a4129
| 29 |
|---|
Zvažme nyní komponentu ( l = -1 ; m = -1 )
(396)
( l = -1 ; m = -1 ) **prvky převádějí pohyb běžné hmoty na pohyb antihmoty **(symetrie z) objektu PT-symetrického, pohybujícího se zpět v čase. Geometrické vysvětlení Feynmanova pohledu na antihmotu. Není úplně shodné s Diracovým: záporná hmotnost a záporná energie.
Získáme Feynmanovu antihmotu. Avšak, jak zdůraznil Souriau v roce 1973, částice PT-symetrická se pohybuje zpět v čase. Její hmotnost a energie jsou záporné.
Poznámka: v tomto popisu skutečnost, že pohyb odpovídá kladné nebo záporné energii, se neobjevuje ve stavovém prostoru (vlevo nahoře).
Poslední prvky odpovídají sekci ( l = 1 ; m = -1 )
( l = 1 ) --- > pohyb zůstává v oblasti hmoty:
žádná symetrie z.
( m = -1 ) je spojena s PT-symetrií. Částice se pohybuje zpět v čase.
( l = -1 ) : symetrie C. Náboje jsou obráceny.
...Toto je CPT-symetrická hmota, takže odpovídá geometrickému výkladu slavného „CPT věty“, která tvrdí, že CPT-symetrický objekt částice musí být identický s touto částicí. To není pravda. Tento pohyb odpovídá antichronnímu pohybu. Částice se pohybuje zpět v čase, takže (koadjointní akce) její hmotnost a energie se stávají zápornými.
Pokud by existovaly CPT-symetrické částice a došlo by k jejich srážce s běžnými částicemi, dojde ke kompletní anihilaci.
(397)
( l = 1 ; m = -1 ) případ. Odpovídá CPT-symetrii. Avšak koadjointní akce dává zápornou hmotnost a energii. CPT-symetrická částice hmoty je částice hmoty, ale s negativní hmotností. ...Nyní zvažme dopad na pohyb a hybnost fotonů. Symetrie z na ně nemá žádný vliv: neexistuje „antifoton“. Protože všechny náboje fotonu jsou nulové, nic se nezmění. Je identický se svou antipartikulí.
...Koadjointní akce ortochronních prvků mění pohyb a hybnost fotonu, ale zachovává jeho energii nezměněnou.
(398)
Koadjointní akce ortochronních prvků na pohyb a hybnost fotonu. (399)
Koadjointní akce antichronních prvků na pohyb a hybnost fotonu obrací energii fotonu: pohybuje se zpět v čase.
** ** ...Vidíme, že znovuvstup antichronních prvků do grupy vede k PT-symetrické antihmotě a CPT-symetrické hmotě. Obě se pohybují zpět v čase. Oba vznikají akcí antichronního prvku grupy na běžný pohyb hmoty. Antihmota není nic jiného než speciální pohyb. Stejně tak platí pro CPT-symetrickou hmotu, která již nemůže být identifikována s běžnou hmotou, jak tradičně tvrdila tzv. CPT-věta, protože hmotnost částice, která je CPT-symetrickou částicí běžné hmoty, má zápornou hmotnost a zápornou energii.
Stejně jako Feynmanova antihmota má zápornou hmotnost a zápornou energii (zatímco Diracova antihmota má kladnou hmotnost a kladnou energii).
Původní verze (anglicky)
a4129
| 29 |
|---|
Consider now a component ( l = - 1 ; m = - 1 )
(396)
( l = -1 ; m = -1 ) **elements transform movement of normal matter into movement of anti-matter **(z-Symmetry) of PT-symmetrical object, runing backward in time. Geometric description of Feynmann's vision of anti-matter. Does not identify completely with Dirac's one : negative mass and negative energy.
We get Feynmann anti-matter. But, as pointed out by Souriau in 1973, a PT-symmetrical particle goes backwards in time. Its mass and its energy are negative.
Remark : in this description the fact that the movement corresponds to positive or negative energy element does not appear in the evolution space (top-left).
The last elements correspond to the sector ( l = 1 ; m = -1 )
( l = 1 ) --- > the movement is still in the matter's sector :
no z-Symmetry.
( m = -1 ) goes with a PT-symmetry. The particule runs backward in time.
( l = -1 ) : C-Symmetry. The charges are reversed.
...This is CPT-symmetrical matter, so that it corresponds to a geometrical interpretation of the so-called "CPT theorem", which asserts that the CPT-symmetric of a particle should be identical to that particle. That's not true. This movement corresponds to an antichron movement. The particle goes backward in time, si that (caodjoint action) its mass and energy become* negative* .
If CPT-symmetrical particle do exist and if they collide normal particle, complete annihilation occurs.
(397)
( l = 1 ; m = - 1 ) case. Corresponds to CPT-symmetry. But the coadjoint action gives negative mass and energy. The CPT-symmetric of a particle of matter is a particule of matter, but with negative mass. ...Now, examine the impact on photons movement and moment. The z-Symmetry has no impact on it : there is no "antiphoton". As all the charges of the photon are zero a does not change it. It is identical to its antiparticle.
...The coadjoint action of orthochron components modifies the movement and the moment of the photon, but keep unchanged its energy.
(398)
Coadjoint action of orthochron elements on photon's movement and moment. (399)
The coadjoint action of antichron elements on photon's movement and moment, reverses the photon's energy : it travels backwards in time.
** ** ...We see that reintroducing antichron components in the group arises PT-symmetric anti-matter and CPT-symmetric matter. Both go backwards in time. Both come from the action of an antichron element of the group on a normal matter movement. *Anti-matter is nothing but a peculiar movement *. Same thing for CPT-symmetrical matter which cannot be any longer identified to normal matter, as classically asserted by so-called CPT-theorem, for the mass of a particle which is CPT-symmetrical of a normal matter particle owns negative mass and negative energy.
Similarly the Feynmann antimatter owns a negative mass and nbegative energy ( while the Dirac's antimatter own positive mass and energy ).