cosmologia do universo gêmeo

En résumé (grâce à un LLM libre auto-hébergé)

  • A página explora a cosmologia do universo duplo, concentrando-se nas soluções exatas das métricas do estado estacionário conjugado.
  • Ela discute as equações de campo e as soluções internas para objetos massivos, como estrelas de nêutrons ou planetas.
  • As equações apresentadas descrevem a métrica interna e externa, com atenção especial às contribuições da pressão e à aproximação das velocidades térmicas.

cosmologia do universo gêmeo matéria matéria fantasma astrofísica. 2:

Métricas de estado estacionário conjugadas. Soluções exatas. (p2)

3) Soluções exatas internas acopladas do tipo Schwarzschild.

Consideremos o caso em que o dobra F* está vazio e o dobra F contém um objeto massivo de massa M, raio ro, preenchido por uma densidade de massa r constante.

Isso corresponde ao sistema de equações:
(12)

S = c T

(13) *S = - **c T

com T* = 0. Na teoria clássica, deduz-se a solução interna de Schwarzschild, dando ao tensor T a forma:
(14)

A forma da métrica escolhida é:
(15)

ds² = en c² dt² - [ el dr² + r² ( dq² + sin²q dj²) ]

Nos segundos membros das equações diferenciais, provenientes da equação de campo, encontramos termos:
(16)

O segundo corresponde à contribuição da pressão para o campo. Pode ser desprezada para pressões moderadas. No caso de um gás, isso corresponde à aproximação << c, o primeiro sendo a velocidade térmica. Se o corpo é sólido (planeta), isso significa que a contribuição da pressão é pequena, o que não pode ser afirmado se o objeto é uma estrela de nêutrons. Vamos, a seguir, considerar a hipótese física justificada:
(17)

Então a equação diferencial pode ser escrita na forma mais simples:
(18)

(19)

(20)

c sendo a constante de Einstein:
(21)

Primeiro somamos (18) e (19) e obtemos:
(22)

Como c é negativo, isso implica que l' + n' é positivo ou nulo. A partir do sistema (18) + (19) + (20), obtemos:
(23)

(24)

(25)

Escreva:
(26)

Combinando com (23):

(27)

m(r) é um comprimento, análogo ao comprimento de Schwarzschild. Reconhecemos o status de M(r) como massa geométrica.

(24) pode ser resolvido. Escreva:
(28)

ou:
(29)

Introduza:
(30)

obtemos:
(31)

A sendo uma constante. A métrica interna torna-se então:
(32)

Quando r = ro, a métrica externa torna-se:
(33)

ou:
(34)

ou:
(35)

A ligação com a métrica externa é garantida se:
(36)

Nossa solução interna (p » 0) torna-se:
(37)

Observe que realizamos expansões em série segundo:
(38)

nossa métrica interna e a clássica com pressão não nula [7]:
(39)

coincidem assintoticamente.