Космология двойных вселенных (с. 7)
Инвариантность уравнения Шрёдингера обеспечена, если:
(56)
Уравнение Болтцмана инвариантно, если:
(57)
Уравнение Пуассона для гравитации не вызывает каких-либо особенностей и просто становится (58)
Из уравнений Максвелла мы получаем:
(59)
(60)
что согласуется с определением электрического поля, вызванного электрическим зарядом.
Из уравнения Эйнштейна, как указано выше, мы получаем:
(61)
G
»
c²
В противном случае уравнение уже не является бездивергентным.
Если величины:
(62)
h, m, c, G, R, T
подчиняются этим соотношениям,
то невозможно будет обнаружить их изменения в любом эксперименте в лаборатории.
Тогда, что с того?
Из (57) мы немедленно получаем:
(63)
что является ничем иным, как характерной длиной Шварцшильда, так что:
(64)
Rs
»
R
Теперь рассмотрим длину Джинса:
(65)
где:
(66)
(66b)
(66t)
(67)
Соединяя уравнения (56) и (57), мы получаем:
(67b)
(68)
Длина Комптона изменяется как R:
(69)
Длина Планка:
(70)
(70b)
Время Планка:
(71)
Время Джинса:
(72)
Соединяя (61) и (63), мы получаем:
(73)
Изменение постоянных не сохраняет массу.
Если мы сохраняем количество видов, плотность массы
ρ
подчиняется:
(74)
...
Та же самая закономерность для вклада
ρᵣ
излучения в плотность
ρ
. Сохранение радиативной энергии дает:
(75)
pᵣ R³ = constante
Тогда:
(76)
