Геометризация
материи и антиматерии через
ко присоединённое
действие группы на её пространстве импульсов. 3 :
Геометрическое
описание антиматерии Дирака.
Первая
геометрическая интерпретация антиматерии
после Фейнмана и
так называемой CPT-теоремы. (с.2)
секторы отрицательных энергий.
.
.
Рис.2 : Последующие симметрии
.
.
Рис.3) : Группа восьми компонент
её пространства импульсов и движений.
...Становится легко исследовать
воздействие каждой компоненты на импульс и движение. Мы рассмотрим
эталонное движение и импульс J+1
, относящиеся к материи с положительной энергией (воздействие на фотоны с положительной энергией
будет проанализировано на втором этапе). Сектор группы, в котором выбирается
элемент, будет серым.
Далее — движения обычной материи.
l = +1 m
= +1
l
m = +1
Заряды не изменяются. Движение M2
относится к (E>0), положительной массе, ортохронной материи.
.
Рис.4 : Движения
обычной материи.
Действие ортохронных элементов группы при l
= 1**.**
Заряды не изменяются.
Рис. 5 :
Ко присоединённое действие ( l
= -1 ; m = 1 ) элемента
группы на импульс , связанный с
движением нормальной материи : новое движение
соответствует антиматерии Дирака.
...На рисунке 5 линия
M1 изображает движение нормальной, ортохронной материи. Мы изображаем
прямые линии, потому что наша группа не учитывает силовые поля, такие как
гравитационное или электромагнитное поле. Она описывает лишь поведение
одиноких частиц, заряженных материальных точек.
...Мы выбираем элемент в
серой области, соответствующий матрице ( l
= -1 ; m = 1 ).
Значение ( l = - 1 )
меняет знаки всех zi. Они становятся отрицательными. Новый путь находится во втором секторе,
соответствующем антиматерии. Так как l
m = - 1, заряды
обращаются. Но так как время не обращается, энергия и масса частицы
остаются положительными. Это геометрическое описание (ортохронной) антиматерии
после Дирака.
