... دعنا الآن نحاول تخيل (الأرقام مأخوذة من المقال) مجموعة من أربع كرات زجاجية للأطفال، لا تزال في فضاء تمثيل ثلاثي الأبعاد، وتشكل رباعي أوجه (كائن قابل للتوجيه بشكل كبير)، وتسقط داخل وادٍ على شكل كرة، وفقاً لـ"الشعاع الجيوديسي".
سترتد الكرات عن كرة الوادي (وفقاً للخيال المتعلق باختيارنا لفضاء التمثيل. في الواقع، الخطوط الجيوديسية مستمرة في السطح الفائق ثلاثي الأبعاد).
أتذكر، عندما كنت أصغر سناً، كانت كرات الكروم تُوجد غالباً في نهايات درابزين السلالم. إذا كنت تعيش في مكان يحتوي على هذا النوع من الأشياء، يمكنك تجربة التجربة بنفسك برمي كرات زجاجية صغيرة من الفولاذ عليها.
بعد الارتداد، ستشكل الكرات الأربع رباعي أوجه مقلوباً:
لنزد حجم رباعي الأوجه حتى نتمكن من رؤية الانعكاس بشكل أكثر وضوحاً. في التكوين الأولي، يظهر على النحو التالي:
نحن "نوجه" أوجهه. على سبيل المثال، نعطي المسار ADB اتجاهاً وما إلى ذلك، بحيث نقارن "الحركة" بحركة مفتاح البرغي مع توجيه رأسه نحو الخارج (الأسهم). وبالتالي يتم توجيه الأوجه الأربعة. لنقارن الآن هذا الرباعي الأوجه بذلك الذي تشكله الكرات التي "ارتدت" من كرة الوادي:
تم عكس توجيه الأوجه. لو كان رسومي أكثر دقة، لكان الكائنان موضوعين على جانبين متقابلين من مرآة، حيث يكون أحدهما الصورة المتصاوغة (enantiomorphic) للآخر.
الأمر نفسه ينطبق على شوارزشيلد: تظهر الكائنات "على الجانب الآخر"، وإذا استطعنا "رؤيتها بشفافية"، لبدت متصاوغة. لكننا لا نستطيع "رؤيتها بشفافية". لكي "نرى"، يجب أن تكون الفوتونات قادرة على إقامة اتصال بين منطقتين "متجاورتين" على أي من "جانبَي الزمكان"، وبالتالي تكون متناظرة P.
بالمناسبة، ماذا عن المسارات "غير الشعاعية"؟ تعطي حسابات الخطوط الجيوديسية مسارات مستوية "ترتد" عن كرة شوارزشيلد. انظر الشكل التالي.
تبقى مسألة الزمن المتغير، التي تم التطرق إليها بإيجاز أعلاه. كما قلت، لدينا الحق الكامل في اختيار أي متغير نريد. الاختيار اعتباطي تماماً لأن الكائن، سطح الزمكان الفائق، هو "إحداثي ثابت"، فهو موجود بشكل مستقل عن اختيار الإحداثيات المستخدمة لتحديد النقاط المذكورة أعلاه، وهي "نقاط أحداث"، نقاط لكائن زمكاني، سطح فائق رباعي الأبعاد.
إذن، ما هو الزمن إذن، وما هو المكان إذا كان كل ذلك اعتباطياً؟
هناك زمن واحد لا يمكننا المساس به، وهو المقياس القياسي الجوهري الوحيد للسطح الفائق: إنه زمنه الذاتي. زمنه الذاتي هو "الطول" في الفضاء الفائق الزمكاني. لنفترض أن الكائنات يمكنها التحرك على طول الخطوط الجيوديسية (رباعية الأبعاد). لنأخذ زوجاً من النقاط (A، B) على خط جيوديسي. الطول Ds الذي يفصل بين النقطتين، مقسوماً على c، وهو ثابت، سرعة الضوء في منطقة بعيدة عن كرة الوادي كما يحدث، وفترة زمنه الذاتي، هو الفارق الزمني الذاتي Dt الذي يفصل بين "الحدثين"، بغض النظر عن الإحداثيات الزمكانية المختارة.
Ds هي الكمية الوحيدة التي لها معنى فيزيائي جوهري.
تخيل أنك تتحرك فوق الكرة الأرضية على طول خط جيوديسي (دائرة عظمى)، منتقلاً من النقطة A إلى النقطة B. إذا قلت:
- انتقلت من نقطة ذات خط طول jA وعرض جغرافي qA إلى نقطة ذات خط طول jB وعرض جغرافي qB
فما المقصود بالكميات (jB - jA) و (qB - qA)؟ ستكون معتمدة على النقاط التي اخترتها لأقطابك، وعلى اختيارك لنقاط المرجع. ومع ذلك، إذا قلت:
- لقد قطعت مسافة 2,347 كيلومتراً.
فإن القياس سيكون ذا معنى بغض النظر عن نظام الإحداثيات المرجعي الذي اخترته.
رأينا مع الكرة أنه يمكننا استخدام إحداثيات تُظهر تفرداً واحداً أو عدة تفردات. القطب هو مكان لم يعد فيه خط الطول معرَّفاً. رأينا أيضاً كيف، بتغيير بسيط في الإحداثيات، يمكننا جعل "منطقة غير مرغوب فيها من السطح (أو r<Rs) تختفي"، حيث نجد عنصراً طولياً خالصاً تخيلياً Ds. في الواقع، حقيقة أن مترية شوارزشيلد في صيغتها الأولية تجلب عنصراً طولياً (زمن ذاتي) خالصاً تخيلياً هي التي جعلتنا نفترض أننا "خارج السطح الفائق". لا يوجد نظام إحداثيات مطلق. لكن يمكننا أن نقرر اختيار إحداثي في الفضاء يجعل التفردات تختفي على الأقل، وهذا ما فعلناه. ولا يوجد أيضاً "زمن كوني مطلق". مع ميدي، في ورقتنا الأخيرة، أظهرنا أن "التفرد الأولي"، الذي يُعتبر "لحظة خلق كوننا"، هو نتيجة لاختيار معين لمتغير مرجع زمني، وأن اختياراً مختلفاً سيحافظ على جميع الكميات القابلة للملاحظة، بدءاً من الانزياح الأحمر، لكنه سيجعل التفرد الأصلي يختفي مثل الجيب (sin) الذي يحمل الاسم نفسه. سؤال "ماذا كان هناك قبل الانفجار العظيم؟" لم يعد له معنى. أمر محير، أتفق، لكن السؤال ناتج عن نموذج زمكاني. وهو يعادل سؤال "ماذا يوجد في مركز ثقب أسود؟". وبالتالي، من المشروع تماماً تغيير الإحداثي الزمني باستخدام "زمن إدينغتون" (تم عرض تغيير المتغير أعلاه)، طالما أنه يسمح بربط هذا البنية الهندسية المحلية بزمكان مينكوفسكي، وهو فضاء النسبية (بمعنى النسبية الخاصة) ومستوٍ، بدون انحناءات، فارغ. لكن الفكرة هي القدرة على وصف كامل الزمكان بمترية واحدة. مرة أخرى، الخيط المرشد يوجد في نظرية الزمر وفحص "زمرة التناظر المتساوي" لمترية شوارزشيلد.
تحتوي زمرة التناظر المتساوي على كل تحويل هندسي يترك المترية ثابتة (وبالتالي سطحاً فائقاً ثابتاً). زمرة التناظر المتساوي لكرة الكائن هي زمرة الدوران في الفضاء بالإضافة إلى التناظرات (بالنسبة لمستوى أو محور يمر بمركزها، وبالنسبة لنقطة هي هذا المركز). نسمي هذه الزمرة O3 (اختصار لـ "الزمرة المتعامدة من الرتبة 3"). (انظر مقدمة الفيزياء الهندسية ب. كل هذا موجود هناك). ومع ذلك، إذا أزلنا التناظرات بالنسبة لمحور أو مستوى أو نقطة، تصبح SO3 ("الزمرة المتعامدة الخاصة من الرتبة 3").
لهندسة شوارزشيلد تناظرات. حتى الآن، اعتدنا على منحها تناظر S03 (الدوران في الفضاء). لكن في الواقع، لديها زمرة تناظر متساوٍ O3، وبالتالي تحتوي على تناظر P (التناظر بالنسبة لنقطة). لنعد إلى رباعي الأوجه الذي استخدمناه سابقاً. تناظره بالنسبة لنقطة هو متصاوغ، من الفئة الأولى p-symmetric.
في قسم "الزمر" على الموقع، أظهرنا كيف "تفرز" الزمرة الفضاء، أو بشكل أكثر دقة، تفرز الكائنات الهندسية. يسميها سوريو "أنواع" الزمرة. إذن، ليست الكرة هي التي تولد زمرة SO3، بل العكس. الكرات هي أنواع لهذه الزمرة. أنواع بالمعنى التصنيفي للمصطلح (التصنيف: علم تصنيف الأنواع). قلنا سابقاً إن الأطباء أحياناً يمارسون الرياضيات دون أن يدركوا ذلك والعكس صحيح. فيزياء النسبية والتقدم المحرز في الزمر يعود إلى بداية القرن: كلاين، بوانكاريه، لورنتز، كارتان، إلخ، تابعوا أعمال النرويجي المتألق سوفيوس لي. بدأ كل شيء يتشابك. هل حفزت أعمال الفيزيائيين أعمال الرياضيين أم العكس؟ لا شك أنهم حفزوا بعضهم البعض. النسبية الخاصة لها زمكانها الخاص، زمكان مينكوفسكي (المحدد بـ "مترية"). "زمرة التناظر المتساوي" الخاصة بها هي زمرة بوانكاريه، المبنية بدورها حول زمرة لورنتز (انظر مقدمة الفيزياء الهندسية ب). كان سوريو، في كتابه "بنية ديناميكيات الأنظمة"، دار دنود 1974، الصفحات 197 إلى 200، أول من أظهر أن زمرة بوانكاريه "تفرز كائنات رجعية زمنياً" وأن هذا يتزامن مع انعكاس كتلتها. يمكننا إذن رؤية الآلية: يضع الفيزيائيون إصبعهم على ظاهرة فيزيائية، مثل ثبات سرعة الضوء: تجربة مايكلسون ومورلي. يعيد الرياضيون تفسير هذا بصيغة الزمر. لكن بين الزمر توجد عناصر يبدو أنها تشير إلى كائنات جديدة: كتل سالبة.
هذا يجعل الفيزيائيين يعقدون حواجبهم. إذا التقت كتلة سالبة بكتلة موجبة، فالنتيجة ستكون... صفر، لا شيء. لا تختلط مع إبادة المادة والمادة المضادة (التي لها كتلة موجبة في الواقع) والتي تنتج مكافئاً من الطاقة-المادة على شكل فوتونات. بما أن الكتلة السالبة m* = -m لها طاقة سالبة E* = m*c2 = -mc2، فإن التقييم يعطي... صفر. خلال ربع قرن، بقيت هذه الكتل السالبة، التي اكتشفها سوريو، "فضولاً رياضياً بحتاً" (وهو ما كان سوريو نفسه يؤمن به في الواقع).
في عام 1998، بنيت سياقاً هندسياً توأمياً (انظر أوراق الفيزياء الهندسية ب) حيث يمكن لهذه الكتل السالبة أن تتجول بحرية كاملة، في موطنها الطبيعي: عالم حيث يتم عكس الإحداثي الزمني.
هذا النص تبسيط لأعمال (من مقال "الثقب الأسود المشكوك فيه") ويستند إلى نظرية الزمر. لاحظت أولاً أن مترية شوارزشيلد ليست SO3XR (الدورانات ثلاثية الأبعاد بالإضافة إلى الترجمات الزمنية، التي تعبر عن حقيقة أن الكائن ثابت زمنياً، ساكن)، بل 03XE1 (تشمل، من بين أمور أخرى، تناظر P وتناظر T). هذا هو الدليل لتوسيع السياق الهندسي، الذي يتزامن مع رؤية إدينغتون لعام 1924. يتم بعد ذلك استغلال التناظرات بنموذج "PT-symmetric": حيث يتم عكس إحداثيات المكان والزمن في الكون التوأم، وهي فكرة اقترحها أندريه ساخاروف أصلاً في عام 1967.
هل يبدو لك كل هذا معقداً؟ دع طالب الرياضيات العليا يلقي نظرة على مترية مينكوفسكي، مترية النسبية الخاصة:
ds2 = c2 dt2 - dx2 -dy2 -dz2
غيّر
t ... إلى - t
x ... إلى - x
y ... إلى - z
z ... إلى -z
ثبات. زمرة التناظر المتساوي (التي تترك هذه المترية ثابتة) أكبر (إنها زمرة بوانكاريه "بمكوناتها الأربعة"). التحويل جزء فقط من الكل، لكنك ترى أن مترية مينكوفسكي ثابتة تحت تناظر PT.
ترتبط مترية النسبية الخاصة بفضاء نسبي
(t , x , y , z )
لكنها يمكن أن تصف أيضاً كوناً يتم فيه عكس إحداثيات المكان والزمن (PT-symmetric مقارنة بكوننا). إنها ليست تاكيونات. لا شيء يشبهها. في الكون الثاني، تبقى السرعات دون سرعة الضوء.
باختصار، أصبحت مترية شوارزشيلد، المعاد النظر فيها بفكرة إدينغتون، متناظرة PT. لذلك يجب أن ينقلب الإحداثي الزمني "طبيعياً" عند المرور عبر كرة الوادي. هل يعني هذا أن الزمن الذي يختبره راكب سفينة فضاء محتمل يدخل الكون التوأم سينقلب؟ ذلك الزمن مجرد إحداثي. على الأرض، عندما تعبر خط الاستواء، يصبح عرضك الجغرافي سالباً لكنك لا تبدأ بالمشي للخلف...
ثم أدرجنا هذه الهندسة في سياق أوسع، عشرة أبعاد، وهذا العدد، وفقاً لنظرية فينر وغراوستاين، يتوافق مع الحد الأدنى لعدد الأبعاد المطلوب لاستقبال فضاء ذي n بُعد، حيث n أكبر من 2.
تم تقديم هذه الأبعاد الستة الإضافية بالفعل في المقالات المقدمة في الفيزياء الهندسية ب. وهي تشير إلى جوانب كمومية. الخلاصة:
- ثنائية المادة-المادة المضادة موجودة على جانبي الكون.
- عندما تمر جسيم مادي عبر الجسر الفائق الطوري المقابل لهندسة شوارزشيلد، ينقلب مساهمته في المجال الجاذبي. وبالتالي يتم تأكيد نظام معادلات المجال المقترح منذ عام 1994 في مجلة Nuovo Cimento (المعاد نشره في الفيزياء الهندسية)، وكذلك التطورات التي قدمناها بطريقة مبسطة في "لقد فقدنا نصف الكون" (دار ألبين ميشيل).
- عندما يعبر جسيم مادي أحد هذه "الأنفاق الكروية الفائقة"، تبقى المادة (لكن متناظرة CPT). وينطبق الشيء نفسه على جسيم المادة المضادة.
ومع ذلك، في هذه الحالة، يكون زمن العبور محدوداً. لذلك لا يمكن أن توجد الثقوب السوداء. عندما تم التلاعب بهندسة شوارزشيلد باستخدام اختيار سيئ للمتغيرات واختيار سيئ لـ "السياق الهندسي"، أدى ذلك إلى هذا "التجميد الزمني"، الذي نعتبره حيلة رياضية.
لكن إذا لم تكن الثقوب السوداء موجودة، فماذا يحدث لنجم نيوتروني تتجاوز كتلته القيمة الحرجة المقدرة (كتلتان شمسان: مما سيرفع الضغط في مركزه نحو اللانهاية)؟
يوضح الشكل التالي قيمة الضغط (بإحداثيات "لوغاريتمية") حسب المسافة من مركز النجم النيوتروني (المفترض أن تكون كثافته ثابتة)، لقيم مختلفة لنصف القطر الخارجي (وبالتالي الكتلة) obtained باستخدام نموذج تولمان-أوبنهايمر-فولكوف الكلاسيكي. تقابل المنحنى الحرج قيمة كتلتين شمسيتين.
نرى أنه طالما بقيت كتلة النجم أقل بكثير من القيمة الحرجة، يظل ارتفاع الضغط نحو المركز معتدلاً. لكن بمجرد أن تقترب الكتلة من القيمة الحرجة، يقفز الضغط ليصبح لا نهائياً في المركز (المنحنى الحرج).
يقدم بقية الورقة ما هو مشروع لنموذج وليس نموذجاً. في رأينا، يجب أن يكون للارتفاع المفاجئ في الضغط تأثير على "الثوابت الفيزيائية"، بما في ذلك القيمة المحلية لسرعة الضوء، التي يجب أن تميل أيضاً نحو اللانهاية. نعتقد أن هذا يجب أن يستفز فتح ممر فائق طوري في مركز النجم. كدليل، حسبنا الضغط، لا يزال باستخدام نموذج TOV، لكتل تتجاوز الكتلة الحرجة، كتلتين شمسيتين، مما يسبب ارتفاع الضغط نحو اللانهاية (نقدية فيزيائية) لكن أقل من 2.5 كتلة شمسية، وهو ما يقابل "النقدية الهندسية" الكلاسيكية: عندما يصل نصف قطر شوارزشيلد إلى نصف القطر الخارجي للنجم. بما أن نموذج TOV يعتمد على حل ساكن، فليس له قيمة كنموذج بشكل واضح. ومع ذلك، لاحظ الامتداد السريع للغاية للكرة (p = لا نهائي) من مركز النجم نحو الخارج مع إضافة كتل معتدلة.
يبدو أن منحنى الضغط يتجه نحو اليمين مثل "سوط".
(لاحظ أننا استخدمنا كلمة "لانهاية" بينما كنا نشكك في شرعية الكلمة قبل قليل. لنقل إن الظاهرة ستحدث عندما يتجاوز الضغط قيمة حدية. لكن هذا سيتطلب على الأرجح إضافة "مساهمات كمومية" للنموذج). بدأنا أنا وبيير ميدي دراسة السؤال. في رأينا، هناك سيناريوهان محتملان.
الإصدار الناعم: يتلقى نجم نيوتروني تدفقاً من المادة من نجم مرافق (رياح نجمية) يوصله إلى كتلتين شمسيتين، كتلة ستدفع الضغط في نواته نحو اللانهاية. ثم يفتح جسر فائق مكاني في مركزه، ويتم إخلاء المادة الزائدة منه. يتشتت عند وصوله إلى الكون التوأم، لأن كتلته انقلبت، فتنفره النجم النيوتروني، الذي يصبح محسوساً ويتصرف تجاه الكتلة المنقولة ككائن طارد. يحدث الإخلاء عبر الممر الفائق الطوري بسرعة نسبية، ويعتمد حجم البنية (سطح كرة الوادي) على معدل التدفق المطلوب. إذا كان التدفق مستمراً، سيتصرف الجسر الفائق المكاني مثل "فيضان" يعمل باستمرار ويضمن تسرباً. تثير الأشكال التالية المنطقتين للنجم تحت النقدية:
وبـ "تسرب":
الإصدار القاسي: اندماج نجمين نيوترونيين. ستكون العملية أكثر عنفاً بكثير. سيتشكل الجسر الفائق الطوري وينمو بسرعة كبيرة، بسرعة نسبية، بابتلاع جزء كبير من الكتلة. سيحدث كل هذا مع انبعاث موجات جاذبية و"قفزة غاما". نعتقد أن جزءاً فقط من الكتلة سينتقل. في الواقع، بمجرد عبور المادة إلى الجانب الآخر، تنقلب كتلتها وتساهم سلباً في المجال الجاذبي. وبذلك تقلل الضغط الجاذبي الأصلي على النجم النيوتروني. ومع ذلك، فقط حل غير ساكن مطور بشكل صحيح، ويشير إلى كائن ليس متناظراً كروياً (فكرة غير واقعية للنجوم النيوترونية) بل متناظراً محورياً، سيبدأ في تقديم إجابات.
تحدثنا سابقاً عن هذا الجانب من الأمور، وقد يقول متخصص:
- لا يمكن للنجوم النيوترونية أن يكون لها تناظر كروي. الثقوب السوداء لا تنبعث من مترية شوارزشيلد بل من مترية كير، وهي مختلفة (لديها زمرة تناظر متساوٍ مختلفة).
حالياً، أنا وميدي نعيد صياغة كل هذا باستخدام مترية كير، التي لا يبدو أنها تقدم أي صعوبة تقنية خاصة. سطح الوادي بدلاً من أن يكون كروياً، يصبح ببساطة إهليلجياً.
لنعد إلى مشروع نموذج النقل الفائق المكاني. قد ينقل "الظاهرة القاسية" غالبية الكتلة إلى التوأم. بمجرد انخفاض "التوتر الجاذبي" بما يكفي، سيغلق الجسر الفائق المكاني تلقائياً. ستكون الظاهرة قصيرة جداً على الأرجح، من ترتيب بضع مئات من الثانية. ستبقى كتلة متبقية في كوننا، في "الجوار"، بينما تستمر في التنافر من المادة (النجم النيوتروني) التي تم نقلها تقريباً بالكامل إلى التوأم. ستشكل المادة المتبقية على جانبنا من الزمكان حلقة غاز، مثل حلقة دخان، ستبرد بسرعة عن طريق الإشعاع إذا لم يكن هناك مصدر طاقة في الجوار، نجم حار مثلاً. لا يمكن أن تكون درجة الحرارة الدنيا التي يصل إليها الكائن أقل من درجة حرارة الفرن الكوني الذي يسبح فيه: 3 كلفن. هذا هو المرصد المفتاحي. الشكل التالي هو تمثيل ثنائي الأبعاد للظاهرة.
إذا صمد هذا النموذج، يجب أن نجد حلقات من الغاز البارد أو البارد نسبياً تبدو منظمة حول كائن غير مرئي. ديناميكياً، تدور هذه الكائنات حول كائن طارد، غير مرئي جوهرياً: النجم النيوتروني المنقول إلى التوأم. هل بعض "البروبليدات" المكتشفة حديثاً كائنات من هذا النوع؟ سيخبرنا الرصد. تكمن الصعوبة في حقيقة أن الكائنات لم تُكتشف إلا لأنها ظهرت مقابل خلفية أكثر إشراقاً (مثل البروبليدات التي تظهر مقابل سديم الجبار). ثم يتم تسخينها بالإشعاع من نجوم قريبة نسبياً.
"السديم الطوري الجيد" سيكون بعيداً عن أي مصدر إشعاع، وبالتالي مظلم. لكن ربما تسمح ظاهرة استقطاب الضوء الخلفي باكتشافه. رسم خرائط الاستقطاب مجال مهم في علم الفلك الرصدي. ومع ذلك، يمكن أن تحدث الظاهرة أيضاً في الكون التوأم الذي سيرسل لنا المادة بنفس العنف.
في أوراق الفيزياء الهندسية أ، طورنا حججاً حيث لا تحدث الظاهرة النجمية في توأم أسخن من كوننا. في مثل هذه الحالة، ستتجمع المادة التوأم في تكتلات كبيرة تشع في الأشعة تحت الحمراء ومهيكله مثل نجوم أولية كروية ضخمة، لكن زمن تبريدها سيتجاوز عمر الكون. ستعمل التكتلات كنجوم أولية لم تُشعل أبداً. بتنفرها من مادتنا، ستكون مسؤولة عن VLS، الهياكل الكبيرة جداً لمادتنا الخاصة، غير المكتملة، المرتبة حول فقاعات فارغة هائلة قطرها المميز من ترتيب مئات الملايين من السنين الضوئية، ووجودها، خارج هذا التفسير بنموذج توأمي (محاكاة رقمية)، يبقى غير قابل للتفسير إلى حد كبير.
ملاحظة أخيرة. لا نجد مادة مضادة على جانبنا من الكون. نلاحظ أيضاً انتهاكاً لمبدأ التكافؤ (parity) ويعتقد البعض أن الاثنين مترابطان. في عام 1967، اقترح أ. ساخاروف أن انتهاك مبدأ التكافؤ يمكن أن ينقلب في التوأم. إذا كان الأمر كذلك، عندما يكون هناك رابط مع بقاء أحد النوعين، فستتكون التكتلات الضخمة من مادة مضادة توأم، متناظرة PT مع مادتنا (كتلة سالبة لأنها تتطور في كون بإحداثي زمني معكوس).
لنختم بتقديم سلسلة من الرسومات التي تحاول وصفاً ثنائي الأبعاد (نموذج تعليمي بسيط) لظاهرة النقل الفائق المكاني. في الأوراق المعاد نشرها على الموقع، أظهرنا (ينبع من هيكل أنظمة معادلات النجوم المقترنة) أن المنحنيات القياسية للكونين تنقلب في منطقتين متجاورتين:
R* = - R
النموذج التعليمي ثنائي الأبعاد لكتلة موجودة في كوننا هو، هندسياً، "بوزيكون مشطوف الرأس". سيبدو التوأم إذن مظهر "نيغايكون مشطوف الرأس" ("هندسات متصلة"). هندسة التوأم، حيث يوجد فراغ فقط، هي إذن "هندسة مستحثة".
صورة تعليمية تقريبية لـ "الهندسات المتصلة" في الكونين.
المادة في الجزء المشطوف من البوزيكون (المنطقة المظللة). عند الوصول إلى النقدية، تظهر "نقطة مخروطية (كثافة انحناء لا نهائية) في المنطقة المظللة (مكافئة لزيادة الضغط إلى اللانهاية). النقطة المخروطية هي نقطة تكون فيها "كثافة الانحناء" لا نهائية.
تظهر الرسومات استمرار العملية. يتم إنشاء الوادي في الشكل التالي.
يمثل الشكل التالي (الذي من المفترض أن يمثل نقلاً كاملاً للمادة إلى الكون التوأم) "نصف الزمن".
في رأينا، في هذه اللحظة يتم الإشارة إلى هندسة شوارزشيلد. تغمر دائرة الوادي كلا السطحين. المنحنى القياسي صفر في كل مكان (سبب الحلول بأعضاء ثانوية صفرية). ملاحظة بسيطة: الخطوط الجيوديسية تنقش على الطيات دون صعوبة. جرب بشريط لاصق.
يوضح الشكل التالي اللحظة التي تسبق مباشرة إغلاق النقطة الفائقة الطورية، عندما تنقبض، في الورقة التوأم، وفقاً لنقطة مخروطية.
بعد الفصل، دخلت الكتلة (المظللة) التوأم، مما ينتج "انحناءً سالباً مستحثاً" في كوننا.
سبتمبر 1999. يتبع...
