cosmologia dell'universo gemello

En résumé (grâce à un LLM libre auto-hébergé)

  • La pagina esplora la cosmologia dell'universo gemello, concentrandosi sulle soluzioni esatte delle metriche dello stato stazionario coniugato.
  • Essa discute le equazioni del campo e le soluzioni interne per oggetti massicci, come le stelle di neutroni o i pianeti.
  • Le equazioni presentate descrivono la metrica interna ed esterna, con particolare attenzione alle contribuzioni della pressione e all'approssimazione delle velocità termiche.

cosmologia dell'universo gemello materia materia fantasma astrofisica. 2 :

Metriche di stato stazionario coniugate. Soluzioni esatte. (p2)

3) Soluzioni esatte interne accoppiate di tipo Schwarzschild.

Consideriamo il caso in cui il piego F* è vuoto e il piego F contiene un oggetto massivo di massa M, raggio ro, riempito da una densità di massa r costante.

Questo corrisponde al sistema di equazioni:
(12)

S = c T

(13) *S = - **c T

con T* = 0. Nella teoria classica, si deduce la soluzione interna di Schwarzschild, che dà al tensore T la forma:
(14)

La forma della metrica scelta è:
(15)

ds² = en c² dt² - [ el dr² + r² ( dq² + sin²q dj²) ]

Nei secondi membri delle equazioni differenziali, derivate dall'equazione del campo, troviamo termini:
(16)

Il secondo corrisponde alla contribuzione della pressione al campo. Può essere trascurata per pressioni moderate. Nel caso di un gas, corrisponde all'approssimazione << c, dove la prima è la velocità termica. Se il corpo è solido (pianeta), significa che la contribuzione della pressione è debole, il che non può essere affermato se l'oggetto è una stella di neutroni. Nella seguente considereremo l'ipotesi fisica giustificata:
(17)

Allora l'equazione differenziale può essere scritta nella forma più semplice:
(18)

(19)

(20)

c è la costante di Einstein:
(21)

Sommiamo prima (18) e (19) e otteniamo:
(22)

Poiché c è negativo, ciò implica che l' + n' è positivo o nullo. Dal sistema (18) + (19) + (20) otteniamo:
(23)

(24)

(25)

Scriviamo:
(26)

Combinando con (23):

(27)

m(r) è una lunghezza, simile alla lunghezza di Schwarzschild. Riconosciamo nuovamente lo status di M(r) come massa geometrica.

(24) può essere risolto. Scriviamo:
(28)

o:
(29)

Introduciamo:
(30)

otteniamo:
(31)

A è una costante. La metrica interna diventa allora:
(32)

Quando r = ro, la metrica esterna diventa:
(33)

o:
(34)

o:
(35)

La connessione con la metrica esterna è garantita se:
(36)

La nostra soluzione interna (p » 0) diventa:
(37)

Notiamo che effettuiamo sviluppi in serie, in base a:
(38)

la nostra metrica interna e quella classica con pressione non nulla [7]:
(39)

coincidono asintoticamente.