- Suggerimenti per i modelli di trasferimento iperspaziale.
Scenario morbido :
Supponiamo che una stella di neutroni, vicino alla criticità, si trovi vicino a una stella compagna. Quest'ultima le invia materia (vento stellare). Quando le condizioni critiche vengono raggiunte, un piccolo ponte ipertoroidale si forma al centro della stella, che evacua rapidamente la materia in eccesso nello spazio gemello. Questa materia trasferita si comporta come se la sua massa fosse stata invertita (poiché si muove in un piegamento del segnalatore temporale invertito F*, vedere sezione 14). La stella di neutroni la respinge e viene rapidamente proiettata nello spazio, nel piegamento gemello. Questo processo garantirebbe la stabilità della stella di neutroni, poiché il ponte si chiuderebbe quando la densità e la pressione al centro diventerebbero sufficientemente basse. Questo fenomeno potrebbe essere accompagnato da emissioni di onde gravitazionali e raggi gamma (scintille gamma).
Scenario duro :
Esistono coppie di stelle di neutroni. È stato dimostrato che la loro rotazione viene costantemente rallentata a causa della perdita di energia per emissione di onde gravitazionali, in modo che dovrebbero fondersi. La fusione improvvisa di due stelle di neutroni si trasformerebbe in una catastrofe (nel senso matematico del termine). La costruzione di una soluzione completa non stazionaria del sistema (115) più (116) permetterebbe di descrivere un tale processo. Quanto segue è congetturale.
Notiamo che il trasferimento totale di materia porterebbe a una configurazione corrispondente a :
(126)
S = - c T* (127)
S* = c T*
Ma, il processo essendo a priori reversibile, la stella di neutroni trasferita sarebbe critica. Una possibilità è un trasferimento quasi totale di materia nello spazio gemello. Una volta terminato il processo, il ponte ipertoroidale si chiuderebbe, e si raggiungerebbe un nuovo equilibrio, corrispondente a :
(128)
S = - c (T - T*)
(129)
S* = c ( T* - T )
La dimensione delle lettere in grassetto è intesa a indicare le importanze relative dei termini tensoriali. Il piccolo T rappresenta la materia residua rimanente nel nostro piegamento.
A cosa potrebbe assomigliare?
Questa materia residua verrebbe tenuta lontano dalla stella di neutroni trasferita (auto-attraente, ma respinge la materia residua a causa dell'inversione della sua massa), ora situata nello spazio gemello. Come spiegato nelle referenze [13], [14], [15] e [21] :
- La materia attrae la materia, secondo la legge di Newton (nell'approssimazione newtoniana).
- La materia gemella (materia trasferita) attrae la materia gemella, secondo la legge di Newton.
- La materia e la materia gemella si respingono reciprocamente, secondo una "legge anti-newtoniana".
Nel nostro piegamento, la materia residua si raffredderebbe attraverso processi radiativi. Se non esiste una fonte di energia vicino, la sua temperatura tenderebbe a quella del fondo cosmologico (3°K). Formerebbe una sorta di guscio cavo di gas freddo che circonda un oggetto (invisibile) repulsivo. Vedi figura 17
**
Fig.17 : Schema del trasferimento iperspaziale della maggior parte della materia di una stella di neutroni.
**
Se questa idea è valida, tali oggetti freddi sarebbero osservabili nella nostra galassia. Forse alcuni proplyds (recentemente scoperti), se composti da gas freddo, potrebbero corrispondere a tali gusci residui. Certo, se si trovano vicino a stelle calde, la loro temperatura non potrebbe essere così bassa. Alcune persone pensano che i proplyds siano stelle giovani o sistemi planetari giovani in fase di formazione. È solo una suggerimento.
- Criticità in una stella di neutroni.
Le stelle di neutroni con simmetria sferica (un modello un po' irrealistico) sono classicamente descritte da una geometria interna di Schwarzschild, corrispondente alla metrica ben nota :
130)
La condizione di stabilità è :
(131)
Abbiamo due lunghezze caratteristiche. A sinistra: il raggio di Schwarzschild. A destra: il raggio caratteristico associato alla soluzione interna. rn è supposto essere il raggio di una stella di neutroni (a densità costante). Quando tende alla criticità, corrisponde alla figura 18.
**
Fig.18 : Una stella di neutroni che tende verso la criticità.
**
Il capitolo 14 della referenza [1] "Il ruolo della relatività nella struttura stellare e nel collasso gravitazionale" presenta, nella sezione 14.1, l'equazione TOV (modello di Tolman-Oppeinheimer-Volkov). Si mostra che se :
(132)
la pressione diventa infinita al centro della stella di neutroni (a simmetria sferica). Questo raggio critico è :
che è leggermente inferiore (e corrisponde a una massa critica più bassa: due masse solari invece di 2,5).
Mostra che questa crescita della pressione centrale è il primo sintomo della criticità.
...La figura 19 mostra l'evoluzione della pressione all'interno di una stella di neutroni, per diverse valori del raggio esterno, fino alla criticità, secondo il modello TOV. Quando la massa critica della stella di neutroni diventa critica (per un valore vicino a due masse solari), la pressione aumenta fino all'infinito.
**
Fig. 19 : Pressione all'interno di una stella di neutroni (modello TOV) per diverse valori del raggio esterno.
**
Le curve seguenti si basano ancora sull'equazione TOV (stato stazionario), quindi non possono essere considerate un modello corretto. Tuttavia, sembrano indicare a che velocità la sfera (p = infinito) potrebbe crescere all'interno della stella di neutroni quando il raggio aumenta leggermente.
**
Fig.20 : Pressione interna calcolata con l'equazione TOV in stato stazionario.
Anche se fondamentalmente errata, questa figura sembra mostrare a che velocità la singolarità (p = infinito) potrebbe crescere con un leggero aumento di massa.
**
- Un modello didattico di trasferimento ipertoroidale.
Nella referenza [16], abbiamo presentato una soluzione di metriche accoppiate ( **g , g), che descrive le geometrie dei due piegamenti quando una sfera a densità costante è presente in un piegamento (il nostro), nel vuoto all'esterno, e quando la porzione adiacente dello spazio gemello è vuota. È stato dimostrato che le curvature scalari locali erano coniugate secondo :
(133)
R = - R
Un modello (grossolano) di una massa circondata da vuoto è un cono ottuso (supponendo che le particelle seguano le geodetiche di questa superficie. Vedi il sito web). La sua parte ottusa è una porzione di sfera, la cui densità di curvatura è costante. Il resto è una porzione di cono, una superficie euclidea, la cui densità di curvatura locale è zero.
Fig.21a : Cono ottuso classico (« posicone » ottuso).
Fig.21b : Posicone ottuso con geometria gemella coniugata : un « negacone » ottuso (R = - R)*
Lo spazio coniugato è stato rappresentato come un « negacone » ottuso, costruito intorno a una sella di cavallo, la cui densità di curvatura costante è negativa, circondato da una porzione di « negacone », una superficie euclidea.
**
Fig. 22: I due piegamenti sono collegati da un punto conico (densità di curvatura infinita)
**
La pressione è una densità di energia per unità di volume. Se rappresentiamo questa pressione con la densità di curvatura locale, quando le condizioni critiche vengono raggiunte (pressione infinita al centro della stella), appare un punto conico (punto di densità di curvatura infinita), e i due piegamenti si collegano.
**
Fig.23 : Apparizione di un cerchio di gola.
**
Poi, il piccolo passaggio cresce di dimensione, il che comporta una modifica della configurazione geometrica.
**
Fig.24-a : che si ingrandisce.
Fig.24-b : Il secondo piegamento diventa piano.
Fig.24-c : Il secondo piegamento diventa un « posicone ».
Fig.24-d : Configurazione simmetrica : due posiconi troncati collegati lungo un cerchio
Immagine della geometria di Schwarzschild : il « diabolo » simmetrico
**
In un processo simmetrico corrispondente al trasferimento totale di materia (curvatura positiva) verso lo spazio gemello, il punto centrale corrisponderebbe a due coni troncati collegati lungo un cerchio. Questo corrisponderebbe alla soluzione di « Schwarzschild ».
Fig.24-e : Il primo piegamento diventa piano.
Fig. 24-f : Il primo piegamento F diventa un « negacone ».
**
Possiamo completare la serie e illustrare un processo di « scambio di curvatura » tra due superfici.
**
Fig.24-g : Il trasferimento di curvatura continua.
**
Fig.24-h : Il trasferimento di curvatura continua.
**
Fig.24-i : Il trasferimento di curvatura continua.
**
Fig.24-j : Contatto puntiforme, poco prima della separazione.
**
Fig.24-k : Fine del trasferimento di curvatura.
**