Φantomaticή ύλη, αστροφυσική.
2:
Συζυγείς μετρικές σταθερής κατάστασης. Ακριβείς λύσεις. (σ.6)
- Δυναμική.
Από τις εξωτερικές μετρικές Schwarzschild και Schwarzschild-όμοιες, μπορούμε να υπολογίσουμε τις γεωδεσικές, έξω από τη σφαίρα r = ro, οι οποίες αντιστοιχούν, ως συνήθως, σε επίπεδες τροχιές [2].
(63) Πτυχή F, τροχιές ύλης
(64) Πτυχή F, μηδενικές γεωδεσικές, διαδρομή φωτονίου.
(65) Πτυχή F*, τροχιές ύλης :
(66) Πτυχή F*; μηδενικές γεωδεσικές, διαδρομή φωτονίου.
Με :
j = πολική γωνία q = 1/r
b, l και h είναι παράμετροι διαδρομής.
Μ είναι η συνολική μάζα contained στη σφαίρα r = ro .
(63) δίνει σχεδόν-κεπλεριανές τροχιές (ελλειπτικές, κυκλικές, παραβολικές και υπερβολικές)
(64) δίνει τροχιές τύπου υπερβολής (θετικό φαινόμενο φακοποίησης).
(65) δίνει τροχιές δοκιμαστικού σωματιδίου ύλης τύπου υπερβολής
(66) δίνει τροχιές μηδενικών γεωδεσικών τύπου υπερβολής (αρνητικό φαινόμενο φακοποίησης).
Σε αυτό το μοντέλο, όλες οι μάζες και οι ενέργειες είναι θετικές. Αλλά μια μάζα, αν βρίσκεται στην άλλη πτυχή, δρα ως αρνητική, μέσω ενός «αντι-Νευτώνιου νόμου». Δείτε τις εργασίες [2], [4] και [5].
Τι συμβαίνει αν η μάζα βρίσκεται στην άλλη πτυχή; Οι γεωμετρίες απλώς ανταλλάσσονται. Δείτε το σχήμα 10.
Σχ. 10 : Ύλη που βρίσκεται στην F. Διδακτική εικόνα.*
Το σχήμα 10 είναι μόνο μια διδακτική εικόνα, καθώς ασχολούμαστε με γεωμετρία 4d. Κάποια φαντασματική ύλη, που βρίσκεται στην πτυχή F*, απωθεί ένα δοκιμαστικό σωματίδιο, που κινείται στην F, στη γειτνίαση. Αντιστρόφως, ένα δοκιμαστικό σωματίδιο, που βρίσκεται στην F*, έλκεται. Καταλήγουμε στο ίδιο συμπέρασμα, όσον αφορά τη δυναμική, όπως στην εργασία [6]. Σε αυτό το μοντέλο, η τοπική καμπυλότητα μπορεί να είναι θετική, αρνητική ή μηδενική.
Σε both περιπτώσεις, η παρουσία μιας μάζας σε μια πτυχή προκαλεί μια συζυγή γεωμετρία στην άλλη πτυχή. Θα την ονομάσουμε προκαλούμενη γεωμετρία. Εξαρτάται από το πρόσημο του (r - r*).
-
(r - r*) > 0 συνοδεύεται από θετική καμπυλότητα στην F, αρνητική στην F*.
-
(r - r*) < 0 συνοδεύεται από αρνητική καμπυλότητα στην F, θετική στην F*.
-
(r - r*) = 0 (είτε επειδή r = r* είτε r = r* = 0) συνοδεύεται από μηδενική καμπυλότητα και στις δύο πτυχές (μετρικές Minkowski σε τέτοιες σταθερές ή σχεδόν σταθερές συνθήκες).
Στη γενική σχετικότητα, μια μάζα παραμορφώνει τον χώρο, παράγει θετική συνεισφορά στην καμπυλότητα. Αν θεωρήσουμε ένα τμήμα του χώρου που είναι κενό, εκτός από την παρουσία μιας μάζας, ο χώρος θα είναι επίπεδος έξω και καμπυλωμένος μέσα. Εδώ έχουμε μια τρίτη possibility. Σε ένα τμήμα του χώρου που φαίνεται perfectly κενό, αν υπάρχει κάποια ένδειξη αρνητικού φαινομένου φακοποίησης, αυτό σημαίνει ότι κάποια μάζα βρίσκεται στην άλλη πτυχή, η οποία συμπεριφέρεται ως αρνητική. Ονομάζουμε αυτή την «αρνητική μάζα» φανταστική μάζα. Όλα τα σωματίδια έχουν θετική εγγενή μάζα. Κάποια έχουν θετικές φανταστικές μάζες. Αυτό σημαίνει ότι βρίσκονται στην πτυχή όπου βρίσκεται ο παρατηρητής. Άλλα, που βρίσκονται στην άλλη πτυχή, έχουν αρνητικές φανταστικές μάζες. (σε σχέση με αυτόν τον παρατηρητή). Συμπεριφέρονται ως θετικές φανταστικές μάζες για έναν παρατηρητή που βρίσκεται στην άλλη πτυχή.
Σε αυτό το μοντέλο, η αλληλεπίδραση σωματιδίων από διαφορετικές πτυχές είναι μόνο βαρυτική. Δεν μπορούν να συγκρουστούν. Τα φωτόνια, ακολουθώντας μηδενικές γεωδεσικές μιας πτυχής, δεν μπορούν να απορροφηθούν από σωματίδια που βρίσκονται στην άλλη πτυχή.
Στην πτυχή μας, ένα νετρίνο μηδενικής μάζας μπορεί να περάσει μέσα από ένα αστέρα, όπως ο ήλιος, ώστε να μπορούμε να χρησιμοποιήσουμε μια εσωτερική λύση Schwarzschild για να υπολογίσουμε τη διαδρομή του. Αλλά αυτή τη στιγμή δεν έχουμε τηλεσκόπια νετρίνων, ώστε ένας τέτοιος υπολογισμός δείχνει little interest. Αλλά, αν σημαντικές μάζες βρίσκονται στην φαντασματική πτυχή, θα παραμορφώσουν τις τροχιές των φωτονίων που κινούνται στην ours και θα δράσουν ως diverent φακοί, δίνοντας observational effects. Αυτό θα περιγραφεί σε μια future paper.
