a4130
| 30 |
|---|
Jaké je řešení?
...Pokud, jak navrhuje J.M. Souriau, Bůh, ve své nekonečné moudrosti, nevytvořil částice se zápornou hmotností a energií a nezabránil fyzikům používat antichronní prvky, pak by teorie nemohla zahrnovat symetrie PT a CPT.
Předkládáme alternativní řešení v:
J.P. Petit a P. Midy: "Geometrické vyjádření hmoty a antihmoty prostřednictvím koadjungovaného působení skupiny na její prostor hybnosti. 4: Skupina dvojník. Geometrické popis Diracovy antihmoty. Geometrické interpretace antihmoty po Feynmanovi a tzv. CPT větě". Geometrická fyzika B, 4, 1998.
...Abychom zabránili srážkám částic s kladnou a zápornou energií, rozdělíme prostor vývoje na dvě záhyby, tvořící kvocient skupiny jejím ortochronním podskupinou. Získáme dvojníkovou geometrii.
Zavedeme index záhybu f = ± 1
f = +1 odpovídá záhybu F
f = -1 odpovídá záhybu F*.
Skupina dvojník je:
(400)
...Jde stále o skupinu o osmi složkách. Vidíme, že prvky (m = -1), které odpovídají symetrii PT, jsou doprovázeny změnou záhybu: f -----> -f
...Prostor hybnosti se stále skládá ze čtyř sektorů, ale sektory se zápornou energií odpovídají pohybu částic ve záhybu F*.
(401)
Následující symetrie jsou:
(402) Nyní můžeme definovat nové "hrací pole". (403)
Hrací pole: prostor se dvěma záhyby (F a F) spojený s prostorovým polem se dvěma sektory* (E >0 a E <0).
(404)
Pohyb běžné hmoty. Akce ortochronních prvků skupiny, s l = 1. Neproměnné náboje.
**Koadjungovaná akce prvku skupiny ( **l = -1 ; m = 1 ) na hybnost spojenou s pohybem běžné hmoty: nový pohyb odpovídá Diracově antihmotě.
...Na obrázku čára M1 znázorňuje pohyb běžné ortochronní hmoty. Zobrazujeme přímky, protože naše skupina neuvažuje silová pole, jako jsou gravitační nebo elektromagnetické pole. Modeluje pouze chování izolovaných částic, nábojových hmotných bodů.
Vybereme prvek v šedé oblasti, který odpovídá matici ( l = -1 ; m = 1 ). Hodnota ( l = -1 ) změní znaménka všech z i. Stávají se zápornými. Nová cesta se nachází ve druhém sektoru, který odpovídá antihmotě. Protože l m = -1, náboje jsou obráceny. Ale protože čas není obrácen, energie a hmotnost částice zůstávají kladné.
Toto je geometrický popis (ortochronní) antihmoty po Diracovi.
...Musíme prozkoumat další dva sektory. Ve třetím se podíváme na dopad prvku ( l = -1 ; m = -1 ) na hybnost a pohyb.
( l = -1 ) obrací {z i}. Podle našeho geometrického definice tento nový pohyb odpovídá antihmotě, protože probíhá ve druhém sektoru prostoru { z 1,z 2, z 3, z 4, z 5, z 6, x, y , z , t }.
( m = -1 ) dává symetrii PT, obrací znaménka ( x, y , z , t )
Ale ( l m = +1 ) nezmění náboje.
Toto je "PT-symetrická antihmota", takže je to geometrický popis antihmoty po Feynmanovi.
Pohyb probíhá ve druhém sektoru prostoru, ve záhybu F*.
(406)
( l = -1 ; m = -1 ) ** prvky transformují pohyb běžné hmoty na pohyb antihmoty **(symetrie z) symetrického PT objektu, který se pohybuje zpět v čase. Geometrický popis Feynmanovy představy antihmoty. Neodpovídá plně té Diracově: záporná hmotnost a záporná energie.
Poslední prvky odpovídají sektoru ( l= 1 ; m = -1 )
( l = 1 ) --- > pohyb je stále ve sektoru hmoty:
žádná symetrie z.
( m = -1 ) je doprovázena symetrií PT. Částice se pohybuje zpět v čase.
( l = -1 ) : symetrie C. Náboje jsou obráceny.
...Toto je CPT-symetrická hmota, takže odpovídá geometrické interpretaci tzv. "CPT věty", která tvrdí, že CPT-symetrická částice by měla být identická s touto částicí. To není pravda. Tento pohyb odpovídá antichronnímu pohybu. Částice se pohybuje zpět v čase, takže (koadjungovaná akce) její hmotnost a energie se stávají zápornými .
...Pohyb částice, která je CPT-symetrická běžné částice, probíhá ve záhybu F*.
(407)
( l = 1 ; m = - 1 ) případ. Odpovídá CPT-symetrii. Ale koadjungovaná akce dává zápornou hmotnost a energii. CPT-symetrická částice hmoty je částice hmoty, ale s negativní hmotností.