f4403 Geometrizace hmoty a antihmoty pomocí koadjungované akce grupy na jejím momentovém prostoru. 3: Geometrický popis Diracovy antihmoty. První geometrická interpretace antihmoty
po Feynmanovi a tzv. CPT teorému. (s. 3)
...Je třeba prozkoumat další dva sektory. Ve třetím zkoumáme dopad prvku ( l = - 1 ; m = - 1 ) na moment a pohyb.
...( l = - 1 ) obrací {z i}. Podle naší geometrické definice tento nový pohyb odpovídá antihmotě, protože se odehrává v druhém sektoru prostoru { z 1 , z 2 , z 3 , z 4 , z 5 , z 6, x, y , z , t }.
( m = - 1 ) dává PT symetrii, obrací znaménka ( x, y , z , t )
...Ale ( l m = + 1 ) ponechává náboje nezměněné. Jde tedy o „PT symetrickou antihmotu“, což představuje geometrický popis antihmoty podle Feynmana.
...Ale grupa patří do antichronního sektoru, takže (koadjungovaná akce) energie a hmotnost částice se obrací.
...PT symetrický objekt se zcela neshoduje s Diracovou antihmotou, protože mění znaménko hmotnosti. Pokud takové částice existují, mohou způsobit úplnou anihilaci s částicemi s kladnou hmotností.
. **Obr. 6: ****( **l= -1 ; m = -1 ) **prvky transformují pohyb běžné hmoty na pohyb antihmoty (z-symetrie) PT symetrického objektu, který běží v čase zpět. Geometrický popis Feynmanovy vize antihmoty. Zcela se neshoduje s Diracovou: záporná hmotnost a záporná energie.
Poslední prvky odpovídají sektoru ( l= 1 ; m = -1 )
( l = 1 ) --- > pohyb zůstává v sektoru hmoty:
žádná z-symetrie.
( m = -1 ) s sebou nese PT symetrii. Částice běží v čase zpět.
( l = -1 ): C symetrie. Náboje se obrací.
...Jde o CPT symetrickou hmotu, což odpovídá geometrické interpretaci tzv. „CPT teorému“, který tvrdí, že CPT symetrická podoba částice by měla být totožná s touto částicí. To není pravda. Tento pohyb odpovídá antichronnímu pohybu. Částice jde v čase zpět, takže (koadjungovaná akce) její hmotnost a energie se stanou zápornými.
Pokud CPT symetrické částice existují a srazí se s normálními částicemi, dojde k úplné anihilaci.
. **Obr. 7 : ( **l = 1 ; m = - 1 ) případ. Odpovídá CPT symetrii. Ale koadjungovaná akce dává zápornou hmotnost a energii. CPT symetrická podoba částice hmoty je částice hmoty, ale se zápornou hmotností. ...Nyní zkoumáme dopad na pohyb a moment fotonů. z-symetrie na něj nemá žádný vliv: neexistuje žádný „antifoton“. Protože všechny náboje fotonu jsou nulové, nic to nemění. Je totožný se svou antičásticí.
...Koadjungovaná akce orthochronních složek mění pohyb a moment fotonu, ale ponechává jeho energii nezměněnou. Viz obrázek 8.
. Obr. 8 : Koadjungovaná akce orthochronních prvků na pohyb a moment fotonu. ** **
** ** . **Obr. 9 ** : Koadjungovaná akce antichronních prvků na pohyb a moment fotonu, obrací energii fotonu: cestuje v čase zpět. ** **
