| 29 |
Uvažujme nyní komponentu
( l = - 1 ; m = - 1
)
(396)
(
l = -1 ; m = -1 ) prvky transformují
pohyb normální hmoty na pohyb antihmoty (z-symetrie)
PT-symetrického objektu, který běží zpět v čase. Geometrický popis
Feynmanovy vize antihmoty. Neztotožňuje se zcela s Diracovou
: záporná hmotnost a záporná energie.
Dostáváme Feynmanovu antihmotu.
Ale, jak poukázal Souriau v roce 1973, PT-symetrická částice jde zpět
v čase. Její hmotnost a její energie jsou záporné.
Poznámka : v tomto popisu
skutečnost, že pohyb odpovídá prvku s kladnou nebo zápornou energií,
se v evolučním prostoru (vlevo nahoře) neobjevuje.
Poslední prvky odpovídají
sektoru ( l = 1 ; m
= -1 )
( l = 1 ) --- > pohyb
je stále v sektoru hmoty :
žádná z-symetrie.
( m
= -1 ) jde s PT-symetrií. Částice běží zpět v čase.
( l
= -1 ) : C-symetrie. Náboje jsou obráceny.
...Toto
je CPT-symetrická hmota, takže to odpovídá geometrické interpretaci
takzvaného „CPT teorému“, který tvrdí, že CPT-symetrická částice
by měla být totožná s onou částicí. To není pravda. Tento pohyb
odpovídá antichronnímu pohybu. Částice jde zpět v čase,
takže (akce koadjungované akce) její hmotnost a energie se stávají zápornými .
Pokud CPT-symetrické částice
existují a pokud se srazí s normální částicí, dojde k úplné anihilaci.
(397)
Případ ( l = 1 ; m = - 1
) . Odpovídá CPT-symetrii. Ale koadjungovaná akce dává
zápornou hmotnost a energii. CPT-symetrická částice hmoty je
částice hmoty, ale se zápornou hmotností.**
...Nyní
prozkoumejte dopad na pohyb a moment fotonů. z-symetrie na něj nemá žádný dopad
: neexistuje žádný „antifoton“. Protože všechny náboje fotonu jsou nulové,
a to jej nemění. Je totožný se svou antičásticí.
...Koadjungovaná akce orthochronních komponent mění pohyb a moment
fotonu, ale zachovává jeho energii nezměněnou.
(398)
Koadjungovaná akce
orthochronních prvků
na pohyb a moment fotonu.
(399)
Koadjungovaná akce
antichronních prvků na pohyb a moment fotonu obrací energii
fotonu : putuje zpět v čase.
...Vidíme, že znovuzavedení antichronních komponent do grupy vyvolává PT-symetrickou
antihmotu a CPT-symetrickou hmotu. Obě jdou zpět v čase. Obě pocházejí
z působení antichronního prvku grupy na pohyb normální hmoty.
Antihmota není nic jiného než zvláštní pohyb . Totéž platí pro
CPT-symetrickou hmotu, kterou již nelze ztotožňovat s normální hmotou,
jak klasicky tvrdí takzvaný CPT-teorém, protože hmotnost částice,
která je CPT-symetrická k částici normální hmoty, má zápornou hmotnost a
zápornou energii.
Podobně Feynmanova
antihmota má zápornou hmotnost a zápornou energii ( zatímco Diracova antihmota
má kladnou hmotnost a energii ).
