الكونيات الكونية التوأمية

الكونيات للكونين المتوازيين (ص 8)

تُضمن ثبات معادلة شرودنجر إذا:

(56)

تُضمن ثبات معادلة بولتزمان إذا:

(57)

معادلة بويسون للجاذبية لا تُظهر أي مشكلة خاصة، بل تصبح ببساطة (58)

من معادلات ماكسويل، نحصل على:

(59)

(60)

وهو ما يتوافق مع تعريف مجال كهربائي ناتج عن شحنة كهربائية.

من معادلة أينشتاين، كما ذكر أعلاه، نحصل على:

(61)

G

»

c2

إذا لم يكن كذلك، فإن المعادلة لم تعد خالية من التباعد.

إذا كانت الكميات:

(62)

h , m , c , G, R , T

تتبع هذه العلاقات،

فلا يمكن إثبات تغيراتها في أي تجارب معملية.

إذن ماذا؟

من (57)، نحصل فورًا على:

(63)

وهو ما لا يُعد سوى الطول المميز لشوارزشيلد، وبالتالي:

(64)

Rs

»

Rالآن دعونا نفحص طول جينز:

(65)

حيث:

(66)

(66b)

(66t)

(67)

باستخدام معادلتي (56) و(57)، نحصل على:

67b)

(68)

طول كومبتون يتغير بحسب R:

(69)

طول بلانك هو:

(70)

(70b)

زمن بلانك هو:

(71)

زمن جينز هو:

(72)

باستخدام (61) و(63)، نحصل على:

(73)

تغير الثوابت لا يحافظ على الكتلة.

إذا حافظنا على عدد الأنواع، فإن كثافة الكتلة

r

تتبع:

(74)

...

نفس القاعدة للمساهمة

r r

للإشعاع في الكثافة

r

. الحفاظ على الطاقة الإشعاعية يعطي:

(75)

p r R 3

= ثابت

إذن:

(76)