космология двойной вселенной

космология двойной Вселенной астрофизика материи-призрачной материи. 1. Геометрическая основа. Эра материи и новаторское приближение. (с. 4)

3) Типичный сценарий эволюции материи-призрачной материи:

...Мы можем выразить это с помощью размерных величин R, R*, t, r, r*. T и T* - это температуры (а не характеристические времена T и T*). См. рисунок 3.

.

**Рис. 3 ** :Эволюция параметров масштаба Вселенной и призрачной Вселенной.

...Как упоминалось в предыдущей статье, это расширяет оцененный возраст нашей Вселенной, основанный на измерении постоянной Хаббла. Призрачная материя играет роль «космологической постоянной», так как она дает положительное ускорение R" в нашем складе.

...Как мы можем видеть, система не симметрична. Одна Вселенная (предположительно наша) расширяется быстрее. В Вселенной материи постоянная Хаббла равна Ho. Но мы получаем другое значение Ho в призрачной Вселенной (которое нельзя измерить, так как мы не можем наблюдать ее оптически). В этом связанном развитии двух миров, мира материи и мира призрачной материи, есть две стадии. Во время радиационной фазы мы предположили, что коэффициенты масштаба R(t) и R(t) будут «изначально равны». Та же гипотеза для двух температур излучения Tr и Tr. Но это только гипотезы. В результате плотность rm и температура Tm* позже становятся выше в призрачной Вселенной (в двойном складе F*). Мы будем использовать это в будущей статье, посвященной очень большим структурам.

4) Закон Ньютона и уравнение Пуассона.

...Обратите внимание на следующее. В классической общей теории относительности закон Ньютона и уравнение Пуассона могут быть выведены из уравнений поля, но только через стационарные решения (нулевой порядок плюс член возмущения).

...Из наших уравнений поля (24) и (25) мы можем рассмотреть стационарное решение Лоренца и добавить к метрике некоторые члены возмущения:
(38)

(39) Запишем геодезические системы:
(40)

(41)

При условиях низкой скорости:
(42)

(43)

С w и (w - w*) << 1 (слабая кривизна), уравнения поля дают:

(44)

(45)

Отсюда
(46)

Вводя безразмерный гравитационный потенциал:

(47)

мы получаем уравнение Пуассона, записанное в системе {z i}:
(48)

где
(49)

Аналогично, в складе F:
(50)

в складе F* (51)

что соответствует закону Ньютона и подтверждает нашу исходную гипотезу о динамике двух складов. Все массы положительны. Тестовая частица m = +1, находящаяся в складе F, дает гравитационный потенциал:
(52)

В складе F закон Ньютона дает:
(53)

то есть притягивающую силу. Напротив, он отталкивает тестовую частицу, находящуюся в складе F*. Это подтверждает нашу исходную гипотезу:

• m и m' (обе находятся в складе F) взаимно притягиваются по закону Ньютона.

• m* и m*' (обе находятся в складе F) взаимно притягиваются по закону Ньютона.

• m и m* взаимно отталкиваются по «анти-закону Ньютона».

...Все уравнения могут быть выражены в любом системе координат с соответствующим набором констант. Закон Ньютона дает:
(54)

С:
(55)

(56)

...Аналогично, все уравнения или системы уравнений могут быть сформулированы в определенной системе координат с соответствующими значениями физических констант. Например:

(57)

дает:
(58)

с:
(59)

мы получаем уравнение Пуассона в более привычной форме:

(60) ΔY = 4πG (ρ - ρ*)

которое может быть сформулировано аналогично во второй системе координат, с разными выражениями для лапласиана, плотностей массы и значения гравитационной постоянной. С условием совместимости:
(70)

Мы принимаем G = G* (как мы принимаем c = c*). Мы получаем уравнения, инвариантные относительно изменения координат:
(71)

S = c ( T - T*)

(72) S* = c ( T* - T)

** ** Материя и призрачная материя притягиваются сами по себе, но отталкиваются друг от друга.

** **