космология двойных вселенных Космология двойных вселенных (с. 7)
Инвариантность уравнения Шрёдингера обеспечивается, если:
(56)
Уравнение Болтцмана инвариантно, если:
(57)
Уравнение Пуассона для гравитации не представляет никаких особенностей и просто становится (58)
Из уравнений Максвелла получаем:
(59)
(60)
что согласуется с определением электрического поля, вызванного электрическим зарядом.
Из уравнения Эйнштейна, как указано выше, получаем:
(61) G » c²
Иначе, уравнение уже не является бездивергентным.
Если величины:
(62) h , m , c , G, R , T
подчиняются этим соотношениям, не будет возможно обнаружить их изменения в каком-либо эксперименте в лаборатории.
И тогда?
Из (57) мы немедленно получаем:
(63)
что является ничем иным, как характерной длиной Шварцшильда, так что:
(64) Rs » R
Рассмотрим теперь длину Джинса:
(65)
где:
(66)
(66b)
(66t)
(67)
Соединяя уравнения (56) и (57), мы получаем:
67b)
(68)
Длина Комптона изменяется как R:
(69)
Длина Планка:
(70)
(70b)
Время Планка:
(71)
Время Джинса:
(72)
Соединяя (61) и (63), мы получаем:
(73)
Изменение постоянных не сохраняет массу.
Если сохранить количество видов, то плотность массы r оказывается подчиняющейся:
(74)
...такой же закон для вклада rr излучения в плотность r. Сохранение радиативной энергии дает:
(75) pr R³ = const
Тогда:
(76)
