a4128
| 28 |
|---|
Геометрическое описание антиматерии Дирака.
...Мы видим, что l = –1 меняет знаки cᵢ, что соответствует зарядовому сопряжению, симметрии С.
Это даёт геометрическое описание антиматерии после Дирака (антиматерия с положительной энергией, положительной массой).
...Конечно, симметрия С не изменяет фотон, поскольку все его заряды по существу равны нулю. Он совпадает со своей собственной античастицей.
Геометрическое описание антиматерии Фейнмана.
...Этот объект должен быть симметричным относительно PT. Как ввести симметрию PT в группу?
См.: J.P. Petit и P. Midy: «Геометризация материи и антиматерии через сопряжённое действие группы на её импульсном пространстве. 3: Геометрическое описание антиматерии Дирака. Первое геометрическое толкование антиматерии после Фейнмана и так называемой теоремы CPT». Геометрическая физика B, 3, 1998.
Последующее изменение группы имеет следующий вид:
(388)
...Она становится восьмикомпонентной группой, поскольку ортохронная часть группы Лоренца имеет две связные компоненты, откуда 2 × 2 × 2 = 8.
Это означает, что мы добавляем антихронные элементы:
(389)
Сверху: мы добавляем антихронные элементы в группу.
Снизу: мы добавляем соответствующую половину импульсного пространства, связанную с движениями с отрицательной энергией.
Короче говоря: мы расширяем область действия, которая становится:
(390)
На (388) видно, что элементы (m = –1) обращают пространство-время, реализуют симметрию PT и соответствуют:
(391) Lst = – Ln Lt = – Ls
В импульсном пространстве мы получаем следующие симметрии:
(392)
Вычисление сопряжённого действия группы (388) на её импульсное пространство даёт:
(393)
...Теперь легко проанализировать влияние каждой компоненты на импульс и движение. Рассмотрим движение и импульс-отправную точку J+1, соответствующие материи с положительной энергией (влияние на фотоны с положительной энергией будет проанализировано позже). Сектор группы, в котором выбран элемент, будет серым.
Далее — движения обычной материи.
l = +1, m = +1
l m = +1
Заряды остаются неизменными. Движение M2 соответствует ортохронной материи с положительной массой (E > 0).
(394)
Движения обычной материи. Действие ортохронных элементов группы при l = 1. Заряды неизменны. (395)
Сопряжённое действие элемента группы (l = –1; m = +1) на импульс, связанный с движением обычной материи: новое движение соответствует антиматерии Дирака.
...Элемент выбран в сером секторе. Это «антиэлемент», который превращает материю в антиматерию: l = –1 меняет знаки дополнительных измерений, что составляет наше геометрическое определение антиматерии.
Индекс теории динамических групп
Оригинальная версия (английский)
a4128
| 28 |
|---|
Геометрическое описание антиматерии Дирака.
...Мы видим, что l = –1 меняет знаки cᵢ, что соответствует зарядовому сопряжению, симметрии С.
Это даёт геометрическое описание антиматерии после Дирака (антиматерия с положительной энергией, положительной массой).
...Конечно, симметрия С не изменяет фотон, поскольку все его заряды по существу равны нулю. Он совпадает со своей собственной античастицей.
Геометрическое описание антиматерии Фейнмана.
...Этот объект должен быть симметричным относительно PT. Как ввести симметрию PT в группу?
См.: J.P. Petit и P. Midy: «Геометризация материи и антиматерии через сопряжённое действие группы на её импульсном пространстве. 3: Геометрическое описание антиматерии Дирака. Первое геометрическое толкование антиматерии после Фейнмана и так называемой теоремы CPT». Геометрическая физика B, 3, 1998.
Последующее изменение группы имеет следующий вид:
(388)
...Она становится восьмикомпонентной группой, поскольку ортохронная часть группы Лоренца имеет две связные компоненты, откуда 2 × 2 × 2 = 8.
Это означает, что мы добавляем антихронные элементы:
(389)
Сверху: мы добавляем антихронные элементы в группу.
Снизу: мы добавляем соответствующую половину импульсного пространства, связанную с движениями с отрицательной энергией.
Короче говоря: мы расширяем область действия, которая становится:
(390)
На (388) видно, что элементы (m = –1) обращают пространство-время, реализуют симметрию PT и соответствуют:
(391) Lst = – Ln Lt = – Ls
В импульсном пространстве мы получаем следующие симметрии:
(392)
Вычисление сопряжённого действия группы (388) на её импульсное пространство даёт:
(393)
...Теперь легко проанализировать влияние каждой компоненты на импульс и движение. Рассмотрим движение и импульс-отправную точку J+1, соответствующие материи с положительной энергией (влияние на фотоны с положительной энергией будет проанализировано позже). Сектор группы, в котором выбран элемент, будет серым.
Далее — движения обычной материи.
l = +1, m = +1
l m = +1
Заряды остаются неизменными. Движение M2 соответствует ортохронной материи с положительной массой (E > 0).
(394)
Движения обычной материи. Действие ортохронных элементов группы при l = 1. Заряды неизменны. (395)
Сопряжённое действие элемента группы (l = –1; m = +1) на импульс, связанный с движением обычной материи: новое движение соответствует антиматерии Дирака.
...Элемент выбран в сером секторе. Это «антиэлемент», который превращает материю в антиматерию: l = –1 меняет знаки дополнительных измерений, что составляет наше геометрическое определение антиматерии.