kosmologie dvojčecího vesmíru hmota fantomová hmota astrofyzika. 2: Konjugované metriky stacionárního stavu. Přesná řešení. (p6)
4) Dynamika.
Z vnějších Schwarzschildových a Schwarzschildu podobných metrik můžeme vypočítat geodetiky vně sféry r = ro, které jako obvykle odpovídají rovinným trajektoriím [2].
(63) Záhyb F, trajektorie hmoty
(64) Záhyb F, nulové geodetiky, dráha fotonu.
(65) Záhyb F*, trajektorie hmoty:
(66) Záhyb F*; nulové geodetiky, dráha fotonu.
S:
j = polární úhel q = 1/r
b, l a h jsou parametry dráhy.
M je celková hmotnost obsažená ve sféře r = ro.
(63) dává kvazi-keplerovské trajektorie (eliptické, kruhové, parabolické a hyperbolické).
(64) dává trajektorie hyperbolického typu (pozitivní efekt čočky).
(65) dává trajektorie testovacích hmotných částic hyperbolického typu.
(66) dává trajektorie nulových geodetik hyperbolického typu (negativní efekt čočky).
V tomto modelu jsou všechny hmotnosti a energie kladné. Ale hmota umístěná v druhém záhybu působí jako záporná hmota prostřednictvím „anti-Newtonova zákona". Viz články [2], [4] a [5].
Co se stane, pokud je hmota umístěna v druhém záhybu? Geometrie se jednoduše vymění. Viz obrázek 10.
Obr. 10: Hmota umístěná ve F. Didaktický obrázek.*
Obrázek 10 je pouze didaktický, protože se zabýváme 4dimenzionální geometrií. Nějaká fantomová hmota umístěná v záhybu F* odpuzuje testovací částici pohybující se v F v blízkosti. Naopak testovací částice umístěná ve F* je přitahována. K ohledně dynamiky docházíme ke stejnému závěru jako v článku [6]. V tomto modelu může být lokální zakřivení kladné, záporné nebo nulové.
V obou případech přítomnost hmoty v jednom záhybu indukuje konjugovanou geometrii v druhém záhybu. Nazveme to indukovaná geometrie. Závisí na znaménku (r - r*).
- (r - r*) > 0 odpovídá kladnému zakřivení ve F, zápornému ve F*.
- (r - r*) < 0 odpovídá zápornému zakřivení ve F, kladnému ve F*.
- (r - r*) = 0 (buď proto, že r = r*, nebo proto, že r = r* = 0) odpovídá nulovému zakřivení v obou záhybech (Minkowského metrika za stacionárních nebo kvazistacionárních podmínek).
V obecné relativitě hmota zakřivuje prostor a vytváří kladný příspěvek k zakřivení. Uvažujeme-li část prostoru, která je prázdná s výjimkou přítomnosti hmoty, bude prostor vně plochý a uvnitř zakřivený. Zde dostáváme třetí možnost. V části prostoru, která vypadá dokonale prázdná, pokud pozorujeme negativní efekt čočky, znamená to, že v druhém záhybu je přítomna hmota, která se chová jako záporná. Tuto „zápornou hmotnost" nazýváme zdánlivá hmotnost. Všechny částice mají kladnou vnitřní hmotnost. Některé mají kladnou zdánlivou hmotnost. To znamená, že se nacházejí v záhybu, kde se nachází pozorovatel. Jiné, umístěné v druhém záhybu, mají zápornou zdánlivou hmotnost (vzhledem k tomuto pozorovateli). Pro pozorovatele umístěného v druhém záhybu se chovají jako kladné zdánlivé hmotnosti.
V tomto modelu je interakce mezi částicemi z různých záhybů pouze gravitační. Nemohou se srazit. Fotony sledující nulové geodetiky jednoho záhybu nemohou být pohlceny částicemi umístěnými v druhém záhybu.
V našem záhybu může neutrino s nulovou hmotností projít hvězdou, jako je Slunce, takže můžeme použít vnitřní Schwarzschildovo řešení k výpočtu jeho dráhy. Ale v současnosti nemáme neutrinové teleskopy, takže takový výpočet je málo zajímavý. Pokud však jsou v záhybu fantomové hmoty umístěny významné hmotnosti, budou ohýbat trajektorie fotonů pohybujících se v našem záhybu a působit jako divergentní čočka, což povede k pozorovatelným efektům. To bude popsáno v budoucím článku.
