космология двойной Вселенной Астрофизика материи-призрака-материи.3: Радиационная эра: проблема «происхождения» Вселенной.
Проблема однородности ранней Вселенной. (p4)
В области, доминируемой материей, эти величины являются «постоянными». Чтобы связать эти две эпохи, запишем
(73)
где J(r) — функция:
где rc r — критическое значение плотности, соответствующее более ранней эпохе, но близкой к явлению десоединения.
Ясно, что когда r << rc r, постоянные стремятся к абсолютным постоянным. Когда r >> rc r, они подчиняются законам (72)
Когда r << rc r после десоединения материи-излучения: r @ r_m
(74)
Когда r >> rc r до десоединения материи-излучения: r @ r_r
(74bis)
Мы можем рассмотреть изменения постоянных до десоединения. Введем:
(74ter)
что соответствует изменению плотности энергии материи r по отношению к выбранному временному маркеру (в безразмерной форме). Мы предполагаем, что t = 1 соответствует этому критическому времени (когда r = rc r), которое предполагается произошедшим до времени десоединения. Тогда мы получаем:
(75)
G_o, m_o, h_o, c_o, и e_o соответствуют текущим значениям постоянных (t >> 1 и r << rc r). Мы получаем следующие кривые:
** ** Рис. 2 : Эволюция гравитационной постоянной G в радиационную эру.
** ** Рис. 3** : Эволюция скорости света в радиационную эру.**
Оригинальная версия (английский)
twin universe cosmology Matter ghost-matter astrophysics.3 : The radiative era : The problem of the "origin" of the universe.
The problem of the homogeneity of the early universe.(p4)
During the matter dominated area, these quantities are » constants. In order to link these two eras, let us write
(73)
where J(r) is the function :
where rc r is a critical value of the density, which corresponds to an epoch anterior, but close to to the discoupling phenomenon.
Clearly, when r << rc r the constants tend to be absolue constants. When r >> rc r they follow the laws (72)
When r << rc r after discoupling matter-radiation : r @ rm
(74)
When r >> rc r before discoupling matter-radiation : r @ rr
(74bis)
We can examine the variations of the constants, before discoupling. Introduce :
(74ter)
which corresponds to the variation of the density of matter energy r with respect to the chosen time-marker (in its non-dimensional form). We consider that t = 1 corresponds to that critical time (when r = rc r ), that is supposed to occur before the discoupling time. Then we get :
(75)
Go , mo , ho , co , and eo corresponding to the todays values of the constants (t >> 1 and r << rc r) . We get the following curves :
** ** Fig. 2 : Evolution of the constant of gravity G during radiative era .
** ** Fig. 3** : Evolution of the light velocity during radiative era.**