| 28 |
Descrição geométrica da antimatéria de Dirac.
...Vemos que l = -1 altera os sinais dos ci, o que corresponde a uma conjugação de carga, uma simetria C.
Este grupo fornece uma descrição geométrica da antimatéria segundo Dirac (antimatéria de energia positiva e massa positiva).
...Naturalmente, a simetria C não altera o fóton, pois todas as suas cargas são essencialmente nulas. Ele se identifica com sua própria antipartícula.
Descrição geométrica da antimatéria de Feynman.
...Esta supõe-se ser PT-simétrica. Como introduzir a simetria PT no grupo?
Ver:
J.P.Petit e P.Midy: "Geometrização da matéria e da antimatéria através da ação coadjunta de um grupo sobre seu espaço de momento. 3: Descrição geométrica da antimatéria de Dirac. Uma primeira interpretação geométrica da antimatéria segundo Feynman e o chamado teorema CPT". Geometrical Physics B, 3, 1998.
A modificação subsequente do grupo é a seguinte:
(388)
...Torna-se um grupo de oito componentes, pois a parte ortocrônica de Lorentz possui duas componentes conexas, de modo que 2 x 2 x 2 = 8.
Isso significa que adicionamos os elementos anticrônicos:
(389)
Acima: adicionamos os elementos anticrônicos ao grupo.
Abaixo: adicionamos o semissetor correspondente do espaço de momento correspondente aos movimentos de energia negativa.
Em resumo: estendemos o campo de jogo, que se torna:
(390)
Em (388), vemos que os elementos (m = -1) invertem o espaço-tempo, realizam a simetria PT e correspondem a:
(391)
Lst = - Ln
Lt = - Ls
Temos as seguintes simetrias no espaço de momento:
(392)
O cálculo da ação coadjunta do grupo (388) sobre seu momento resulta em:
(393)
...Torna-se fácil examinar o impacto de cada componente sobre o momento e o movimento. Consideraremos um movimento de referência e o momento J+1, referindo-se à matéria de energia positiva (o impacto sobre os fótons de energia positiva será analisado em uma segunda etapa). O setor do grupo no qual o elemento é escolhido será destacado em cinza.
Em seguida, os movimentos da matéria ordinária.
l =
+1 m
= +1
l m
= +1
As cargas permanecem inalteradas. O movimento M2 refere-se à matéria ortocrônica com (E>0) e massa positiva.
(394)
Movimentos da matéria ordinária. Ação dos elementos ortocrônicos do grupo, coml = 1**.**
Cargas inalteradas.
(395)
Ação coadjunta de um elemento ( l = -1
; m = 1 ) do grupo sobre o momento associado ao movimento da matéria normal: o novo movimento corresponde à antimatéria de Dirac.
...O elemento é escolhido no setor destacado em cinza. Ele corresponde a um "antielemento", que transforma matéria em antimatéria: l = -1 inverte os sinais das dimensões adicionais, o que constitui nossa definição geométrica da antimatéria.
