23)** وصف في مساحة ذات عشرة أبعاد.**
في أوراق سابقة ([22]، [23] و[24])، قمنا بتطوير محاولة لوصف الجسيمات في مساحة ذات عشرة أبعاد:
(148)
(س، ص، ز، ت، ز1، ز2، ز3، ز4، ز5، ز6) = (س، ص، ز، ت، ز** ) = ( ر، ت، ز ** )
مع ستة أبعاد إضافية: توسيع لمساحة كاليزا-كلاين ذات الخمسة أبعاد (انظر المراجع [25]، الفصل 5 "النسبية ذات الخمسة أبعاد"، الصفحة 413، حيث يتم تحديد عكس x5 ® -x5، عكس إحداثية كاليزا، إلى تبديل الشحنة). كان هذا العمل يعتمد على مجموعة، مما يشير إلى أن الزوج المرتبط (الزمن-المكان بالإضافة إلى زمن-مكان مزدوج) يتوافق مع تناظر CPT، حيث يتوافق التناظر C إلى:
(148)
ز** ** ® -ز** **
(عكس الأبعاد الإضافية الستة من نوع كاليزا، توسيع أعمال سورياء [25]). أظهر هذا أن التكافؤ بين المادة والمضادة ينطبق في الطي المزدوج ([23] و[24]) ويقدم تفسيرًا هندسيًا جديدًا للنظرية المعروفة باسم CPT [24].
يمكن دمج زمن-المكان شوارزشيلد في مساحة ذات عشرة أبعاد، مما يشير إلى أن هذه الأبعاد الإضافية قد تتوافق مع خصائص كمومية. التناظر المقابل هو المجموعة:
(149)
إنها مجموعة ذات مكونين، وهي مجموعة التناظر للكثافة، مع اعتبار هندسة شوارزشيلد مدمجة في مساحة ذات عشرة أبعاد.
بإدخال:
(150)
نحصل على مجموعة يكون بعددها 4.
القيمة b = -1 تتوافق مع التناظر C. وهذا يعني أن داخل كل طي زمن-مكان، لكل مسار قوسي هناك "صورة مرآة" ز ® - ز، والتي تتوافق مع جسيم مضاد يسير نفس المسار. التكافؤ بين المادة والمضادة ينطبق في كلا نصفي الطي.
b = m = -1 تتوافق مع التناظر CPT. عندما تنتقل المادة، التي تنتمي إلى الطي F، إلى "ثقب أسود" وتخرج من "النبع الأبيض" المرتبط، على الرغم من أن تزايد وقتها الخاص Ds لا يتغير (لا يمكن أن يتغير)، فإن هذا الجسيم، الذي يسافر في الطي CPT المتناظر F*، يصبح متناظرًا CPT. يبقى جسيمًا من المادة. يتحول النقل (بما في ذلك النقل الفائق الفضاء التخميني المذكور أعلاه) المادة إلى مضادة، أو العكس، ولكن "الكتلة الظاهرة" m* = -m (انظر المراجع [15] والمعادلة (110)) تُغير.
في الطي "الزمني الصحيح" F، تمتلك المادة والمضادة كتلة وطاقة إيجابية، كما هو موضح في المراجع [23] و[24]. ولكن عندما تنتقل إلى الطي المزدوج F*، الذي يمتلك مؤشر زمن معاكس t* = -t، فإنها تسلك كجسيمات ذات كتلة سالبة مقارنة بجسيمات الأول، انظر القسم 14.
الخاتمة.
ببدء نموذج الثقب الأسود المعروف، المعتبر تفسيرًا فيزيائيًا لهندسة شوارزشيلد، قمنا بمراجعة مجدد لمشكلة مصير نجم نيوترون عندما يتجاوز حد استقراره. قمنا أولًا بعرض أداة هندسية جديدة: الهندسة الهيبيرتورية، من خلال أمثلة في 2D و3D (القسم 2). أظهرنا أن الأمراض المرتبطة بالكثافات، التي تنبع من عنصر خطها المعبّر عنه في نظام إحداثي معين، يمكن تصحيحها باختيار أكثر ملاءمة، وصيغت بدلالة "الهندسة المحلية". على سبيل المثال، أظهرنا أن في الأمثلة المقدمة، السطح 2D والسطح الفائق 3D، اللذين كانت مجموعات التناظر لديها O2 وO3، لم تكن هذه الهياكل الهندسية متصلة بسيطة.
وقد وسعنا الطريقة إلى هندسة شوارزشيلد وأظهرنا أن الخصائص الفردية يمكن إزالتها تمامًا من خلال اعتبار فضاء-زمن غير متصل بسيطة. منحنا لهندسة شوارزشيلد معنى فيزيائي مختلف، حيث تُعتبر جسرًا يربط بين عوالمين، عالمنا وعالم مزدوج.
أظهرنا أن "تجمد الزمن"، أساس نموذج الثقب الأسود، كان نتيجة بسيطة لاختيار معين لمؤشر الزمن. باستخدام مؤشر آخر، مستوحى من أعمال إدينجتون (1924)، بنا نموذجًا مختلفًا تمامًا، مع انزلاق محوري للإطار (مشابه لانزلاق محوري لتوتر كير). أظهرنا أن حل شوارزشيلد يمكن تفسيره كـ "جسر فراغي" يربط بين عوالمين، فضاء-زمنين، حيث يعمل هذا الاتصال كنفق ذهاب وعودة. أظهرنا أن زمن عبور الجسيم الاختباري محدود وقصير، مما يثير تساؤلات حول نموذج الثقب الأسود الكلاسيكي.
بتوسيع مجموعة التناظر للكثافة شوارزشيلد، أظهرنا أن العالمين كانا متناظرين (متناظرين P) ولهما مؤشرات زمنية معاكسة (t* = -t). باستخدام أدوات المجموعات: التأثير المترافق لمجموعة على مساحة الزخم، منحنا معنى فيزيائي لهذا "عكس الزمن"، من خلال كرة شوارزشيلد، المعتبرة سطحًا للعنق. عندما يمر جسيم كتلة إيجابية عبر الجسر الفراغي، تُعكس مساهمته في المجال الجاذب: m* = -m (كما أظهر ج. إم. سورياء في عام 1974، عكس مؤشر الزمن مكافئ لعكس الكتلة والطاقة).
بما أن سؤال مصير نجم نيوترون غير مستقر يظل مشكلة مفتوحة، قمنا بتقديم مشروع لنموذج بديل: نقل جزء من النجم النيوتروني عبر جسر فراغي، حيث تتدفق المادة نحو العالم المزدوج بسرعة نسبية.
بشكل عام، ذكرنا بعض العيوب المعروفة لنموذج كروسكال، وخاصة حقيقة أنه ليس متجهًا لورنتزيًا في اللانهاية.
قمنا بعرض بعض المحاولات لدمج مجموعات فرعية من مسارات شوارزشيلد، مع معايير معينة (سرعة صفر في اللانهاية، مسارات محورية في المستوى q = p/2). اقترحنا اعتبار هندسة شوارزشيلد كسطح فائق مدمج في مساحة ذات عشرة أبعاد. ربطًا لهذا العمل بالسابق، المستند إلى نظرية المجموعات، قمنا بتوسيع النموذج إلى نسخة متناظرة CPT. التكافؤ بين المادة والمضادة ينطبق في كلا الطي. عندما تنتقل المادة إلى العالم المزدوج، تمر بتناظر CPT وتكتمل كتلتها (مساهمتها في المجال الجاذب) عكسية. ولكن لا يزال هناك مادة. وبالمثل، تبقى المادة المضادة التي تتدفق عبر الجسر الفراغي مادة مضادة، بكتلة معاكسة، لأن عكس مؤشر الزمن، كما أظهر سورياء، يُشير إلى عكس الكتلة.
المراجع.
[1] ر. أدلر، م. بازين، و م. شيفير: مقدمة في النسبية العامة، ماك غرو هيل بوك كا 1975
[2] شوارزشيلد ك. : حول الجاذبية لنقطة كتلة وفقًا لنظرية أينشتاين، سيتزبير بريوس. أكاد. ويس. برلين، 1916، ص.189-196
[3] بيركهوفر ج.؛ "النسبية والفيزياء الحديثة"، كامبريدج، ماساتشوستس 1923
[4] أينشتاين أ. : "هل تلعب المجالات الجاذبة دورًا أساسيًا في بناء الجسيمات الأولية المادية؟ سيتزبير بريوس. أكاد. ويس. برلين؛ إعادة نشر في لورنتز-أينشتاين-مينكوفسكي "النظرية النسبية"، لايبزيغ 1922. الترجمة الإنجليزية: "مبدأ النسبية"، لندن 1922، مطبوعة من قبل دوفر، نيويورك.
[5] فينلاي-فريدلينج إ. حول الأساس التجريبي لنظرية النسبية العامة، في أ. بير إد. "الرؤية في الفيزياء"، المجلد 1، بيرغامون برس، لندن 1955.
[6] ميسنر سي. دبليو، ثورن س.، وويلر ج. إيه. "الجاذبية"، إصدار سان فرانسيسكو 1973
[7] فيشفسوارا سي. في. تعميم سطح شوارزشيلد إلى كثافات ثابتة وثابتة عامة، مجلة الفيزياء التطبيقية 9، 1968.
[8] وينبرغ إس. : الجاذبية والكون، نيويورك، 1972.
[9] ن. سرافرولاكيس الرياضيات والثقوب السوداء. مجلة الرياضيات، العدد 31، يوليو 86، ص.119-132
[10] إدينجتون أ. إس. : مقارنة صيغ ويتيد وآينشتاين طبيعة 113 : 192 (1924)
[11] ب. ميدي و ج. ب. بيتت: الكونية ذات التماثل المقياس. مجلة الفيزياء الدولية D، يونيو 1999، ص.271-280
[10bis] ج. ب. بيتت: مجموعات الفيزياء الديناميكية. 1998. الفيزياء الهندسية ب،1. (الموقع الإلكتروني http://www.jp-petit.com)
[12] ج. إم. سورياء: هيكل الأنظمة الديناميكية، دار نشر بيركهاوزر، 1998 ودار نشر دونود (الفرنسية) 1974.
[13] ج. ب. بيتت: مشكلة الكتلة المفقودة. إيل نوovo سيمنتو ب، المجلد 109، يوليو 1994 و الفيزياء الهندسية أ،2 (الموقع الإلكتروني http://www.jp-petit.com: الفيزياء الهندسية أ،1)
[14] ج. ب. بيتت: الكونية لعالمين مزدوجين. علم الفلك والعلوم الفلكية 1995، 226 ص. 273-307 و الفيزياء الهندسية أ،2 (الموقع الإلكتروني http://www.jp-petit.com الفيزياء الهندسية أ،2 )
[15] ج. ب. بيتت و ب. ميدي: الفيزياء الفلكية للمادة والجسيمات المظلمة 1: الإطار الهندسي. عصر المادة والتقريب نيوتن. الفيزياء الهندسية أ،4 (الموقع الإلكتروني http://www.jp-petit.com).
[16] ج. ب. بيتت و ب. ميدي: الفيزياء الفلكية للمادة والجسيمات المظلمة 2: كثافات الحالة المستقرة المترافقة. حلول دقيقة. الفيزياء الهندسية أ،5 (الموقع الإلكتروني).
[17] ج. ب. بيتت و ب. ميدي: الفيزياء الفلكية للمادة والجسيمات المظلمة 3: عصر الإشعاع: مشكلة "البداية" للكون. مشكلة تجانس الكون المبكر.. الفيزياء الهندسية أ،6. 1998 (الموقع الإلكتروني http://www.jp-petit.com).
[18] ج. ب. بيتت: نموذج كوني بسرعة ضوء متغيرة. رسائل الفيزياء الحديثة أ3، 1988، ص. 1527
[29]** **ج. ب. بيتت، مود. فيز. لتر. أ3 ( 1988) 1733
[20]** **ج. ب. بيتت، مود. فيز. لتر. أ4 ( 1989) 2201
[21] ج. ب. بيتت و ب. ميدي: المادة المظلمة المضادة الفيزياء الهندسية أ،3. 1998 (الموقع الإلكتروني http://www.jp-petit.com)
[22] ج. ب. بيتت و ب. ميدي: تجريد المادة والمضادة من خلال التأثير المترافق لمجموعة على مساحة زخمها. 1: الشحنات كمكونات إضافية لزخم مجموعة تعمل في مساحة ذات عشرة أبعاد. تعريف المادة المضادة هندسيًا. الفيزياء الهندسية ب،2. 1998 (الموقع الإلكتروني http://www.jp-petit.com).
[23] ج. ب. بيتت و ب. ميدي: تجريد المادة والمضادة من خلال التأثير المترافق لمجموعة على مساحة زخمها. 2: تعريف المادة المضادة لديراك هندسيًا. الفيزياء الهندسية ب،3. 1998 (الموقع الإلكتروني http://www.jp-petit.com)
[24] ج. ب. بيتت و ب. ميدي: تجريد المادة والمضادة من خلال التأثير المترافق لمجموعة على مساحة زخمها. 3: وصف هندسي أول للمادة المضادة بعد فاينمان. النظرية المعروفة باسم CPT. الفيزياء الهندسية ب،4. 1998 (الموقع الإلكتروني http://www.jp-petit.com)
[25] ج. إم. سورياء: الهندسة والنسبية (باللغة الفرنسية فقط)، دار نشر إرمان 1964
[26] أ. ساخاروف: "انتهاك CP والانحياز الباريوني للكون". ZhETF Pis'ma 5 : 32-35 ( 1967) ؛ ترجمة JETP Lett. 5 : 24-27 (1967)
[27] أ. ساخاروف: "نموذج كوني متعدد الأوراق". بحث مسبق معهد الرياضيات التطبيقية، موسكو 1970
[28] أ. ساخاروف: "نموذج كوني للكون مع عكس متجه الزمن". ZhETF 79 : 689-693 ( 1980 ) ؛ ترجمة إلى Phys. JETP 52 : 349-351 (1980)
[29] أ. ساخاروف: "البنية الطوبولوجية للجسيمات الأولية وانحياز CPT" في "مشاكل الفيزياء النظرية"، المكرس لذكرى إ. إ. تام، ناوكا، موسكو 1972، ص. 243-247
[30] أ. د. ساخاروف، ZhETF Pis'ma 5 : 32 ( 1967) ؛ JETP Lett. 5.24 (1967) ترجمة. بحث R2-4267، JINR، دوبنا
[31] د. نوفيكوف، ZhETF Pis'ma 3:223 ( 1966 ) ؛ JETP Lett. 3:142 (1966)، ترجمة Astr. Zh. 43:911 (1966) Sov. Astr. 10:731 (1967 )
[32] ج. ب. بيتت: "عالمان مزدوجان بزمن متحرك معاكس"، تقارير أكاديمية العلوم في باريس، مايو 1977، المجلد 285 ص. 1217-1221
[33] ج. ب. بيتت: "عالمان في تفاعل مع صورتهما في مرآة الزمن". تقارير أكاديمية العلوم في باريس، يونيو، 7، 1977، المجلد 284، السلسلة أ، ص. 1413-1416
[40] ج. ب. بيتت "التوبيولوجكون"، دار نشر بيلين، فرنسا، 1983 (متوفر على قرص مدمج. اسأل المؤلف).
