الكون المزدوج في الفيزياء الفلكية والكونولوجيا المواد الشبحية – المواد العادية. 5: نتائج المحاكاة العددية ثنائية الأبعاد. VLS. حول مخطط محتمل لتكوين المجرات. (ص 9)
الاستنتاج.
انطلاقًا من الديناميكا النيوتونية المرتبطة بنظام مادة-مادة شبحية، أجرينا محاكاة ثنائية الأبعاد باستخدام مجموعتين من 5000 نقطة كتلة تتفاعل مع بعضها. لم نأخذ في الاعتبار ظاهرة التوسع. اخترنا الظروف الابتدائية وفقًا للحسابات المقدمة في ورقة سابقة، والتي تصف فترة المادة في النموذج الكوني. ثم وجدنا أن المادة الشبحية تتشكل في كتل نتيجة للاضطراب الجاذبي، بينما تأخذ المادة مكانها في المساحات الباقية، مكونة هيكلًا خلويًا. نقترح أن هذه الآلية، عند تمديدها إلى الأبعاد الثلاثة، قد تفسر الظاهرة VLS.
المراجع.
[1] ج. بي. بيت: تأثير الكتلة المفقودة. Il Nuovo Cimento، B، المجلد 109، يوليو 1994، الصفحات 697-710
[2] ج. بي. بيت، Mod. Phys. Lett. A3 (1988) 1527
[3] ج. بي. بيت وبي. ميدي: الفيزياء الفلكية للمادة الشبحية. 1: الإطار الهندسي. فترة المادة والتقريب النيوتوني. الفيزياء الهندسية A، 4، مارس 1998.
[4] ج. بي. بيت، Mod. Phys. Lett. A3 (1988) 1733
[5] ج. بي. بيت، Mod. Phys. Lett. A4 (1989) 2201
[6] بيت ج. بي.: كونولوجيا الكون المزدوج. الفيزياء الفلكية وعلوم الفضاء. Astr. And Sp. Sc. 226: 273-307، 1995
[7] ج. بي. بيت وبي. ميدي: الفيزياء الفلكية للمادة الشبحية. 5: نتائج المحاكاة العددية ثنائية الأبعاد. VLS. حول مخطط محتمل لتكوين المجرات. الفيزياء الهندسية A، 8، مارس 1998.
[8] ج. بي. بيت وبي. ميدي: الفيزياء الفلكية للمادة الشبحية. 2. القياسات الثابتة المرافقة. الحلول الدقيقة. الفيزياء الهندسية A 5، مارس 1998.
[9] ج. بي. بيت وبي. ميدي: الفيزياء الفلكية للمادة الشبحية. 3. فترة الإشعاع. معضلة "الأصل" للكون. معضلة التجانس في الكون المبكر. الفيزياء الهندسية A، 6، مارس 1998.
[10] ج. بي. بيت وبي. ميدي: مادة مظلمة دافعة. الفيزياء الهندسية A، 3، مارس 1998.
[11] ف. بوشيه ولي. هيرنقيست: محاكاة كونية باستخدام أساليب الشجرة النظرية. Astr. Jr Suppl. Series 68، الصفحات 521، 538، 1988.
[12] ف. بوشيه، لي. هيرنقيست، وي. سوتو: تطبيق طريقة إيwald في المحاكاة الكونية لجسم N. Apj. Suppl. Series 75، الصفحات 231-240، 1991
[13] بي. جي. بيبلز: مبادئ الكونولوجيا الفيزيائية. سلسلة برينستون في الفيزياء. 1193
[14] ج. بي. بيت وبي. ميدي: الفيزياء الفلكية للمادة الشبحية. 4: عدم الاستقرار الجاذبي المشترك. الفيزياء الهندسية A، 7، مارس 1998.
[15] ج. بي. بيت وبي. ميدي: تعميم المادة المضادة من خلال التأثير المترافق لمجموعة على فضاء الزخم. 4: مجموعة الأزواج. الوصف الهندسي للمادة المضادة لديراك. التفسيرات الهندسية للمادة المضادة لفيينمان والمعروفة بقانون CPT. الفيزياء الهندسية B، 4، مارس 1998. _________________________________________________________ ** **
ملاحظة:
هذا المقال كان جزءًا من ما تم تقديمه إلى A&A في أكتوبر 1996. تم تحليل هذه الجزئية بشكل مكثف من قبل المراجع غير المعروف، الذي طرح عددًا كبيرًا من الأسئلة خلال عشرة أشهر من الحوار، الذي كان مهذبًا للغاية، ونأسف بشدة لانقطاعه المفاجئ من قبل مدير المجلة. في حالة هذا النموذج، يطرح السؤال فورًا عن إمكانية التأكيدات الملاحظية. لفعل ذلك، يجب التفكير في اختبارات كونية، وتأثيرات تؤثر على الخلفية الكونية، والتي تُعزى بشكل رئيسي إلى كتل المادة الشبحية التي يُفترض أنها تقع في وسط الفراغات الكبيرة المحيطة بالمجرات. يعتمد القطر المتوسط لهذه الكتل بشكل كبير على "الظروف الابتدائية" المختارة. إذا زادت درجة حرارة المادة الشبحية T*، يزداد قطر هذه الكتل. فيما يلي نتائج حصلنا عليها سابقًا باستخدام درجات حرارة أعلى.
** ** الشكل.1: كتل المادة الشبحية.
الشكل.2: هنا، مُضافة فوق المادة.
الشكل.3: الهيكل الخلوي للمادة.
لاحظ (من المقال):
(23)
أن احتمال التعتيم، عند مسافة معينة r، يتناقص بسرعة كبيرة مع القطر المتوسط f للكتل. أما الكمية d فهي معلمة ثابتة (الحجم المتوسط للفقاعات في VLS).
وبالتالي، نحصل على هيكل أكثر تنظيمًا للمادة. لكن حجم هذه الكتل سيكون كبيرًا لدرجة أنها قد تُغطي مجرات قريبة نسبيًا، تقع على بعد أقل من مليار سنة ضوئية. نعلم أن تأثيرها على الضوء هو "عدسة سلبية"، مماثلة لمشاهدة مشهد من خلال عدسة متباعدة. ويتمثل التأثير في تقليل القطر الظاهري للأجسام في الخلفية وتركيزها. انظر الأشكال 4، 5 و6.
