- 超空間転送モデルの提案。
ソフトシナリオ :
中性子星が臨界に近い状態で、補助星の近くにあると仮定する。この補助星は物質（星風）を送る。臨界条件に達したとき、中性子星の中心に小さな超トロイダルブリッジが形成され、過剰な物質が瞬時に二重空間へ放出される。この転送された物質は、質量が逆転したかのように振る舞う（時間マーカーの逆転した折り畳みF*内を移動するため、14節参照）。中性子星はこれを押しのけ、すぐに二重空間の折り畳み内に放出される。このプロセスにより中性子星の安定性が保たれ、中心の密度と圧力が十分に低下するとブリッジが閉じる。この現象は重力波とガンマ線（ガンマフラッシュ）の放出を伴う可能性がある。
ハードシナリオ :
中性子星の対が存在する。重力波によるエネルギー損失により、その回転は常に減速され、合体するはずである。二つの中性子星の急激な合体は、数学的な意味で災害となる。式(115)＋(116)の完全な非定常解の構築により、このようなプロセスを記述できる。以下の内容は仮説である。
物質の完全な転送は、次のような状態に至る：
(126)
S = - c T* (127)
S* = c T*
しかし、プロセスは元々可逆であるため、転送された中性子星は臨界状態となる。一つの可能性は、物質のほぼ完全な転送が二重空間に起こることである。プロセスが終了すると、超トロイダルブリッジが閉じ、新しい平衡状態が得られ、次のように表される：
(128)
S = - c (T - T*)
(129)
S* = c ( T* - T )
太字の文字のサイズは、テンソル項の相対的な重要性を示している。小さなTは、私たちの折り畳みに残る物質を表している。
これはどのような形になるだろうか？
この残った物質は、転送された中性子星（自己吸引性だが、質量の逆転により残った物質を反発する）によって距離を保たれる。これは現在、二重空間に存在している。参考文献[13]、[14]、[15]、[21]に説明されているように：
- 物質は物質を引きつける（ニュートンの法則、ニュートン近似）。
- 二重物質（転送された物質）は二重物質を引きつける（ニュートンの法則）。
- 物質と二重物質は互いに反発する（「反ニュートンの法則」）。
私たちの折り畳みでは、残った物質は放射過程によって冷却される。近くにエネルギー源がなければ、温度は宇宙背景（3K）に近づく。これは冷たいガスの空洞殻を形成し、その中に（目には見えない）反発する物体が存在する。図17を参照。
**
図17：中性子星の大部分の物質の超空間転送の図式。
**
この考えが正しいなら、このような冷たい物体は我々の銀河で観測可能である。最近発見されたプロプリド（proplyds）が冷たいガスで構成されているなら、このような残った殻に対応するかもしれない。もちろん、高温の星の近くにあるなら、その温度はそれほど低くならないだろう。一部の人々はプロプリドが若い星や若い惑星系の形成過程にあると考えている。これは単なる提案である。
- 中性子星における臨界性。
対称性の高い中性子星（やや現実的ではないモデル）は、古典的にシュワルツシルトの内部幾何によって記述される。これは有名な計量：
130)
安定性条件は：
(131)
我々には2つの特徴的な長さがある。左：シュワルツシルト半径。右：内部解に関連する特徴的な半径。rnは一定密度の中性子星の半径と仮定されている。臨界に近づくと、これは図18に示される。
**
図18：臨界に近づく中性子星。
**
参考文献[1]の第14章「相対性が星の構造と重力崩壊における役割」では、14.1節にTOV方程式（Tolman-Oppeinheimer-Volkovモデル）が提示されている。もし：
(132)
であれば、中性子星の中心で圧力が無限大になる。この臨界半径は：
であり、わずかに小さい（臨界質量は2太陽質量で、2.5より小さい）。
これは中心圧力の上昇が臨界性の最初の兆候であることを示している。
...図19は、TOVモデルに基づいて、外部半径の異なる値において中性子星内部の圧力の変化を示している。中性子星の臨界質量が2太陽質量に近づくと、圧力は無限大になる。
**
図19：外部半径の異なる値における中性子星内部の圧力（TOVモデル）。
**
以下の曲線は依然として定常状態のTOV方程式に基づいているため、正しいモデルとは考えられない。しかし、半径がわずかに増加したときに、中性子星内部で（p = 無限大）の球がどれほど速く成長するかを示しているように見える。
**
図20：定常状態のTOV方程式に基づく内部圧力。
この図は基本的には誤りだが、質量のわずかな増加により、特異点（p = 無限大）がどれほど速く成長するかを示しているように見える。
**
- 超トロイダル転送の教育的モデル。
参考文献[16]では、定常密度の球が一つの折り畳み（私たちのもの）に存在し、外部は真空中で、隣接する二重空間の部分が空の場合の、二つの折り畳みの幾何を記述する結合メトリクスの解（g、g*）を提示した。局所スカラー曲率が次のように共役であることが示された：
(133)
R* = - R
空気を囲む質量の（粗い）モデルは、この表面の測地線に従う粒子を仮定して、太い円錐（「posicone」）である（ウェブサイトを参照）。その太い部分は、曲率密度が一定の球の一部である。残りは円錐の一部で、局所曲率密度がゼロのユークリッド面である。
図21a：一般的な太い円錐（太い「posicone」）。
図21b：共役された「二重幾何」を持つ太いposicone：「太いnegacone」（R = - R）*
その後、共役空間は「太いnegacone」として表され、定常曲率密度が負の馬の鞍型の周りに構築され、その周囲は「negacone」の一部、つまりユークリッド面である。
**
図22：二つの折り畳みが無限曲率密度の円錐点で接続される。
**
圧力は体積当たりのエネルギー密度である。もし圧力を局所曲率密度で表すと、臨界条件に達したとき（中性子星の中心で圧力が無限大）、円錐点（無限曲率密度点）が現れ、二つの折り畳みが接続される。
**
図23：喉の円が現れる。
**
その後、小さな通過部分が大きくなり、幾何構造が変化する。
**
図24-a：拡大される。
**
図24-b：第二の折り畳みが平らになる。
図24-c：第二の折り畳みが「posicone」になる。
図24-d：対称的な構成：円に沿って接続された二つの切断された「posicone」
シュワルツシルト幾何の画像：対称的な「ダイアボロ」
**
対称的なプロセスにおいて、物質の完全な転送（正の曲率）が二重空間に起こると、中間点は円に沿って接続された二つの切断された円錐に対応する。これは「シュワルツシルトの解」に相当する。
図24-e：最初の折り畳みが平らになる。
図24-f：最初の折り畳みFが「negacone」になる。
**
我々はシリーズを完成させ、二つの表面間の「曲率交換」プロセスを示すことができる。
**
図24-g：曲率の転送が継続する。
**
図24-h：曲率の転送が継続する。
**
図24-i：曲率の転送が継続する。
**
図24-j：分離の直前における点接触。
**
図24-k：曲率転送の終了。
**