- Предложения по моделям гиперпространственного переноса.
Мягкий сценарий:
Предположим, что нейтронная звезда, находящаяся вблизи критического состояния, расположена рядом со звездой-компаньоном. Последняя передает ей материю (звёздный ветер). Когда достигаются критические условия, в центре звезды образуется небольшой гипертороидальный мост, который быстро выводит избыточную материю в двойственное пространство. Эта перенесённая материя ведёт себя так, как если бы её масса была инвертирована (поскольку она движется в складке с обращённым маркером времени F*, см. раздел 14). Нейтронная звезда отталкивает её, и она быстро рассеивается в пространстве двойственной складки. Этот процесс обеспечивал бы стабильность нейтронной звезды, поскольку мост закрывался бы, когда плотность и давление в её центре достаточно снижаются. Это могло бы сопровождаться излучением гравитационных волн и гамма-излучением (гамма-всплесками).
Жёсткий сценарий:
Существуют пары нейтронных звёзд. Было показано, что их вращательное движение непрерывно замедляется из-за потери энергии на излучение гравитационных волн, так что они должны слиться. Резкое слияние двух нейтронных звёзд привело бы к катастрофе (в том числе в математическом смысле этого термина). Построение полного нестационарного решения системы (115) плюс (116) дало бы описание такого процесса. Нижеприведённое является гипотетическим.
Заметим, что полный перенос материи привёл бы к конфигурации, соответствующей:
(126)
S = - c T*
(127)
S* = c T*
Но, поскольку процесс априори обратим, перенесённая нейтронная звезда была бы критической. Возможна почти полная передача материи в двойственное пространство. После завершения процесса гипертороидальный мост закрылся бы, и было бы достигнуто новое равновесие, соответствующее:
(128)
S = - c (T - T*)
(129)
S* = c ( T* - T )
Размер жирных букв, как предполагается, отражает относительную важность членов тензоров. Малая T должна представлять остаточную материю, остающуюся в нашей складке.
Как это могло бы выглядеть?
Эта остаточная материя удерживалась бы на расстоянии перенесённой нейтронной звездой (самопритягивающейся, но отталкивающей остаточную материю из-за инверсии её массы), которая теперь находится в двойственном пространстве. Как объясняется в ссылках [13], [14], [15] и [21]:
- Материя притягивает материю согласно закону Ньютона (в ньютоновском приближении).
- Двойственная материя (перенесённая материя) притягивает двойственную материю согласно закону Ньютона.
- Материя и двойственная материя отталкивают друг друга согласно «антизакону Ньютона».
В нашей складке остаточная материя охлаждалась бы путём излучения. Если вблизи неё нет источника энергии, её температура стремилась бы к температуре реликтового излучения (3 К). Она образовала бы своего рода полую оболочку из холодного газа, окружающую (невидимый) отталкивающий объект. См. рисунок 17.
Рис. 17: Схема гиперпространственного переноса большей части материи нейтронной звезды.
Если эта идея верна, такие холодные объекты были бы наблюдаемы в нашей галактике. Возможно, некоторые протопланетные диски (проплайды, недавно открытые), если они состоят из холодного газа, могли бы соответствовать таким остаточным оболочкам. Конечно, если они расположены вблизи горячих звёзд, их температура не может быть столь низкой. Некоторые люди считают, что проплайды — это молодые звёзды или молодые планетные системы, находящиеся в процессе формирования. Это всего лишь предположение.
- Критичность в нейтронной звезде.
Сферически симметричные нейтронные звёзды (довольно нереалистичная модель) классически описываются внутренней геометрией Шварцшильда, соответствующей хорошо известной метрике:
130)
Условие устойчивости:
(131)
У нас есть две характеристические длины. Слева: радиус Шварцшильда. Справа: характеристический радиус, связанный с внутренним решением. rn, как предполагается, является радиусом нейтронной звезды (с постоянной плотностью). Когда он стремится к критичности, это соответствует рисунку 18.
Рис. 18: Нейтронная звезда, стремящаяся к критичности.
Глава 14 ссылки [1] «Роль теории относительности в структуре звёзд и гравитационном коллапсе» представляет в разделе 14.1 уравнение ТОВ (модель Толмана-Оппенгеймера-Волкова). Показано, что если:
(132)
давление становится бесконечным в центре (сферически симметричной) нейтронной звезды. Этот критический радиус равен:
что немного меньше (и соответствует меньшей критической массе: две солнечные массы вместо 2,5).
Это показывает, что рост центрального давления является первым симптомом критичности.
...Рисунок 19 показывает эволюцию значения давления внутри нейтронной звезды для различных значений внешнего радиуса вплоть до критичности, согласно модели ТОВ. Когда масса нейтронной звезды становится критической (для значения, близкого к 2 солнечным массам), давление возрастает до бесконечности.
Рис. 19: Давление внутри нейтронной звезды (модель ТОВ) для различных значений внешнего радиуса.
Следующие кривые также основаны на (стационарном) уравнении ТОВ, поэтому его нельзя считать корректной моделью. Тем не менее, похоже, что оно указывает на то, как быстро сфера (p = бесконечность) могла бы расти внутри нейтронной звезды при небольшом увеличении радиуса.
Рис. 20: Внутреннее давление, рассчитанное по стационарному уравнению ТОВ.
Хотя в основном некорректно, это, похоже, показывает, как быстро сингулярность (p = бесконечность)
могла бы расти при небольшом увеличении массы.
- Дидактическая модель гипертороидального переноса.
В ссылке [16] мы представили решение связанной метрики ( g , g*), описывающей геометрии двух складок, когда в одной складке (нашей) присутствует сфера постоянной плотности с вакуумом снаружи, а смежная часть двойственного пространства пуста. Было показано, что локальные скалярные кривизны сопряжены соотношением:
(133)
R* = - R
(Грубая) модель массы, окружённой пустотой, — это усечённый конус (при допущении, что частицы следуют геодезическим этой поверхности. См. веб-сайт). Его усечённая часть — это часть сферы, кривизна которой постоянна. Остальное — часть конуса, евклидова поверхность, локальная кривизна которой равна нулю.
Рис. 21a: Классический усечённый конус (усечённый «позикон»).
Рис. 21b: Усечённый позикон с сопряжённой «двойственной геометрией»: «усечённый негакон» (R* = - R)
Сопряжённое пространство тогда изображалось как усечённый «негакон», построенный вокруг седла, постоянная кривизна которого отрицательна, окружённый частью «негакона», евклидовой поверхностью.
Рис. 22: Две складки соединяются через коническую точку (бесконечная плотность кривизны)
Давление — это плотность энергии на единицу объёма. Если мы представим это давление локальной плотностью кривизны, то при достижении критических условий (бесконечное давление в центре звезды) появляется коническая точка (точка бесконечной плотности кривизны), и две складки соединяются.
Рис. 23: Появление горлового круга.
Затем малый проход увеличивается в размерах, что сопровождается изменением геометрической конструкции.
Рис. 24-a: который расширяется.
Рис. 24-b: Вторая складка становится плоской.
Рис. 24-c: Вторая складка становится «позиконом».
Рис. 24-d: Симметричная конфигурация: два усечённых позикона, соединённых по окружности.
Образ геометрии Шварцшильда: симметричный «диабло»
В симметричном процессе, соответствующем полному переносу материи (положительной кривизны) в двойственное пространство, половина времени соответствовала бы двум усечённым конусам, соединённым по окружности. Это соответствовало бы «решению Шварцшильда».
**
Рис. 24-e: Первая складка становится плоской.**
Рис. 24-f: Первая складка F становится «негаконом».
Мы можем завершить серию и проиллюстрировать процесс «обмена кривизной» между двумя поверхностями.
Рис. 24-g: Перенос кривизны продолжается.
Рис. 24-h: Перенос кривизны продолжается.
Рис. 24-i: Перенос кривизны продолжается.
Рис. 24-j: Точечный контакт непосредственно перед разделением.
Рис. 24-k: Завершение переноса кривизны.