Geometrizace
hmoty a antihmoty pomocí
koadjungované
akce grupy na jejím prostoru momentů. 4 :
Dvojčecí
grupa. Geometrický popis Diracovy antihmoty.
Geometrické interpretace antihmoty podle Feynmana a tzv. CPT teorému. (s. 3)
Pohyb částice, která je CPT symetrická k normální částici, probíhá v záhybu F*.
.
Obr. 7
(45f7)
:
( l
= 1 ;
m
= - 1 )
případ. Odpovídá CPT symetrii.
Ale koadjungovaná akce dává zápornou hmotnost a energii.
CPT symetrická částice hmoty je částice hmoty, ale se zápornou hmotností.
Nyní zkoumejme dopad na pohyb a moment fotonů. Symetrie z nemá žádný vliv: neexistuje žádný „antifoton". Protože všechny náboje fotonu jsou nulové, nic to nemění. Je totožný se svou antičásticí.
Koadjungovaná akce ortochronních složek mění pohyb a moment fotonu, ale zachovává nezměněnou jeho energii. Viz obrázek 8.
.
Obr. 8
(45f8)
: Koadjungovaná akce ortochronních prvků
na pohyb a moment fotonu.
.
Obr. 9
(45f9)
: Koadjungovaná akce antichronních prvků na pohyb a moment fotonu,
obrací energii fotonu: pohybuje se zpět v čase.
Antichronní prvky grupy působí na moment koadjungovanou akcí. Tyto prvky transformují normální foton, pohybující se vpřed v čase v rovině z = 0 záhybu F, na pohyb v odpovídající rovině záhybu F*. Tento foton se pohybuje zpět v čase. Jeho energie je záporná.
K obsahu obou záhybů.
Lze je shrnout v následujících tabulkách.
.
Obr. 10
(45f10)
: ZOO klasických částic-antičástic.
.
.
Obr. 11
: ZOO fantomových částic-fantomových antičástic.