f4402 Geometrização da matéria e da antimateria pela ação coadjunta de um grupo sobre seu espaço de momentos. 3: Descrição geométrica da antimateria de Dirac. Uma primeira interpretação geométrica da antimateria após Feynman e o teorema chamado CPT. (p2)
Setores de energias negativas.
. . Fig.2 **** : Simetrias sucessivas
. . Fig.3) : Grupo com oito componentes seu espaço de momentos e movimentos. ** **
...Torna-se fácil examinar o impacto de cada componente sobre o momento e o movimento. Consideraremos um movimento de referência e um momento J+1, referindo-se à matéria com energia positiva (o impacto sobre os fótons com energia positiva será analisado na segunda etapa). A seção do grupo na qual o elemento é escolhido será tingida de cinza.
Em seguida, os movimentos da matéria ordinária. l = +1 m = +1 l m = +1
As cargas permanecem inalteradas. O movimento M2 corresponde a (E>0), massa positiva, matéria ortocrônica.
. **Fig.4 ** : Movimentos da matéria ordinária. Ação dos elementos ortocrônicos do grupo, com l = 1. Cargas inalteradas.
**Fig. 5 ** **: Ação coadjunta de um elemento do grupo ****( **l = -1 ; m = 1 ) sobre o momento **associado ao movimento da matéria normal: **o novo movimento corresponde à antimateria de Dirac.
...Na figura 5, a linha M1 representa o movimento da matéria ortocrônica normal. Representamos linhas retas porque nosso grupo não leva em conta os campos de força, como o campo gravitacional ou o campo eletromagnético. Ele descreve apenas o comportamento de partículas isoladas, pontos massivos carregados.
...Escolhemos um elemento na área cinza, correspondente a uma matriz ( l = -1 ; m = 1 ). O valor ( l = -1 ) muda o sinal de todos os z i. Eles tornam-se negativos. O novo caminho está na segunda seção, correspondendo à antimateria. Como l m = -1, as cargas são invertidas. Mas como o tempo não é invertido, a energia e a massa da partícula permanecem positivas. Isto constitui uma descrição geométrica da antimateria (ortocrônica) após Dirac.
