a125
| 26 |
|---|
Геометрии, индуцированные теневым веществом.****
В предыдущем разделе мы изучали сопряженные геометрии, вызванные наличием положительной массы постоянной плотности M, находящейся в складке F. Теперь предположим, что положительная масса (с постоянной плотностью r* > 0) M*>0 присутствует в складке F*. Мы предполагаем, что в этой части Вселенной сопряженная область F пуста.
Тогда T* описывает содержание энергии-материи непустой части складки F*. Соответствующая система уравнений поля:
S = - c T*
S* =** *c T
Геометрии просто меняются местами:
(135)
Посмотрев на рисунок (135), мы видим, что масса M*, находящаяся в складке F*, притягивает теневые массы, которые следуют геодезическим этой парной складки, и отталкивает обычные массы, следуя геодезическим складки F.
Посмотрев на рисунок (135), мы видим, что складка F получает индуцированную геометрию, вызванную наличием теневой массы M* в ее складке F*.
Законы взаимодействия.
Из (128) и (135) мы можем вывести законы взаимодействия:
-
Материя притягивает материю
-
Теневая материя притягивает теневую материю.
-
Материя и теневая материя взаимно отталкиваются.
См. также:
J.P.Petit & P.Midy : Астрофизика теневой материи-материи. 1. Геометрическая основа. Эра материи и новтоновское приближение. Геометрическая физика A , 4 , март 1998.
В этой статье мы также показываем, что силы взаимодействия являются ньютоновскими.
Мы видим, что это отличается от схемы, предложенной J.M. Souriau, где две частицы второй категории отталкиваются друг от друга.
В нашей схеме мы видим, что все массы m и m* положительны. Но явление индуцированной геометрии позволяет получить локальную отрицательную кривизну в определенных точках, что было запрещено в классической общей теории относительности.
Для краткости, мы можем записать систему уравнений поля:
(136) **S = *c (T - T)
(137) S* =** *c (T - T) ** ** что дает обратные скалярные кривизны Римана:
(138)
R = - R* ****
Если локальная кривизна положительна в складке F, это означает, что:
(139) T > T*
или:
r > r *
Тогда сопряженная кривизна отрицательна в соседней части F*.
Напротив, если локальная кривизна отрицательна в складке F, это означает, что
(140) T < T*
или: r < r *
Тогда она положительна в складке F*.
Если локальная кривизна равна нулю в складке F, это означает, что кривизна также равна нулю в соседней части парной складки F*.
Кроме того, либо T = T* = 0 или: r = r * = 0 T = T* ( r = r *)
О классических тестах общей теории относительности.
Материя и теневая материя взаимно отталкиваются. Галактика — это концентрация материи. Тогда соседняя часть пространства-близнеца F* чрезвычайно разрежена, так как массы m* были оттолкнуты. Вблизи Солнца плотность теневой материи (r* или T*) может быть пренебрежена. Тогда система уравнений поля сводится к:
(141)
(141 bis )
(141) — это уравнение Эйнштейна, из которого мы строим все локальные классические тесты общей теории относительности. Уравнения Эйнштейна становятся предельным случаем, когда плотность теневой материи стремится к нулю.