kosmologie dvojčat vesmírů Kosmologie dvojčat vesmírů (s. 6)
7) Model s „proměnnými konstantami“.
...Hypotézu o stálosti takzvaných fyzikálních konstant poprvé zpochybnil Milne [15]. Poté další autoři: P. A. Dirac [16 a 17], F. Hoyle a J. V. Narlikar [18], V. Canuto a J. Lodenquai [19], T. C. Van Flandern [20], V. Canuto a S. H. Hsieh [20], A. Julg [21] rozvinuli myšlenky založené hlavně na změně G. Na G závislé na čase uvažovali také Brans a Dicke [22]; na e závislé na čase Ratra [23]. Guth [24], Sugiyama a Sato [25] a Yoshii a Sato [26] uvažovali o kosmologické konstantě proměnné v čase. Obecně se tyto přístupy zaměřují na změnu určitého počtu „konstant“, nikoli všech konstant, kombinovaným způsobem, jak je rozvinuto v tomto článku. H. Reeves [27] studoval dopad oddělené změny konstant, jedné po druhé. V. S. Troistkii [28] poprvé v roce 1987 navrhl možnost změny c a obecně všech „konstant“, ale poté, co zvolil dominantní parametr, se jednoduše pokusil upravit různé exponenty spojené s apriorními polynomickými empirickými zákony tak, aby odpovídaly pozorováním.
...V tomto článku vytvoříme kosmologii, kde se všechny „konstanty“ mění společně. To bude učiněno konzistentním s polní rovnicí (1). Budeme hledat zákony, které umožní, aby rovnice fyziky byly invariantní, takže tyto změny nebude možné prokázat v místních laboratorních experimentech. Tyto rovnice jsou následující:
Schrödingerova rovnice:
(30)
Boltzmannova rovnice:
(31)
kde f je distribuční funkce rychlosti v, r = (x,y,z), t čas, (g, a, w) klasické impaktní parametry binární srážky.
Nová Poissonova rovnice pro gravitaci (viz reference [1]) je:
(32) D f = 4 p G ( r - r*)
r je hustota hmoty v našem záhybu vesmíru a r* hustota hmoty ve dvojčecím záhybu.
Nová polní rovnice
(33) S = c ( T - T*)
kde:
(34)
je Einsteinova konstanta, G „konstanta“ gravitace a c rychlost světla.
Maxwellovy rovnice jsou:
(35)
(36)
(37) Ñ . B = 0
(38)
E a B jsou postupně elektrické a magnetické pole. Maxwellovy rovnice uvažujeme pro neutrální prostředí, protože předpokládáme, že vesmír je elektricky neutrální. Tyto rovnice nejsou všechny nezávislé. Například Poissonova rovnice pro gravitaci (32) vyplývá z polní rovnice (33), viz [1].
...Zavedením charakteristické délky R a charakteristického času T můžeme tyto charakteristické rovnice napsat v bezrozměrné podobě:
Schrödingerova rovnice (30) s:
(39)
(40)
se stává:
(41)
Boltzmannova rovnice (31) s:
(42) v = c **z ** r = R **x **g = c g a = R a
(43)
(44)
(45
se stává:
(46)
Poissonova rovnice pro gravitační potenciál (32) s:
(47)
(48)
se stává:
(49)
Maxwellovy rovnice (35), (36), (37), (38) s:
(50) (ga3256)
kde e je elektrický náboj (předpokládáme, že počet elektrických nábojů se zachovává), se stávají:
(51)
(52)
(53) d . b = 0
(54)
V těchto rovnicích nacházíme určitý počet fyzikálních konstant:
(55) h , m , c , G