| 26 |
Geometrie vyvolané duchovní hmotou.
V předchozí části jsme studovali konjugované geometrie způsobené přítomností konstantní hustoty, kladné hmotnosti M, umístěné ve vrstvě F. Nyní předpokládejme, že ve vrstvě F* je přítomna kladná hmotnost M*>0 (konstantní hustoty r* > 0). Předpokládáme, že v této části vesmíru je konjugovaná oblast F prázdná.
Pak T* popisuje obsah energie-hmoty neprázdné části vrstvy F*. Odpovídající soustava polních rovnic je:
S = - c T*
S* = c T*
Geometrie prostě komutují:
(135)
Při pohledu na obrázek (135) vidíme, že hmotnost M*, umístěná ve vrstvě F*, přitahuje duchovní hmoty, které sledují geodetiky této dvojčecí vrstvy, a odpuzuje normální hmoty, které sledují geodetiky vrstvy F.
Při pohledu na obrázek (135) vidíme, že vrstva F získává indukovanou geometrii v důsledku přítomnosti duchovní hmotnosti M* ve své vrstvě F*.
Zákony interakce.
Z (128) a (135) můžeme odvodit zákony interakce:
-
Hmota přitahuje hmotu
-
Duchovní hmota přitahuje duchovní hmotu.
-
Hmota a duchovní hmota se navzájem odpuzují.
Viz také:
*J.P.Petit & P.Midy: Astrofyzika hmoty a duchovní hmoty.
- Geometrický rámec. Éra hmoty a newtonovská aproximace.
Geometrical Physics A, 4, březen 1998.*
V tomto článku navíc ukazujeme, že interakční síly jsou newtonovské.
Vidíme, že to je odlišné od schématu navrženého J.M.Souriauem, kde se dvě částice druhého druhu navzájem odpuzují.
V našem schématu vidíme, že všechny hmotnosti m a m* jsou kladné. Ale fenomén indukované geometrie umožňuje mít lokální zápornou křivost někde, což bylo v klasické obecné relativitě zakázáno.
Shrnuto, můžeme napsat soustavu polních rovnic:
(136)
S = c (T - T*)
(137)
S* = c (T* - T)
což dává inverzní skalární Riemannovy křivosti:
(138)
R* = - R
Pokud je lokální křivost ve vrstvě F kladná, znamená to, že:
(139)
T > T*
nebo:
r > r*
Pak je konjugovaná křivost záporná v přilehlé části F*.
Naopak, pokud je lokální křivost ve vrstvě F záporná, znamená to, že
(140)
T < T*
nebo:
r < r*
Pak je kladná ve vrstvě F*.
Pokud je lokální křivost ve vrstvě F nulová, znamená to, že křivost je nulová také v přilehlé části dvojčecí vrstvy F*.
Navíc buď
T = T* = 0
nebo: r = r* = 0
T = T* (r = r*)
O klasických testech obecné relativity.
Hmota a duchovní hmota se navzájem odpuzují. Galaxie je koncentrace hmoty. Pak je přilehlá část dvojčecího prostoru F* extrémně zředěná, protože hmotnosti m* byly odtlačeny. V blízkosti Slunce lze hustotu duchovní hmoty (r* nebo T*) zanedbat. Pak se soustava polních rovnic redukuje na:
(141)
(141 bis)
(141) je Einsteinova rovnice, ze které stavíme všechny lokální klasické testy obecné relativity.
Einsteinovy rovnice se stávají limitním případem, když hustota duchovní hmoty tíhne k nule.
