- Suggesties voor hyperspatiale transfermodellen.
Zacht scenario:
Veronderstel dat een neutronenster, dicht bij de kritikaliteit, zich in de nabijheid van een begeleidende ster bevindt. Deze laatste zendt haar materie toe (sterrenwind). Wanneer de kritieke voorwaarden bereikt worden, zou een kleine hypertoroïdale brug gevormd worden, in het centrum van de ster, die snel de overtollige materie zou evacueren, naar de tweelingruimte. Deze getransfereerde materie gedraagt zich alsof haar massa omgekeerd was (want ze beweegt in een omgekeerde tijdmarker-plooi F*, zie sectie 14). De neutronenster stoot haar af en ze wordt snel in de ruimte verstoven, in de tweelingplooi. Dit proces zou de stabiliteit van de neutronenster verzekeren, want de brug zou zich sluiten wanneer de dichtheid en druk in haar centrum voldoende verminderd zijn. Dit zou gepaard kunnen gaan met gravitatiegolven en gammastraling (gammaflitsen).
Hard scenario:
Paren neutronensterren bestaan. Er is aangetoond dat hun rotatiebeweging voortdurend vertraagd werd, door energieverlies via emissie van gravitatiegolven, zodat ze zouden moeten samensmelten. De abrupte samensmelting van twee neutronensterren zou in een catastrofe ontaarden (inclusief de wiskundige betekenis van de term). Het opbouwen van een volledige niet-stationaire oplossing van het systeem (115) plus (116) zou een beschrijving van een dergelijk proces opleveren. Het volgende is conjecturaal.
Merk op dat de volledige overdracht van materie zou leiden tot een configuratie die overeenkomt met:
(126)
S = - c T*
(127)
S* = c T*
Maar aangezien het proces a priori reversibel is, zou de getransfereerde neutronenster kritiek zijn. Een mogelijkheid is een bijna volledige overdracht van materie naar de tweelingruimte. Nadat het proces eindigt, zou de hypertoroïdale brug zich sluiten, en een nieuw evenwicht bereikt worden, overeenkomend met:
(128)
S = - c (T - T*)
(129)
S* = c ( T* - T )
De grootte van de vetgedrukte letters wordt geacht de relatieve importantie van de tensortermen aan te geven. De kleine T wordt geacht de restmaterie voor te stellen, die in onze plooi blijft.
Hoe zou het er kunnen uitzien?
Deze restmaterie zou op afstand gehouden worden door de getransfereerde neutron (zelfaantrekkend, maar de restmaterie afstotend, door de inversie van haar massa), nu gelegen in de tweelingruimte. Zoals uitgelegd in referenties [13], [14], [15] en [21]:
-
Materie trekt materie aan, via de wet van Newton (in Newtoniaanse benadering).
-
Tweelingmaterie (getransfereerde materie) trekt tweelingmaterie aan, via de wet van Newton.
-
Materie en tweelingmaterie stoten elkaar af, via een "anti-wet van Newton".
In onze plooi zou de restmaterie afkoelen door stralingsprocessen. Als er geen energiebron in haar nabijheid bestaat, zou haar temperatuur naar die van de kosmische achtergrond (3 K) neigen. Ze zou een soort holle schil van koud gas vormen, rond een (onzichtbaar) afstotend object. Zie figuur 17
Fig.17: Schema van hyperspatiale overdracht van de meerderheid van de materie van een neutronenster.
Als dit idee goed is, zouden dergelijke koude objecten in ons melkwegstelsel waarneembaar zijn. Misschien zouden sommige proplyden (onlangs ontdekt), als ze uit koud gas bestaan, met dergelijke restschillen kunnen overeenkomen. Natuurlijk, als ze zich in de nabijheid van hete sterren bevinden, zou hun temperatuur niet zo laag kunnen zijn. Sommige mensen denken dat proplyden jonge sterren zijn, of jonge planetaire systemen, die een vormingsproces ondergaan. Dit is slechts een suggestie.
- Kritikaliteit in een neutronenster.
Bolvormig symmetrische neutronensterren (een enigszins niet-realistisch model) worden klassiek beschreven door een interne Schwarzschild-geometrie, overeenkomend met de welbekende metriek:
130)
De stabiliteitsvoorwaarde is:
(131)
We hebben twee karakteristieke lengten. Links: de Schwarzschild-straal. Rechts: de karakteristieke straal geassocieerd met de interne oplossing. rn wordt geacht de straal te zijn van een neutronenster (met constante dichtheid). Wanneer ze naar kritikaliteit neigt, komt dit overeen met figuur 18.
Fig.18: Een neutronenster die naar kritikaliteit neigt.
Hoofdstuk 14 van referentie [1] "De rol van relativiteit in stellaire structuur en gravitationele instorting" presenteert in sectie 14.1 de TOV-vergelijking (Tolman-Oppenheimer-Volkov-model). Er wordt aangetoond dat als:
(132)
de druk oneindig wordt in het centrum van de (bolvormig symmetrische) neutronenster). Deze kritieke straal is:
die enigszins inferieur is (en overeenkomt met een kleinere kritieke massa: twee zonsmassa's, in plaats van 2,5).
Het toont aan dat deze stijging van de centrale druk het eerste symptoom van kritikaliteit is.
...Figuur 19 toont de waarde-evolutie van de druk, binnen een neutronenster, voor verschillende waarden van de externe straal, tot aan de kritikaliteit, via het TOV-model. Wanneer de kritieke neutronenmassa kritiek wordt (voor een waarde dicht bij 2 zonsmassa's), stijgt de druk tot oneindig.
Fig. 19: Druk binnen een neutronenster (TOV-model) voor verschillende waarden van externe straal.
De volgende curven zijn nog steeds gebaseerd op de (stationaire) TOV-vergelijking, zodat het niet als een correct model kan worden beschouwd. Hoe dan ook, het lijkt aan te geven hoe snel de (p = oneindig) bol binnen de neutronenster zou kunnen groeien, wanneer de straal licht toeneemt.
Fig.20: Interne druk berekend volgens de stationaire TOV-vergelijking.
Hoewel in wezen onjuist, lijkt dit aan te tonen hoe snel de singulariteit (p = oneindig) kan groeien bij een lichte massatoename.
- Een didactisch model van hypertoroïdale overdracht.
In referentie [16] presenteerden we een oplossing met gekoppelde metrieken ( g , g*), die de geometrieën van de twee plooien beschrijft wanneer een bol met constante dichtheid in één plooi (de onze) aanwezig is, met vacuüm buiten, en wanneer het aangrenzende deel van de tweelingruimte leeg is. Er werd aangetoond dat de lokale scalaire krommingen geconjugeerd waren via:
(133)
R* = - R
Een (ruw) model van een massa omringd door leegte is een stompe kegel (aannemend dat deeltjes de geodesica van dit oppervlak volgen. Zie de website). Het stompe deel is een deel van een bol, waarvan de krommingsdichtheid constant is. De rest is een deel van een kegel, een euclidisch oppervlak, waarvan de lokale krommingsdichtheid nul is.
Fig.21a: Klassieke stompe kegel (stompe "posikegel").
Fig.21b: Stompe posikegel met geconjugeerde "tweelinggeometrie": een "stompe negakegel" (R* = - R)
De geconjugeerde ruimte werd vervolgens voorgesteld als een stompe "negakegel", gebouwd rond een paardenzadel, waarvan de constante krommingsdichtheid negatief is, omringd door een deel van "negakegel", een euclidisch oppervlak.
Fig. 22: De twee plooien worden verbonden via een kegelpunt (oneindige krommingsdichtheid)
Druk is een energiedichtheid per volume-eenheid. Als we deze druk voorstellen door lokale krommingsdichtheid, verschijnt er, wanneer de kritieke voorwaarden bereikt worden (oneindige druk in het centrum van de ster), een kegelpunt (dat een punt met oneindige krommingsdichtheid is), en worden de twee plooien verbonden.
Fig.23: Verschijning van een keelcirkel.
Dan groeit de kleine doorgang in grootte, wat gepaard gaat met een wijziging van het geometrische ontwerp.
Fig.24-a: die vergroot wordt.
Fig.24-b: De tweede plooi wordt vlak.
Fig.24-c: De tweede plooi wordt een "posikegel".
Fig.24-d: Symmetrische configuratie: twee afgeknotte posikegels verbonden langs een cirkel
Beeld van Schwarzschild-geometrie: De symmetrische "diabolo"**
In een symmetrisch proces, overeenkomend met de volledige overdracht van materie (positieve kromming) naar de tweelingruimte, zou de halve tijd overeenkomen met twee afgeknotte kegels, verbonden langs een cirkel. Dit zou overeenkomen met de "Schwarzschild-oplossing".
**
Fig.24-e: De eerste plooi wordt vlak.
Fig. 24-f: De eerste plooi F wordt een "negakegel".**
We kunnen de reeks voltooien, en een proces van "krommingsuitwisseling" tussen twee oppervlakken illustreren.
Fig.24-g: De krommingsoverdracht gaat verder.
Fig.24-h: De krommingsoverdracht gaat verder.
Fig.24-i: De krommingsoverdracht gaat verder.
Fig.24-j: Punctueel contact, net voor de scheiding.
Fig.24-k: Einde van de krommingsoverdracht.