الكون الكونية للكون المزدوج الفيزياء الفلكية للمادة الشبحية-المادة.3 : عصر الإشعاع: مشكلة "البداية" للكون.
مشكلة تجانس الكون المبكر. (ص3)
...طول سوخرشيلد المميز Rs يتغير بحسب عامل المقياس المكاني R. طول جينز المميز هو: (43)
اكتب: (44)
ثم: (45)
...طول جينز المميز يتغير بحسب عامل المقياس المكاني R.
بجمع (35) و(42)، نحصل على:
(46)
...طول كومبتون يتغير بحسب عامل المقياس المكاني R. (47)
...طول بلانك يتغير بحسب عامل المقياس المكاني R. بجمع (17) و(42)، نحصل على: (48)
m » R
و: (49)
...قانون كيبلر يؤكد أن مربع فترة الدوران To2 يتغير بحسب القوة الثالثة Ro3 لنصف قطر المدار. افترض أن هذا لا يتغير خلال العملية: (50)
R3 » T2 أو: (51)
R » T2/3
...هذا علاقة بسيطة تربط مقياس المسافة R ومقياس الوقت T. بجمع مع (40) و(48)، نحصل فوراً على: (52)
(53)
(54)
و: (55)
(56)
(57)
الطاقة ثابتة (ولكن ليس الكتلة).
ملاحظة: بما أننا كنا بحاجة إلى معادلة إضافية لتحديد مجموعة الثوابت، ومقياس المسافة R، وتغيرات مقياس الوقت، بدلًا من الافتراض (50)، يمكننا افتراض أن mc2 محفوظ: الافتراضان متساويان. نجد أن جميع المدد المميزة تتغير بحسب عامل المقياس الزمني T. على سبيل المثال، مدد جينز وبلانك: (58)
معادلة بويسون لا تشكل مشكلة خاصة: (59)
(60)
تصبح: (61)
هذا طبيعي، لأن معادلة بويسون تأتي من معادلة المجال. الآن دعنا ننتقل إلى معادلات ماكسويل (25) إلى (29). باستخدام (35)، نحصل على: (62)
(26) تعطي: (63)
(25) تتحول إلى: (64)
و(28) إلى (65)
تُضمن ثبات هذه المعادلات إذا: (66)
بافتراض أن الطاقة الكهربائية والمغناطيسية محفوظة: (67)
وبجمع مع (63)، نجد E = c B.
للاستمرار في التوافق مع باقي الأمور، افترض:
- ثابت البنية الدقيقة a هو ثابت مطلق
- نصف قطر بور Rb يتغير بحسب عامل المقياس المكاني R
- مقطع العرض Q يتغير بحسب R2.
(68)
نجد: (69)
قوانين كهرومغناطيسية الجاوج.
...يمكننا التحقق من أن طاقة ريدبيرغ ثابتة مطلقة، بينما يختلف طول ديبا مثل R. في هذا النموذج، حيث نحدد عامل مقياس مكاني R، وعامل مقياس زمني T، تُعتبر الثوابت الفيزيائية المسمى "ثابتة" متغيرات، ويُطلب ثبات جميع المعادلات الفيزيائية، والطاقة محفوظة:
...- جميع الأطوال المميزة تتغير بحسب عامل المقياس المكاني R
...- جميع المدد المميزة تتغير بحسب عامل المقياس الزمني T
...وبالتالي، يمكننا تحديد قانون التطور، العودة إلى x° = ct وتقديم (51). يصبح قانون التطور: (70)
R = R* » t2/3
...بما أن جميع المعايير مرتبطة، يمكننا اختيار أي منها كمعلمة رئيسية. إذا اخترنا الوقت t، فإن مخطط التطور العام يصبح: (71)
R » t 2/3 G » t - 2/3 m » m e » t 2/3 h » t c » t - 1/3 r » t - 4/3 v » t - 1/3 e » t 1/3 E » t B » t - 2/3 m o » t 2/3
...وهذه الكميات مرتبطة بهذا العملية العامة للجاوج. يمكننا اختيار أي منها كمعلمة رئيسية (هنا: t).
...كان من الممكن أن نختار، خلال هذه الفترة الإشعاعية، الكثافة r » rr كمعلمة رئيسية: (72)
النسخة الأصلية (الإنجليزية)
الكون الكونية للكون المزدوج الفيزياء الفلكية للمادة الشبحية-المادة.3 : عصر الإشعاع: مشكلة "البداية" للكون.
مشكلة تجانس الكون المبكر. (ص3)
...طول سوخرشيلد المميز Rs يتغير بحسب عامل المقياس المكاني R. طول جينز المميز هو: (43)
اكتب: (44)
ثم: (45)
...طول جينز المميز يتغير بحسب عامل المقياس المكاني R.
بجمع (35) و(42)، نحصل على:
(46)
...طول كومبتون يتغير بحسب عامل المقياس المكاني R. (47)
...طول بلانك يتغير بحسب عامل المقياس المكاني R. بجمع (17) و(42)، نحصل على: (48)
m » R
و: (49)
...قانون كيبلر يؤكد أن مربع فترة الدوران To2 يتغير بحسب القوة الثالثة Ro3 لنصف قطر المدار. افترض أن هذا لا يتغير خلال العملية: (50)
R3 » T2 أو: (51)
R » T2/3
...هذا علاقة بسيطة تربط مقياس المسافة R ومقياس الوقت T. بجمع مع (40) و(48)، نحصل فوراً على: (52)
(53)
(54)
و: (55)
(56)
(57)
الطاقة ثابتة (ولكن ليس الكتلة).
ملاحظة: بما أننا كنا بحاجة إلى معادلة إضافية لتحديد مجموعة الثوابت، ومقياس المسافة R، وتغيرات مقياس الوقت، بدلًا من الافتراض (50)، يمكننا افتراض أن mc2 محفوظ: الافتراضان متساويان. نجد أن جميع المدد المميزة تتغير بحسب عامل المقياس الزمني T. على سبيل المثال، مدد جينز وبلانك: (58)
معادلة بويسون لا تشكل مشكلة خاصة: (59)
(60)
تصبح: (61)
هذا طبيعي، لأن معادلة بويسون تأتي من معادلة المجال. الآن دعنا ننتقل إلى معادلات ماكسويل (25) إلى (29). باستخدام (35)، نحصل على: (62)
(26) تعطي: (63)
(25) تتحول إلى: (64)
و(28) إلى (65)
تُضمن ثبات هذه المعادلات إذا: (66)
بافتراض أن الطاقة الكهربائية والمغناطيسية محفوظة: (67)
وبجمع مع (63)، نجد E = c B.
للاستمرار في التوافق مع باقي الأمور، افترض:
- ثابت البنية الدقيقة a هو ثابت مطلق
- نصف قطر بور Rb يتغير بحسب عامل المقياس المكاني R
- مقطع العرض Q يتغير بحسب R2.
(68)
نجد: (69)
قوانين كهرومغناطيسية الجاوج.
...يمكننا التحقق من أن طاقة ريدبيرغ ثابتة مطلقة، بينما يختلف طول ديبا مثل R. في هذا النموذج، حيث نحدد عامل مقياس مكاني R، وعامل مقياس زمني T، تُعتبر الثوابت الفيزيائية المسمى "ثابتة" متغيرات، ويُطلب ثبات جميع المعادلات الفيزيائية، والطاقة محفوظة:
...- جميع الأطوال المميزة تتغير بحسب عامل المقياس المكاني R
...- جميع المدد المميزة تتغير بحسب عامل المقياس الزمني T
...وبالتالي، يمكننا تحديد قانون التطور، العودة إلى x° = ct وتقديم (51). يصبح قانون التطور: (70)
R = R* » t2/3
...بما أن جميع المعايير مرتبطة، يمكننا اختيار أي منها كمعلمة رئيسية. إذا اخترنا الوقت t، فإن مخطط التطور العام يصبح: (71)
R » t 2/3 G » t - 2/3 m » m e » t 2/3 h » t c » t - 1/3 r » t - 4/3 v » t - 1/3 e » t 1/3 E » t B » t - 2/3 m o » t 2/3
...وهذه الكميات مرتبطة بهذا العملية العامة للجاوج. يمكننا اختيار أي منها كمعلمة رئيسية (هنا: t).
...كان من الممكن أن نختار، خلال هذه الفترة الإشعاعية، الكثافة r » rr كمعلمة رئيسية: (72)