Geometrização
da matéria e da antimatéria através da
ação coadjunta
de um grupo sobre o seu espaço de momentos. 2 :
Descrição
geométrica da antimatéria de Dirac (p2)
3) Ação coadjunta sobre o espaço de momentos.
Para tornar as coisas mais claras, podemos
representá-las graficamente.
Fig.1 : O grupo ortócrono estendido de quatro componentes.
As (l=1)
componentes formam um subgrupo.
Abaixo, o espaço de momentos com os seus três subconjuntos,
representando os mundos das partículas, das antipartículas e dos fotões.
Espaço de movimento associado de dois setores.
...Se escolhermos um elemento
retirado do subgrupo ( l =
1 ) reencontramos os esquemas apresentados no artigo precedente [1].
Examine o impacto do comutador ortócrono goc
sobre o momento e o movimento associado.
Fig.2 : Ação coadjunta do comutador
ortócrono goc
.
Fig.3 : Ação coadjunta do comutador
ortócrono goc
sobre o fotão : nenhuma, pois é a sua própria antipartícula.
Agora, introduza duas matrizes ortócronas acopladas :
(20)
go e goc x
go
Fig.4 : Ação coadjunta
do comutador ortócrono goc
e das matrizes ortócronas conjugadas go
e goc x go
Conclusão.
...Partimos do artigo
precedente [1], onde introduzimos um grupo de 16 dimensões atuando sobre o seu espaço de momentos de 16 dimensões
e espaço de movimento de 10 dimensões. Como em [1] seguimos a
ideia básica : a antimatéria corresponde a uma z-Simetria,
à inversão das variáveis adicionais. Definimos uma matriz, chamada comutador
ortócrono, que realiza a z-Simetria.
Depois construímos um grupo que contém tal elemento. Obtemos um grupo de quatro componentes
, composto pelos elementos go do (
l = 1 ) subgrupo, e por matrizes conjugadas goc
x go
, formadas através da ação do comutador ortócrono goc
sobre este subgrupo. A antimatéria torna-se outro movimento da matéria, impulsionado
pela ação coadjunta do grupo.
Referências.
[1] J.P.Petit & P.Midy : Geometrização da matéria
e da antimatéria através da ação coadjunta de um grupo sobre o seu espaço de momentos.
1 : Cargas como componentes escalares adicionais do momento de um grupo atuando
sobre um espaço 10d. Definição geométrica da antimatéria. Geometrical Physics
B, 1 , março de 1998.
[2] J.M.Souriau : Structure des Systèmes Dynamiques,
Dunod-France Ed. 1972 e Birkhauser Ed. 1997.
[3] J.M.Souriau : Géométrie et relativité.
Ed. Hermann-France, 1964.
[4] P.M.Dirac : "A theory of protons and electrons", 6 de dezembro
de 1929, publicado nos proceedings of Royal Society ( London), 1930 : A 126, pp. 360-365
Agradecimentos.
Este trabalho foi apoiado pelo CNRS francês e pela empresa Brevets et
Développements Dreyer, França.
Depositado sob envelope selado na Académie
des Sciences de Paris, 1998.
Copyright french Academy of Science, Paris, 1998.
