Το πρόβλημα της έλλειψης μάζας (σελ. 7)
.
Σχόλιο τεχνικής φύσης.
Τμήμα 3
: Στη Γενική Θεωρία της Σχετικότητας, δημιουργείται μια σχέση μεταξύ της εξίσωσης πεδίου και της εξίσωσης Poisson, με την εφαρμογή ανάπτυξης σε σειρά (11) της μετρικής γύρω από μια μετρική Lorentzian, η οποία, όπως και το όρισμα διαταραχής, είναι ανεξάρτητο του χρόνου. Η ίδια διαδικασία επαναλαμβάνεται με δύο πληθυσμούς πυκνότητας, r και r*. Αυτές οι ερωτήσεις εξετάζονται με μεγαλύτερη ακρίβεια στο άρθρο:
J.P. Petit και P. Midy: Μαζικό φάσμα – μαζικό φάσμα αστροφυσικής. 1: Το γεωμετρικό πλαίσιο. Η εποχή της ύλης και η προσέγγιση Newtonian. [
Σε αυτό το site: Γεωμετρική Φυσική Α, 4, 1998, τμήμα 4.
]
Τμήμα 4
: Η λύση του Eddington προκύπτει από τεχνικές που προέρχονται από τη θεωρία κινητικής των αερίων (εξίσωση Vlasov). Παρά το γεγονός ότι δεν παρέχονται λεπτομέρειες υπολογισμών, η τεχνική που εφαρμόζει δύο "συνδεδεμένες" σταθερές λύσεις είναι η ίδια.
Τμήμα 5
: Όταν ο Pierre Midy πραγματοποίησε τις πρώτες προσομοιώσεις σε υπολογιστή, επιλύσε το πρόβλημα των συνοριακών συνθηκών με κλασικό τρόπο, θέμα που θα επαναληφθεί στο άρθρο:
J.P. Petit, P. Midy και F. Landsheat: Μαζικό φάσμα – μαζικό φάσμα αστροφυσικής. 5: Αποτελέσματα προσομοιώσεων 2D. VLS. Για ένα δυνατό σχήμα για τη δημιουργία γαλαξιών. [
Σε αυτό το site: Γεωμετρική Φυσική Α, 8, 1998, εικόνα 15
] .
Εδώ χρησιμοποίησε ένα "αργό" πρόγραμμα, χωρίς "κοπές" στις ταχύτητες ή δειγματοληψία, με τον τρόπο του Monte-Carlo. Έτσι, οι n² αλληλεπιδράσεις υπολογίζονται επίμονα, αλλά το αποτέλεσμα είναι πιστό. Συγκεκριμένα, το πρόγραμμα σταματούσε όταν μια αλληλεπίδραση μεταξύ δύο σημειακών μαζών επέφερε μια πολύ έντονη καμπύλωση της τροχιάς. Το βήμα υπολογισμού μειωνόταν τότε ανάλογα, μέχρι να επιλυθεί το πρόβλημα. Στη συνέχεια, ο υπολογισμός επανεκκίνησε με "φυσιολογική ταχύτητα". Η εικόνα 8 δείχνει τις πρώτες "εμβολισμένες" εικόνες που προέκυψαν με αυτούς τους δύο πληθυσμούς, οι οποίοι απωθούνται.
Τμήμα 7
: Το πρόβλημα της αόρατης φύσης των "διπλών δομών" είχε τότε τεθεί. Σε αυτό το άρθρο, το πήραμε ως αξίωμα. Στη συνηθισμένη Γενική Θεωρία της Σχετικότητας, υποθέτουμε ότι τα υλικά αντικείμενα είναι ορατά. Αλλά στην εξίσωση πεδίου, καμία σωματίδιο δεν εμφανίζεται. Πρόκειται για μια μακροσκοπική περιγραφή του μέσου. Ο αστρονόμος μπορεί τότε να πει: "Η υπόθεση είναι καλή. Η απόδειξη; Μπορώ να παρατηρήσω οπτικά τα αντικείμενα". Σε αυτό το στάδιο, είχαμε αρκεστεί να πούμε, κατά κάποιο τρόπο, ότι η αόρατη φύση των διπλών δομών μπορούσε επίσης να ληφθεί ως υπόθεση, ούτε πιο ισχυρή ούτε πιο αδύναμη, προσθέτοντας: "Αν αυτές οι δομές υπάρχουν, η 'απόδειξη' ότι αυτή η υπόθεση είναι λειτουργική είναι... ότι δεν τις βλέπουμε!".
Αλλά στη συνέχεια, μια καλύτερη γεωμετρική περιγραφή του προβλήματος (διπλό επίστρωμα μιας πολλαπλότητας) μετέτρεψε αυτή τη "φυσική υπόθεση" σε "γεωμετρική υπόθεση". Τα φωτόνια, που υποτίθεται ότι κινούνται κατά μήκος των γεωδαισιών μηδενικού μήκους κάθε φύλλου, δεν μπορούν να περάσουν από ένα φύλλο στο άλλο, εφόσον τα φύλλα είναι ξέχωρα. Δείτε το άρθρο:
J.P. Petit και P. Midy: Μαζικό φάσμα – μαζικό φάσμα αστροφυσικής. 1: Το γεωμετρικό πλαίσιο. Η εποχή της ύλης και η προσέγγιση Newtonian. [
Σε αυτό το site: Γεωμετρική Φυσική Α, 4, 1998. Τμήμα 3.
]
Κριτική αυτής της εργασίας.
Σύμφωνα με αυτό το πρώτο μοντέλο, ο κόσμος υποτίθεται ότι είναι κλειστός. Γεωμετρικά, θα ήταν μια σφαίρα S3. Οι εικόνες 12 και 13 υποδηλώνουν ότι η ύλη μπορεί να σχηματίζεται, από μακριά σε μακριά, εναλλάξ ως κομμάτια και ως "διακεκομμένο ιστό", με περιοχές μεταβίβασης. Αμέσως από τον παρατηρητή:
- Σε αυτές τις συνθήκες, η παρατήρηση σε πολύ μεγάλη απόσταση θα έπρεπε να αποκαλύψει μια τέτοια δομή. Αν οι γαλαξίες σχηματίζουν, σε μια ευρεία περιοχή, ένα διακεκομμένο ιστό (Very Large Structure), αυτή η τάση θα έπρεπε να αντιστραφεί για μεγάλα red shifts, όπου οι γαλαξίες θα έπρεπε να σχηματίζουν μεγάλα συστήματα, πράγμα που δεν παρατηρείται.
Η αντίρρηση κρατήθηκε.