| 26 |
Геометрии, индуцированные призрачной материей.
В предыдущем разделе мы изучали сопряжённые геометрии, обусловленные наличием постоянной плотности, положительной массы M, расположенной в листе F. Теперь предположим, что в листе F* присутствует положительная масса M*>0 (постоянной плотности r* > 0). Мы предполагаем, что в этой части вселенной сопряжённая область F пуста.
Тогда T* описывает содержание энергии-материи непустой части листа F*. Соответствующая система уравнений поля имеет вид:
S = - c T*
S* =c T*
Геометрии просто коммутируют:
(135)
Глядя на рисунок (135), мы видим, что масса M*, расположенная в листе F*, притягивает призрачные массы, которые следуют геодезическим этого двойного листа, и отталкивает нормальные массы, следующие геодезическим листа F.
Глядя на рисунок (135), мы видим, что лист F обладает индуцированной геометрией, обусловленной наличием призрачной массы M* в его листе F*.
Законы взаимодействия.
Из (128) и (135) мы можем вывести законы взаимодействия:
-
Материя притягивает материю
-
Призрачная материя притягивает призрачную материю.
-
Материя и призрачная материя отталкиваются друг от друга.
См. также:
J.P.Petit & P.Midy : Matter ghost-matter astrophysics.
1.The geometrical framework. The matter era and the newtonian approximation.
Geometrical Physics A , 4 , march 1998.
В этой статье мы показываем, кроме того, что силы взаимодействия являются ньютоновскими.
Мы видим, что это отличается от схемы, предложенной Ж.М.Сурьо, где две частицы второго вида отталкиваются друг от друга.
В нашей схеме мы видим, что все массы m и m* положительны.
Но явление индуцированной геометрии позволяет иметь локальную отрицательную кривизну где-либо, что было запрещено в классической общей теории относительности.
Подводя итог, мы можем записать систему уравнений поля:
(136)
S =c (**T
- T***)
(137)
S* =c (**T*
- T**)
что даёт обратные скалярные римановы кривизны:
(138)
R* = - R
Если локальная кривизна положительна в листе F, это означает, что:
(139)
T > T*
или:
r > r
*
Тогда сопряжённая кривизна отрицательна в смежной части F*.
Наоборот, если локальная кривизна отрицательна в листе
F, это означает, что
(140)
T < T*
или:
r < r
*
Тогда она положительна в листе F*.
Если локальная кривизна равна нулю в листе F, это означает, что кривизна также равна нулю в смежной части двойного листа F*.
Кроме того, либо
T = T* = 0
либо: r
= r * = 0
T = T* ( r
= r *)
О классических тестах общей теории относительности.
Материя и призрачная материя отталкиваются друг от друга. Галактика является концентрацией материи. Тогда смежная часть двойного пространства F* чрезвычайно разрежена, поскольку массы m* были оттеснены. В окрестности Солнца плотностью призрачной материи ( r*
или T* ) можно пренебречь. Тогда система уравнений поля сводится к:
(141)
(141 bis )
(141) — это уравнение Эйнштейна, из которого мы строим все локальные классические тесты общей теории относительности.
Уравнения Эйнштейна становятся предельным случаем,
когда плотность призрачной материи стремится к нулю.
