17) 초공간 전송 모델에 대한 제안. 소프트 시나리오: 다음과 같이 가정한다.

초공간 전이 모델에 대한 제안.

연성 시나리오:

중성자별이 임계점에 가까운 상태로 동반성 근처에 위치한다고 가정하자. 동반성은 항성풍을 통해 중성자별에 물질을 보낸다. 임계 조건에 도달하면 별 중심에 작은 초토로이드 다리가 형성되어 과잉 물질을 쌍둥이 공간으로 빠르게 배출할 것이다. 이 전이된 물질은 마치 질량이 반전된 것처럼 행동한다(반전된 시간 표지 접힘 F*에서 움직이기 때문이다. 14절 참조). 중성자별은 이 물질을 밀어내고, 물질은 쌍둥이 접힘의 공간으로 빠르게 분사된다. 이 과정은 중심의 밀도와 압력이 충분히 감소하면 다리가 닫히므로 중성자별의 안정성을 보장할 것이다. 이는 중력파 및 감마선 방출(감마선 폭발)을 동반할 수 있다.

경성 시나리오:

중성자별 쌍성이 존재한다. 이들의 회전 운동은 중력파 방출에 의한 에너지 손실로 인해 지속적으로 느려져 결국 합병하게 된다는 것이 밝혀졌다. 두 중성자별의 갑작스러운 합병은 (수학적 의미를 포함한) 대재앙으로 변할 것이다. 계 (115)와 (116)의 완전한 비정상 해를 구축하면 그러한 과정에 대한 설명을 얻을 수 있을 것이다. 다음은 추측이다.
물질의 완전한 전이가 다음과 같은 구성에 이르게 된다는 점에 주목하라:
(126)

S = - c T*

(127)

S* = c T*

그러나 과정은 선험적으로 가역적이므로, 전이된 중성자별은 임계 상태가 될 것이다. 한 가지 가능성은 쌍둥이 공간으로의 거의 완전한 물질 전이이다. 과정이 끝나면 초토로이드 다리가 닫히고, 다음과 같은 새로운 평형에 도달할 것이다:

(128)

S = - c (T - T*)

(129)

S* = c ( T* - T )

굵은 글자의 크기는 텐서 항의 상대적 중요도를 나타내는 것으로 가정한다. 작은 T는 우리 접힘에 남아 있는 잔류 물질을 나타내는 것으로 가정한다.

어떻게 보일까?

이 잔류 물질은 (자기 인력이 있지만 질량 반전으로 인해 잔류 물질을 밀어내는) 전이된 중성자에 의해 거리를 유지하게 될 것이며, 이 중성자는 이제 쌍둥이 공간에 위치한다. 참고문헌 [13], [14], [15], [21]에서 설명한 바와 같이:

물질은 뉴턴 법칙(뉴턴 근사에서)을 통해 물질을 끌어당긴다.
쌍둥이 물질(전이된 물질)은 뉴턴 법칙을 통해 쌍둥이 물질을 끌어당긴다.
물질과 쌍둥이 물질은 "반뉴턴 법칙"을 통해 서로 밀어낸다.

우리 접힘에서 잔류 물질은 복사 과정을 통해 냉각될 것이다. 주변에 에너지원이 없다면 온도는 우주 배경 온도(3°K)에 가까워질 것이다. (보이지 않는) 반발 물체를 둘러싼 일종의 차가운 가스의 속이 빈 껍질이 형성될 것이다. 그림 17 참조.

그림 17: 중성자별 물질 대부분의 초공간 전이 도식.

이 아이디어가 옳다면 그러한 차가운 물체는 우리 은하에서 관측 가능할 것이다. 아마도 (최근에 발견된) 일부 원시행성상성운이 차가운 가스로 이루어져 있다면 그러한 잔류 껍질에 해당할 수 있을 것이다. 물론 뜨거운 별 근처에 있다면 온도가 그렇게 낮을 수는 없다. 어떤 사람들은 원시행성상성운이 형성 과정을 겪는 젊은 별이나 젊은 행성계라고 생각한다. 이것은 단지 제안일 뿐이다.

중성자별의 임계성.

구형 대칭 중성자별(다소 비현실적인 모델)은 고전적으로 잘 알려진 계량에 해당하는 내부 슈바르츠실트 기하학으로 기술된다:
130)

안정성 조건은 다음과 같다:
(131)

두 가지 특성 길이가 있다. 왼쪽: 슈바르츠실트 반지름. 오른쪽: 내부 해와 관련된 특성 반지름. rn은 (일정 밀도) 중성자별의 반지름으로 가정한다. 임계성에 가까워질 때 이는 그림 18에 해당한다.

그림 18: 임계성에 가까워지는 중성자별.

참고문헌 [1] "항성 구조와 중력 붕괴에서 상대성의 역할"의 14장은 14.1절에서 TOV 방정식(톨만-오펜하이머-볼코프 모델)을 제시한다. 만약:
(132)

이면 (구형 대칭) 중성자별 중심에서 압력이 무한대가 된다는 것이 밝혀졌다. 이 임계 반지름은:

로, 약간 더 작으며 (더 작은 임계 질량, 즉 2.5 대신 2 태양 질량에 해당한다).

이는 중심 압력의 상승이 임계성의 첫 번째 징후임을 보여준다.

...그림 19는 TOV 모델을 통해 임계성에 이르기까지 외부 반지름의 다양한 값에 대한 중성자별 내부 압력의 값 변화를 보여준다. 중성자별 질량이 임계에 도달하면(2 태양 질량에 가까운 값에서) 압력이 무한대까지 상승한다.

그림 19: 다양한 외부 반지름 값에 대한 중성자별 내부 압력(TOV 모델).

다음 곡선들은 여전히 (정상 상태) TOV 방정식에 기반하므로 올바른 모델로 간주될 수 없다. 그럼에도 불구하고 반지름이 약간 증가할 때 (p = 무한대) 구가 중성자별 내부에서 얼마나 빠르게 성장할 수 있는지를 보여주는 것으로 보인다.

그림 20: 정상 상태 TOV 방정식으로 계산된 내부 압력.
기본적으로 부정확하지만, 약간의 질량 증가로 특이점(p = 무한대)이 얼마나 빠르게 성장할 수 있는지를 보여주는 것으로 보인다.

초토로이드 전이의 교수학적 모델.

참고문헌 [16]에서 우리는 한 접힘(우리 쪽)에 일정 밀도 구가 존재하고 외부가 진공이며 쌍둥이 공간의 인접 부분이 비어 있을 때 두 접힘의 기하학을 기술하는 결합 계량 해(g, g*)를 제시했다. 국소 스칼라 곡률이 다음을 통해 켤레화된다는 것이 밝혀졌다:
(133)

R* = - R

공허로 둘러싸인 질량의 (조잡한) 모델은 뭉툭한 원뿔이다(입자가 이 표면의 측지선을 따른다고 가정. 웹사이트 참조). 뭉툭한 부분은 곡률 밀도가 일정한 구의 일부이다. 나머지는 국소 곡률 밀도가 0인 유클리드 표면인 원뿔의 일부이다.