| 28 |
Геометрическое описание антиматерии Дирака.
...Мы видим, что l = - 1 меняет знаки ci, что соответствует зарядовому сопряжению, C-симметрии.
Эта группа даёт геометрическое описание антиматерии по Дираку (антиматерия с положительной энергией и положительной массой).
...Разумеется, C-симметрия не меняет фотон, поскольку все его заряды в сущности равны нулю. Он отождествляется со своей собственной античастицей.
Геометрическое описание антиматерии Фейнмана.
...Предполагается, что она PT-симметрична. Как ввести PT-симметрию в группу?
См.: J.P.Petit and P.Midy : " Geometrization of matter and anti-matter through coadjoint action of a group on its momentum space. 3 : Geometrical description of Dirac's anti-matter. A first geometrical interpretation of anti-matter after Feynmann and so-called CPT-theorem". Geometrical Physics B, 3, 1998.
Последующая модификация группы такова:
(388)
...Она становится группой из восьми компонент, поскольку ортохронная часть Лоренца имеет две связные компоненты, так что 2 x 2 x 2 = 8.
Это означает, что мы добавляем антихронные элементы:
(389)
Выше: мы добавляем антихронные элементы к группе.
Ниже: мы добавляем соответствующий половинный сектор пространства импульсов, соответствующий движениям с отрицательной энергией.
Одним словом: мы расширяем игровое поле, которое становится:
(390)
На (388) мы видим, что элементы ( m = - 1 ) обращают пространство-время, осуществляют PT-симметрию и соответствуют:
(391)
Lst = - Ln
Lt = - Ls
Мы имеем следующие симметрии в пространстве импульсов:
(392)
Вычисление коадъюнктного действия группы (388) на её импульс даёт:
(393)
...Становится легко исследовать воздействие каждой компоненты на импульс и движение. Мы рассмотрим эталонное движение и импульс J+1, относящиеся к материи с положительной энергией (воздействие на фотоны с положительной энергией будет проанализировано на втором этапе). Сектор группы, в котором выбирается элемент, будет выделен серым.
Далее — движения обычной материи.
l = +1 m = +1
l m = +1
Заряды не изменяются. Движение M2 относится к (E>0), положительной массе, ортохронной материи.
(394)
Движения обычной материи. Действие ортохронных элементов группы, при l = 1**.**
Заряды не изменяются.
(395)
Коадъюнктное действие элемента группы ( l = -1 ; m = 1 ) на импульс, связанный с движением нормальной материи: новое движение соответствует антиматерии Дирака.
...Элемент выбирается в сером секторе. Он соответствует «антиэлементу», который превращает материю в антиматерию: l = - 1 меняет знаки дополнительных измерений, что является нашим геометрическим определением антиматерии.
