- Návrhy modelů hyperspatiálního transferu.
Měkký scénář:
Předpokládejme, že neutronová hvězda blízko kritičnosti se nachází v blízkosti průvodcovské hvězdy. Ta jí posílá hmotu (hvězdný vítr). Když se dosáhne kritických podmínek, v centru hvězdy by se vytvořil malý hypertoroidální můstek, který by rychle odvedl přebytečnou hmotu do dvojčecího prostoru. Tato přenesená hmota se chová, jako by její hmotnost byla obrácená (pohybuje se v obráceném časovém záhybu F*, viz oddíl 14). Neutronová hvězda ji odpuzuje a ta je rychle rozprášena do prostoru ve dvojčecím záhybu. Tento proces by zajišťoval stabilitu neutronové hvězdy, protože můstek by se uzavřel, jakmile by se hustota a tlak v jeho centru dostatečně snížily. Mohly by ho doprovázet emise gravitačních vln a gama záření (gama záblesky).
Tvrdý scénář:
Existují páry neutronových hvězd. Bylo ukázáno, že jejich rotační pohyb je neustále zpomalován v důsledku ztráty energie emisí gravitačních vln, takže by měly splynout. Náhlé splynutí dvou neutronových hvězd by se zvrhlo v katastrofu (včetně matematického významu tohoto termínu). Sestavení úplného nestacionárního řešení soustavy (115) plus (116) by přineslo popis takového procesu. Následující je domněnka.
Poznamenejme, že úplný transfer hmoty by vedl ke konfiguraci odpovídající:
(126)
S = - c T*
(127)
S* = c T*
Ale protože proces je a priori vratný, přenesená neutronová hvězda by byla kritická. Možností je téměř úplný transfer hmoty do dvojčecího prostoru. Po skončení procesu by se hypertoroidální můstek uzavřel a bylo by dosaženo nové rovnováhy odpovídající:
(128)
S = - c (T - T*)
(129)
S* = c ( T* - T )
Velikost tučných písmen má znázorňovat relativní důležitost členů tenzorů. Malé T má představovat zbytkovou hmotu, která zůstává v našem záhybu.
Jak by to mohlo vypadat?
Tato zbytková hmota by byla udržována v odstupu přenesenou neutronovou hvězdou (samopřitažlivou, ale odpuzující zbytkovou hmotu v důsledku inverze své hmotnosti), nyní umístěnou ve dvojčecím prostoru. Jak je vysvětleno v odkazech [13], [14], [15] a [21]:
-
Hmota přitahuje hmotu prostřednictvím Newtonova zákona (v newtonovské aproximaci).
-
Dvojčecí hmota (přenesená hmota) přitahuje dvojčecí hmotu prostřednictvím Newtonova zákona.
-
Hmota a dvojčecí hmota se navzájem odpuzují prostřednictvím „anti-Newtonova zákona“.
V našem záhybu by zbytková hmota chladla radiačním procesem. Pokud by v její blízkosti neexistoval žádný zdroj energie, její teplota by směřovala k teplotě kosmického pozadí (3 °K). Vytvořila by jakousi dutou slupku studeného plynu obklopující (neviditelný) odpudivý objekt. Viz obrázek 17
Obr. 17: Schéma hyperspatiálního transferu většiny hmoty neutronové hvězdy.
Pokud je tato myšlenka správná, takové studené objekty by byly v naší galaxii pozorovatelné. Snad by některé proplydy (nedávno objevené), pokud jsou tvořeny studeným plynem, mohly odpovídat takovým zbytkovým slupkám. Samozřejmě pokud se nacházejí v blízkosti horkých hvězd, jejich teplota by nemohla být tak nízká. Někteří lidé si myslí, že proplydy jsou mladé hvězdy nebo mladé planetární systémy procházející procesem formování. Toto je jen návrh.
- Kritičnost v neutronové hvězdě.
Sféricky symetrické neutronové hvězdy (poněkud nerealistický model) jsou klasicky popsány vnitřní Schwarzschildovou geometrií odpovídající známé metrice:
130)
Podmínka stability je:
(131)
Máme dvě charakteristické délky. Vlevo: Schwarzschildův poloměr. Vpravo: charakteristický poloměr spojený s vnitřním řešením. Předpokládá se, že rn je poloměr neutronové hvězdy (s konstantní hustotou). Když se blíží kritičnosti, odpovídá to obrázku 18.
Obr. 18: Neutronová hvězda blížící se kritičnosti.
Kapitola 14 odkazu [1] „Role relativity ve hvězdné struktuře a gravitačním kolapsu“ představuje v oddílu 14.1 TOV rovnici (Tolman-Oppenheimer-Volkov model). Ukazuje se, že pokud:
(132)
tlak se stane nekonečným v centru (sféricky symetrické) neutronové hvězdy. Tento kritický poloměr je:
který je mírně nižší (a odpovídá menší kritické hmotnosti: dvě sluneční hmotnosti místo 2,5).
Ukazuje to, že tento vzestup centrálního tlaku je prvním symptomem kritičnosti.
...Obrázek 19 ukazuje vývoj hodnoty tlaku uvnitř neutronové hvězdy pro různé hodnoty vnějšího poloměru až po kritičnost prostřednictvím TOV modelu. Když se kritická hmotnost neutronové hvězdy stane kritickou (pro hodnotu blízkou 2 slunečním hmotnostem), tlak stoupá až k nekonečnu.
Obr. 19: Tlak uvnitř neutronové hvězdy (TOV model) pro různé hodnoty vnějšího poloměru.
Následující křivky jsou stále založeny na (stacionární) TOV rovnici, takže je nelze považovat za správný model. Přesto se zdá, že naznačují, jak rychle by sféra (p = nekonečno) mohla růst uvnitř neutronové hvězdy, když poloměr mírně roste.
Obr. 20: Vnitřní tlak vypočtený podle stacionární TOV rovnice.
Ačkoli je v zásadě nesprávný, zdá se, že ukazuje, jak rychle by singularita (p = nekonečno) mohla růst s mírným nárůstem hmotnosti.
- Didaktický model hypertoroidálního transferu.
V odkazu [16] jsme představili řešení sdružených metrik ( g , g*), popisující geometrie obou záhybů, když je v jednom záhybu (našem) přítomna koule s konstantní hustotou, s vakuem vně, a když je přilehlá část dvojčecího prostoru prázdná. Ukázalo se, že lokální skalární křivosti byly sdruženy prostřednictvím:
(133)
R* = - R
(Hrubý) model hmoty obklopené prázdnotou je tupý kužel (za předpokladu, že částice sledují geodetiky tohoto povrchu. Viz webová stránka). Jeho tupá část je částí koule, jejíž hustota křivosti je konstantní. Zbytek je částí kužele, eukleidovského povrchu, jehož lokální hustota křivosti je nulová.
Obr. 21a: Klasický tupý kužel (tupý „posikón“).
Obr. 21b: Tupý posikón se sdruženou „dvojčecí geometrií“: tupý „negakón“ (R* = - R)
Sdružený prostor byl pak znázorněn jako tupý „negakón“, postavený kolem koňského sedla, jehož konstantní hustota křivosti je záporná, obklopený částí „negakónu“, eukleidovského povrchu.
Obr. 22: Oba záhyby se propojí prostřednictvím kuželového bodu (nekonečná hustota křivosti)
Tlak je hustota energie na jednotku objemu. Pokud tento tlak znázorníme lokální hustotou křivosti, když se dosáhne kritických podmínek (nekonečný tlak v centru hvězdy), objeví se kuželový bod (což je bod s nekonečnou hustotou křivosti) a oba záhyby se propojí.
Obr. 23: Objevení se kruhu hrdla.
Potom malý průchod roste ve velikosti, což jde ruku v ruce s modifikací geometrického uspořádání.
**Obr. 24-a: který se zvětšuje.
Obr. 24-b: Druhý záhyb se zplošťuje.
Obr. 24-c: Druhý záhyb se stává „posikónem“.
Obr. 24-d: Symetrická konfigurace: dva komolé posikóny spojené podél kruhu
Obraz Schwarzschildovy geometrie: Symetrické „diabolo“**
V symetrickém procesu odpovídajícím úplnému transferu hmoty (pozitivní křivost) směrem do dvojčecího prostoru by polovina času odpovídala dvěma komolým kuželům spojeným podél kruhu. To by odpovídalo „Schwarzschildovu řešení“.
**
Obr. 24-e: První záhyb se zplošťuje.
Obr. 24-f: První záhyb F se stává „negakónem“.**
Můžeme dokončit sérii a ilustrovat proces „výměny křivosti“ mezi dvěma povrchy.
Obr. 24-g: Transfer křivosti pokračuje.
Obr. 24-h: Transfer křivosti pokračuje.
Obr. 24-i: Transfer křivosti pokračuje.
Obr. 24-j: Bodový kontakt, těsně před oddělením.
Obr. 24-k: Konec transferu křivosti.