الثقوب السوداء لا توجد.
من أين يأتي نموذج الثقب الأسود؟ من معادلة المجال ذات الطرف الثاني الصفر. بشكل مفارقة، فإن كائنًا كثيفًا جدًا يأتي من معادلة تم تصميمها في الأصل لوصف مناطق فارغة من الكون. لا تقدم معادلة كير أكثر من ذلك: يصبح الكائن أكثر تعقيدًا فقط. تؤدي الدوران إلى ظاهرة تأثير السحب الزاوي، مما يعني أن سرعة الضوء تختلف حسب ما إذا كنت تنظر إلى الأمام أو إلى الخلف بالنسبة للحركة الدورانية. مهما كانت التقنية المختارة، تصبح الأمور جادة بشكل مرضي بمجرد تجاوز الحافة والدخول إلى الداخل. في المركز يوجد "التشوه". دعنا نبدأ بتمرين. دعنا نعتبر المترية 2D (أ). إذا اعتبرنا r كمسافة شعاعية و
j
كزاوية قطبية، نواجه مشاكل عندما تكون r < R
s
. ولكن إذا قمنا بإدخال التغيير (ب)، فإن تعبير المترية يصبح (ج). تختفي جميع الأمراض. علاوة على ذلك، يمكن دمج هذه السطح في R3: معادلة الميريديان هي (د). انظر الشكل 25 حيث قمنا برسم مسار. يوضح هذا أن المرض قد يعتمد على اختيار خاطئ للإحداثيات واختيار خاطئ للטופولوجيا.
في المثال 3D، حسبنا مسارات (مُسطحة) (انظر الشكل 26) التي تُProjected في مساحة التمثيل الأصلية (r،
q،j
).
نحصل على "كرة الوريد" المتصلة بمساحتين إقليديتين 3D. لا يوجد شيء داخلها. المساحة لـ r < R
s
لا معنى فيزيائي لها. إذا حاولنا حساب المسارات في هذا المكان، سنتلقى حلًا تخيليًا.
الشكل
. 25: مترية سطح 2D مع "جسر" متصل بطيتين.
الشكل
. 26: سطح مترية 3D مع "جسر فضائي". مسارات.
بشكل تقليدي، نقوم بإدخال وقت ذاتي s (j) و"إحداثي زمني" t (i). دراسة المسارات الشعاعية تقدم معادلتين تفاضليتين (k) و(l)، حيث تتوافق حلولها مع المنحنيات (m)، الشكل 6.2، المراجع
[ 52].
المنحنيات الموضحة في الشكل (m) هي أساس نموذج الثقب الأسود. نحدد الإحداثي t إلى الوقت الذاتي لمراقب "بعيد"، بحيث يصبح وقت السقوط الحر لجسيم اختبار نحو كرة شوارزشيلد لا نهائيًا بالنسبة له. دعنا نظهر أن هذا يعود تمامًا إلى هذا الاختيار الخاص لإحداثي الزمن. في
[
54] في عام 1925، اقترح إدينجتون مؤشرًا زمنيًا جديدًا (p).
ثم دراسة المسارات الشعاعية المقابلة.
نستخدم معادلات لاغرانج.
من اليمين، نرى أن سرعة الضوء، تبعًا للمسارات الشعاعية، لها قيمتين.
( nu = - 1 )
يتوافق مع المسارات المركزية: السرعة لها قيمة ثابتة - c. وبالمثل (من اليسار)، فإن وقت المرور من نقطة بعيدة إلى كرة شوارزشيلد يعتمد على اتجاه المسارات. وقت السقوط الحر المركزي ( nu = - 1
) يتم تحقيقه في فترة زمنية محدودة
Dt . على العكس من ذلك، مسار مركزي ( nu = + 1
)، يبدأ من كرة شوارزشيلد، يعطي فترة زمنية لا نهائية، لذلك تؤدي كرة شوارزشيلد إلى غشاء ذو اتجاه واحد. هذا يتوافق مع تأثير سحب زاوي.
هذا ليس سببًا لرفض هذه التفسير لهندسة شوارزشيلد. في الواقع، نجد ظاهرة مشابهة في مترية كير
( سحب زاوي
). ثم تعبير مترية كير الكلاسيكي. نرى أننا نحصل على قيمتين مختلفتين لسرعة الضوء الزاوية. يعتمد ذلك على ما إذا كنا نعتبر الضوء الذي يتبع الدوران أو يذهب عكسه.
يمكننا تقديم تفسير جديد لهندسة شوارزشيلد، من خلال جسر فضائي متصل بطيتين F و
F. إذا كان الطي
F يتوافق مع الطي المزدوج، فإن إحداثي الزمن
t
= - t (التناظر T). وفقًا للقسم 19، نعرف أن هذا التناظر T يصاحبه انعكاس الكتلة، لذلك فإن كتلة موجبة تمر عبر كرة شوارزشيلد، المعتبرة كسطح وريد، تتغير إشارتها. الهندسة المترافقة، كما عرضت في القسم 13، تتوافق مع تغيير R
s
إلى - R
s . ثم نقدم التغيير التالي لمؤشر الزمن، مشابه لـ إدينجتون:
باستخدام معادلات لاغرانج، ندرس نظام المسارات الشعاعية ونربط بين الطيّين.
لكن المسارات العكسية تتطلب وقتًا لا نهائية، لذلك فهي مرور من اتجاه واحد من كون إلى آخر. مرة أخرى، نجد تأثير سحب زاوي، لكن في الاتجاه المعاكس.
أثناء المرور، يبقى تدفق الزمن الذاتي غير متغير: ds >
O. هذا يجعل نموذج الثقب الأسود مثيرًا للجدل. في الواقع، وفقًا لهذا التفسير الجديد لهندسة شوارزشيلد، يمكن لهذا الجسر الفضائي امتصاص كميات لا نهائية من المادة في وقت قصير جدًا (
»
10 -4
ثانية). علاوة على ذلك، تحليل يستند إلى مترية كير، على الرغم من أن الأمر أكثر تعقيدًا قليلاً، يعطي نتائج مشابهة.
ثم حل أنظمة المسارات.
كيف نمثل هذه المسارات؟ يمكننا استخدام مساحة التمثيل الأصلية ( r ,
q، j
). نحصل بذلك على النظام المعادلات التفاضلية أعلاه والرسم التوضيحي للشكل 27.
الشكل
.27:
مسارات الدخول والخروج.
يبدو أن المسار "يصلب" على كرة شوارزشيلد، كما يظهر أيضًا في الشكل 28.
لكن كل ذلك يأتي من تمثيل إقليدي بسيط للمسار. باستخدام التغيير التالي لمؤشر المكان:
يصبح تعبير المترية المشتركة:
الشكل
. 29:
صورة تعليمية لجسر فضائي بتدفق سريع
.
المراجع.
[ 1 ]
ج. ف. أوغريو: «إذا انحنت أشعة الضوء من المادة المظلمة، فهذا يعني أنها موجودة» (إذا انحنت أشعة الضوء من المادة المظلمة، فهذا يدل على أنها موجودة).
العالم، 17 مارس 2000.
[ 2 ]
مقابلة ب. فورت في "السماء والمكان"، يونيو 2000.
[ 3 ]
ج. بي. بيتي: تأثير الكتلة المفقودة. إيل نوفو كيمينتو، ب، المجلد 109، يوليو 1994، ص 697-710
[ 4 ]
ج. بي. بيتي، كونوميا الكواكب المزدوجة. الفيزياء الفلكية والفضاء. أستروفيزيكس أند سبيس ساينس.
226
: 273-307، 1995 [ 5 ]
زيلدوتش ي. ب، أستروفيزيكا 6. 319 م. ن. ر. أ.
192
، 192 (1970)
[ 6 ]
دوروسكيتشف أ. ج. م. ن. ر. أ.
192
، 32 (1980)
[ 7 ]
كليبين أ. أ و شاندارين س. ف. م. ن. ر. أ.
204
، 891 (1983)
[ 8 ]
سينترالا ج. إم. وميلوت أ. إل. ناتشر
305
، 196 (1983)
[ 9 ]
ميلوت ج. إم. وشاندارين س. ف. ناتشر
346
، 633 (1990)
[ 10 ]
شاندارين س. ف. في هياكل الكون الكبيرة، إد. ج. أودوز، م. سي. بيلتون و أ. سزالي، 273. دوردريخت: كولوور (1988).
[ 11 ]
كوفمان. ل. أ، بوجوسيان د. و شاندارين س. م. ن. ر. أ.
242
، 200 (1990)
[ 12 ]
بيبلز ب. جي. إي. مبادئ الكون الفيزيائي، جامعة برينستون (1993).
[13]
م. ميا모تو و ر. ناجاي نُشر. أستروم. سوك. جابان
27
، 583، 1975
[14] ج. بيني و س. تريمين، "ديناميكية المجرة"، جامعة برينستون، برينستون، 1987. [16] ب. باهال و ر. سونيرا APJ. S
44
ص. 73 1980
[17] ب. باهال ج. ن.، فلين أ. و غولд أ. APJ 389
ص.234 1992
[18] ب. ليندبلاد، هاندبوخ دير فيزيك
53
، (1959) 21
[19] سي. سي. لين و ف. ه. شو: الفيزياء الفلكية والنسبية العامة، المجلد 2 جوردون وبريش ساينس. نشر 1971، ص. 235
[20] تومري أ. (1981) هيكل وديناميكية المجرات العادية. جامعة كامبريدج، ص.111
[21] تومري أ. و تومري ج. (1972) أستروفيزيك. ج.
178
، 623
[22] أ. تومري، إل.
ريفيو أسترونومي أستروفيزيك.
15
(1977) 437
[23] إ. أثاناسوولا: الحلقات والشرائح المُدفوعة بواسطة الشريك. الجمعية الفلكية الدولية. ندوة رقم 146 (1991)
[24] أ. تومري أستروفيزيك. ج.
158
(1969) 89
[25] ر. ه. ميلر و ب. ف. سميث، أستروفيزيك.
ج.
277
(1979) 785
[26] ف. هول، أستروفيزيك. سب. سك.
14
(1971) 91
[27] هولمبيرغ إ. (1941) أستروفيزيك. ج.
94
، 385
[28] ب. سوندليوس و ك. ج. دونر: المجرات المتفاعلة، ديناميكية المجرات الدائرية (1991) سوندليوس ناشر ص. 195
[29] س. إنغستروم: السرعات المميزة في المحاكاة العددية. ديناميكية المجرات الدائرية (1991) سوندليوس ناشر ص. 332
[30] أ. تومري إل.
ريفيو أسترونومي أستروفيزيك.
15
(1977) 437.
[ 31 ]
ف. بوشيت و ل. هيرنيست: المحاكاة الكونية باستخدام طرق شجرة نظرية.
أستر. جي. سوب.
سلسلة 68 ، ص 521، 538، 1988.
[ 32 ]
ف. بوشيت، ل. هيرنيست و ي. سوتو: تطبيق طريقة إيدوال على المحاكاة الكونية N-جسم. أبج. سوب. سلسلة 75
، ص 231-240، 1991
[33] أ. ساخاروف: «انتهاك CP والانحياز الباريوني للكون». زه. إف. تي. بيسما
5
: 32-35 (1967) : ترجمة جي. إي. تي. بي.
5
: 24-27 (1967)
[34] أ. ساخاروف: «نموذج كوني متعدد الأوراق». نشرة معهد الرياضيات التطبيقية، موسكو 1970
[35] أ. ساخاروف: «نموذج كوني للكون مع انعكاس متجه الزمن». زه. إف. تي.
79
: 689-693 (1980) : ترجمة في سو. فيز. جي. إي. تي. بي.
52
: 349-351 (1980)
[36] أ. ساخاروف: «البنية الطوبولوجية للجسيمات الأولية والانحياز CPT» في «مشاكل الفيزياء النظرية»، المكرس لذكرى إ. إ. تام، ناوكا، موسكو 1972 ص. 243-247
[37] غرين إم. بي. و سكوارت ج. إتش. نوك. فيز.
ب181
، 502-530 (1981) ؛
ب198
، 225-268 (1982) ؛ فيز. ليت. ب، 444-448 (1982)
[38] غرين إم. بي. سيرف. هايد إنرغي فيز.
3
، 127 (1982)
[39] غروس د. ج.، هارفي ج. إيه.، مارتينيك إيه. و روم ر.، فيز. ريف. لترت.
54
، ص 503-505 (1985)
[40] كولب إ. و.، سكيل د.، تورنر إم. إس.: العالم المظلم للنظريات المترابطة، ناتشر، المجلد 314، أبريل 1984 ص. 415-419
[41] بي. سي. ديفيز و ج. بي. براون: المترابطات، جامعة كامبريدج 1988
[42] عبدوس سالام، نوفو سيمينتو
5
، 299 (1957)
[ 43 ]
نيما-أركاني أحمد، سافاس ديموبولوس و جيورجي دفالي: «الأبعاد المخفية للكون»، ب. إل. أكتوبر 2000 العدد 276 ص. 56-64
[ 44 ]
ج. بي. بيتي: تفسير نموذج الكون بسرعة الضوء المتغيرة.
الفيزياء الحديثة للرسائل أ، المجلد 3، العدد 16، نوفمبر 1988، ص. 1527
[ 45 ]
ج. بي. بيتي: نموذج كوني بسرعة الضوء المتغيرة:
تفسير الانزياح الأحمر. الفيزياء الحديثة للرسائل أ، المجلد 3، العدد 18، ديسمبر 1988، ص. 1733
[ 46 ]
ج. بي. بيتي و موريس فيتون: نموذج كوني مقياس بسرعة الضوء المتغيرة. المقارنة مع بيانات الملاحظات لـ QSO. الفيزياء الحديثة للرسائل أ، المجلد 4، العدد 23 (1989) ص. 2201-2210
[ 47 ]
بي. ميدي و ج. بي. بيتي: الكونية الثابتة المقياس. المجلة الدولية للفيزياء الحديثة د، المجلد 8 يونيو 1999 ص. 271-280
[
48] إ. إيه. ميلن
: النسبية الحركية أكسفورد 1948.
[
49] ج. دي. أندرسون، ب. إيه. لينغ، إ. إل. لاو، إيه. إس. ليو، إم. إم. نيتو و إس. تورتشيف: مؤشرات لبيانات باينيير 10/11، جاليليو و أليس، تسارع غير عادي، ضعيف، طويل المدى. فيز. ريف. لترت:
81
31 أغسطس 1998.
[
50] ج. جي. ستيفنسون جونر، ت. غولدمان، فيز. ريب.
205
، 211 (1992) ؛
216
، 343 (1992).
[
51] إم. إ็น. نيتو و ت. غولدمان، فيز. ر.
205
، 221، 1991؛
216
، 343.
[
52] ر. أدلر، إم. بازين و إم. شيفير: مقدمة في النسبية العامة، ماك غراو هيل بوك، 1975، الفصل 10، القسم 10.5: الحد الكلاسيكي للمعادلات الجاذبة، ص. 345.
[ 53] ج. إم. سوريو، هيكل أنظمة الديناميكية، إد.
دونود 1970، فرنسا و هيكل أنظمة الديناميكية.
بيركهاوزر إد. بوسطن-زيوريخ 1997.
[ 53] ج. بي. بيتي: كونات معاكسة بسهم زمني معاكس (كواكب معاكسة بسهم زمني معاكس). تقارير أكاديمية العلوم باريس، ج. ص. 1977
[ 54] إدينجتون إس. إيه: : مقارنة صيغ ويتيد وآينشتاين.
ناتشر
113
: 192 (1924).
ملخص المقال---
