرجة الحرارة Tm* أعلى لاحقًا في كون الجسيمات الغامضة (في الطبقة المزدوجة F*). سنستخدم هذا النتيجة في مقال مستقبلي مخصص للكيانات الكبيرة جداً.

4) قانون نيوتن ومعادلة بويسون.

...لدينا هذا الأمر. في النسبية العامة الكلاسيكية، يمكن استنتاج قانون نيوتن ومعادلة بويسون من معادلات المجال، ولكن فقط من خلال حلول الحالة المستقرة (الترتيب صفر زائد حد تperturbation).

...من معادلات المجال (24) و(25)، يمكننا اعتبار حلول لورنتزية مستقرة وإضافة بعض حدود التperturbation إلى المترية:
(38)

(39) اكتب أنظمة المسارات الجيوديسية:
(40)

(41)

مع ظروف السرعة المنخفضة:
(42)

(43)

مع w و (w - w*) << 1 (انحناء ضعيف)، تقدم معادلات المجال:

(44)

(45)

وبالتالي:
(46)

بإدخال الجهد الجذبي بدون أبعاد:

(47)

نحصل على معادلة بويسون، المكتوبة في النظام {z i}:
(48)

حيث:
(49)

بالمثل، في الطبقة F:
(50)

في الطبقة F* (51)

وهو ما يتوافق مع قانون نيوتن، ويبرر افتراضنا الأولي حول ديناميكية الطبقتين. جميع الكتل موجبة. جسيم اختباري m = +1، موقعة في الطبقة F، يعطي جهدًا جذبيًا:
(52)

في الطبقة F، قانون نيوتن يعطي:
(53)

أي قوة جذب. على العكس، يدفع جسيم اختباري موقعة في الطبقة F*. هذا يبرر افتراضنا الأولي:

• m و m' (كلاهما موقعة في الطبقة F) يجذبان بعضهما البعض، وفقًا لقانون نيوتن.

• m* و m*' (كلاهما موقعة في الطبقة F) يجذبان بعضهما البعض، وفقًا لقانون نيوتن.

• m و m* يتنافران بعضهما البعض، وفقًا لقانون "نيوتن العكسي".

...يمكن التعبير عن جميع المعادلات في أي نظام إحداثيات، مع مجموعة محددة من الثوابت. قانون نيوتن يعطي:
(54)

مع:
(55)

(56)

...بالمثل، يمكن صياغة جميع المعادلات أو أنظمة المعادلات في نظام إحداثيات معين، مع قيم مناسبة للثوابت الفيزيائية. على سبيل المثال:

(57)

يؤدي إلى:
(58)

مع:
(59)

نحصل على معادلة بويسون، بصيغة أكثر مألوفة:

(60) ΔY = 4πG (ρ - ρ*)

ويمكن صياغتها بشكل مشابه في النظام الثاني من الإحداثيات، مع تعبيرات مختلفة لللابلاسيان، و كثافات الكتلة، وقيمة الثابت الجذبي. مع شرط التوافق:
(70)

نأخذ G = G* (كما نأخذ c = c*). نحصل على معادلات غير متغيرة عند تغيير الإحداثيات:
(71)

S = c ( T - T*)

(72) S* = c ( T* - T)

** ** المادة والجسيمات الغامضة تجذب نفسها، لكنها تنافر بعضها البعض.

** **