f4125
| 25 |
|---|
Laten we overgaan naar het tweede gebied ( l = - 1 ; m = 1 )
(247)
We hebben een z-symmetrie. Onze materie wordt dus omgezet in antimaterie, volgens de definitie die we hierboven gegeven hebben. De coadjointe actie geeft C --- - C . Er is ladingconjugatie. Massa en energie blijven onveranderd. Het gaat hier om antimaterie in de zin van Dirac, orthochroon. De ladingen zijn omgekeerd, te beginnen met de elektrische lading q.
Laten we overgaan naar het gebied ( l = -1 ; m = -1 )
(248)
We hebben een z-symmetrie, dus transformatie van materie in antimaterie. Omdat lm positief is, is er geen C-symmetrie. De ladingen blijven onveranderd. Er is wel PT-symmetrie. Dat is de reden waarom Feynman zei dat gewone materie (met dezelfde ladingen), enantiomorf en teruglopend in de tijd, zich zou gedragen als antimaterie in de zin van Dirac (die C-symmetrisch is). Maar daarbij wordt één ding vergeten. De antimaterie van Feynman is "antichroon", dus heeft een negatieve massa en energie. In een zwaartekrachtveld zou het moeten "omhoog" gaan.
Onze conclusie:
Er is geen equivalentie tussen deze twee vormen van antimaterie.
Laten we overgaan naar het laatste type bewegingen, veroorzaakt door elementen van ( l = 1 ; m = -1 ). Er is geen z-symmetrie. Deze beweging is dus die van een deeltje van materie. Er is PT-symmetrie, vanwege m = -1.
De coadjointe actie, vanwege lm < 0, geeft een C-symmetrie. Het object is dus CPT-symmetrisch.
Het "CPT-theorema" identificeert de CPT-symmetrische vorm van een deeltje met het deeltje zelf. Maar wij denken dat dit niet waar is. Deze CPT-symmetrische deeltjes worden gegenereerd door elementen van de groep die behoren tot een antichroon gebied. De massa's en energieën van deze CPT-symmetrische deeltjes zijn dus negatief.
Er is geen equivalentie tussen de twee soorten materie.
(249)
In het voorbijgaan, enkele verduidelijkingen over de bewegingen van fotonen. De anticomponenten die orthochroon zijn, hebben op de bewegingen van fotonen een coadjointe actie die overeenkomt met schema 1 BIS. (246, vorige pagina)
Daarentegen, als elementen uit antichrone gebieden werken, zal dit resulteren in omkering van de energie van deze fotonen. Schema 4 bis, hieronder:
(250)
Maar in deze visie blijven we met deeltjes, of ze nu een niet-nulle massa hebben of geen massa, met tegengestelde energie, die elkaar kunnen ontmoeten. Immers weten we dat alles wat antichroon is, gepaard gaat met E < 0 en m < 0.
Volgens dit model, overeenkomstig de 1e - groep van Petit, samengevat:
- Één universum, waarvan de dynamische groep bestaat uit:
(251)
acht componenten, werkend op een decadimensionale ruimte (ruimtetijd plus zes extra dimensies).
-
Er zijn verschillende symmetrieën. De z-symmetrie ( l = - 1 ), die alle extra dimensies beïnvloedt, wordt genomen als definitie van de dualiteit materie-antimaterie. De PT-symmetrie ( m = - 1 ).
-
De groep bevat orthochrone en antichrone componenten, geassocieerd met bewegingen met negatieve energie en massa.
-
De analyse van de coadjointe actie maakt het mogelijk de C-symmetrie (omkering van alle ladingen) te identificeren, onder voorwaarde van z-symmetrie en PT-symmetrie: C = l m
-
Er zijn vier fundamentele soorten bewegingen, dus van materie.
-
Orthochrone materie ( l = 1 ; m = 1 ; C = 1 ; E > 0 )
-
Antimaterie in de zin van Dirac, orthochroon: ( l = 1 ; m = 1 ; C = 1 ; E > 0 )
-
CPT-symmetrische van materie: materie. ( l = 1 ; m = -1 ; C = -1 ; E < 0 ): antichroon
-
PT-symmetrische van materie: antimaterie. ( l = -1 ; m = -1 ; C = 1 ; E < 0 ): antichroon
De voorgestelde oplossing is om een niet-verbonden momentenruimte te overwegen, verbonden aan een niet-verbonden bewegingsruimte, bestaande uit twee bladen, twee universa, het quotiënt van de voorgestelde groep (de tweede groep van Petit) door haar orthochrone deelgroep.