f4125
| 25 |
|---|
Přejděme k druhému sektoru ( l = -1 ; m = 1 )
(247)
Máme z-symetrii. Naše hmota je tedy převedena na antihmotu podle definice uvedené výše. Koadjointní akce dává C → – C. Probíhá konjugace náboje. Hmotnost a energie zůstávají nezměněny. Jedná se o antihmotu ve smyslu Diraca, ortochronní. Náboje jsou obráceny, včetně elektrického náboje q.
Přejděme k sekci ( l = –1 ; m = –1 )
(248)
Máme z-symetrii, tedy přeměnu hmoty na antihmotu. Protože lm je kladné, neexistuje C-symetrie. Náboje zůstávají nezměněny. Existuje však PT-symetrie. To vedlo Feynmana k tvrzení, že běžná hmota (se stejnými náboji), enantiomorfní a pohybující se zpět v čase, by se chovala jako antihmota ve smyslu Diraca (která je C-symetrická). Avšak zapomínáme na jednu věc. Antihmota Feynmana je „antichronní“, má tedy zápornou hmotnost a energii. V gravitačním poli by měla „stoupat“.
Naše závěry:
Není ekvivalence mezi těmito dvěma druhy antihmoty.
Přejděme k poslednímu typu pohybů, indukovaných prvky ( l = 1 ; m = –1 ). Neexistuje z-symetrie. Tento pohyb je tedy pohybem částice hmoty. Existuje PT-symetrie kvůli m = –1.
Koadjointní akce, protože lm < 0, dává C-symetrii. Objekt je tedy CPT-symetrický.
„Věta CPT“ identifikuje CPT-symetrickou částici s ní samotnou. Avšak my si myslíme, že to není pravda. Tyto CPT-symetrické částice jsou generovány prvky grupy patřícími do antichronního sektoru. Hmotnosti a energie těchto CPT-symetrických částic jsou proto záporné.
Není ekvivalence mezi těmito dvěma druhy hmoty.
(249)
Zajímavost: upřesnění o pohybu fotonů. Ortogonální antikomponenty mají koadjointní akci na pohyb fotonů odpovídající schématu 1 BIS. (246, předchozí strana)
Naopak, pokud působí prvky z antichronních sektorů, bude mít za následek obrácení energie těchto fotonů. Schéma 4 BIS, níže:
(250)
Avšak v tomto přístupu zůstáváme u částic, ať už s nenulovou nebo nulovou hmotností, s opačnými energiemi, které se mohou potkat. Víme totiž, že všechno antichronní má E < 0 a m < 0.
Podle tohoto modelu odpovídajícího prvnímu Petitovu grupu, shrnutí:
- Pouze jeden vesmír, jehož dynamická grupa je:
(251)
osmiprvková, působící na desetirozměrném prostoru (časoprostor plus šest dalších rozměrů).
-
Existují různé symetrie. Z-symetrie ( l = –1), ovlivňující všechny další rozměry, je brána jako definice duality hmota-antihmota. PT-symetrie ( m = –1).
-
Skupina obsahuje ortochronní a antichronní komponenty, spojené s pohybem s negativní energií a hmotností.
-
Analýza koadjointní akce umožňuje odhalit C-symetrii (inverze všech nábojů), podmíněnou z-symetrií a PT-symetrií: C = l m
-
Existují čtyři základní typy pohybů, tedy i hmot.
-
Ortochronní hmota ( l = 1 ; m = 1 ; C = 1 ; E > 0 )
-
Antihmota ve smyslu Diraca, ortochronní: ( l = 1 ; m = 1 ; C = 1 ; E > 0 )
-
CPT-symetrická hmota: hmota. ( l = 1 ; m = –1 ; C = –1 ; E < 0 ): antichronní
-
PT-symetrická hmota: antihmota. ( l = –1 ; m = –1 ; C = 1 ; E < 0 ): antichronní
Navrhované řešení spočívá v představě nesouvislého prostoru hybností, spojeného s nesouvislým prostorem pohybů, tvořeným dvěma listy, dvěma vesmíry, kvocientem navrhnuté grupy (druhé Petitovy grupy) podle její ortochronní podgrupy.