Kozmoloji kayıp kütle ikiz evrenler
Kayıp kütle sorunu (s4)
5) Evrenin büyük ölçekli yapısı
Denklem (24)'ten, bir kıvrımda bir küme var olduğunda, ikinci kıvrımın eşlenik bölgesinde ilişkili bir dağınık hale yapısının var olduğunu görüyoruz. Bu model doğruysa, evrenimizin kıvrımında hale yapıları bulmalıyız. Fransa'daki Orsay Üniversitesi'nden Dr. Pierre Midy'nin yardımıyla, bir Cray-1 bilgisayarı kullanarak sayısal simülasyonlar gerçekleştirdik. 350 noktadan oluşan iki dağılım ele alıyoruz. Birincisi küçük dairelerle, ikincisi küçük çarpılarla temsil edilmektedir. Başlangıçta noktalar ekrana rastgele dağıtılır ve iki düzgün gazı temsil ettiği varsayılır. Her kütle, ortalama termal hız ile izotropik bir Maxwell dağılımına karşılık gelen rastgele bir hıza sahiptir. Birinci popülasyonun elemanlarına m1, ikinci popülasyonun elemanlarına m2 diyelim. Newton yasasını şu şekilde uyguluyoruz:
m1 m1'i çeker: yerçekimi etkisi
m2 m2'yi çeker: yerçekimi etkisi
m1 ve m2 birbirini iter: anti-yerçekimi etkisi
... Bu iki boyutlu sistemi uzayda periyodik olarak ele alıyoruz. Başka bir deyişle, üst sınır alt sınıra ve sağ sınır sol sınıra bağlıdır (Öklid 2B simit). Böylece parçacıkların karşılıklı etkileşimlerinin toplamını hesaplayabiliriz. Her Δt zaman aralığında, her parçacığın ivmesini hesaplıyor ve yörüngeyi Taylor açılımıyla belirliyoruz. Sağ sınırdan çıkan her parçacık sol sınırdan yeniden belirir; üst ve alt sınırlar için de aynı durum geçerlidir. Bu, bu iki bağlı sistemin sonlu bir uzay bölgesindeki (simitsel topoloji ile) yerçekimi kararsızlığını incelemeyi mümkün kılar. Zaman aralığı, anlamlı sayısal sonuçlar elde etmek için belirlenir. Başka bir deyişle, bir parçacığın yörüngesinin yaklaşık olarak düzenli olmasını talep ediyoruz. Aşağıdaki şekiller, 4000 zaman aralığından sonra sistemin tipik davranışını göstermektedir. Şekil 4 ve 5'te hem kümeler hem de hücresel desenler buluyoruz. Bu olgu Şekil 7 ve 8'de güçlenmektedir.
Şek. 4: Yerçekimi kararsızlığının sistem 1 üzerindeki etkisi Şek. 5: Yerçekimi kararsızlığının sistem 2 üzerindeki etkisi **** Şek. 6 (ga3127): İkisinin üst üste bindirilmesi. **** Şek. 7: İki popülasyonun güçlendirilmiş uzamsal dağılımı. Şek. 8: Beyaz: popülasyon 1. Gri: popülasyon 2
... Böyle bir mekanizmanın evrenin büyük ölçekli yapısını ve gözlenen galaksi dağılımını açıklayabileceğini öne sürüyoruz. Evrenimizin kıvrımının popülasyon 1'e karşılık geldiğini varsayalım. Ekranın sağ alt köşesinde bu madde büyük "boş" kabarcıklar etrafında düzenlenmiştir. Bu kabarcıklar, teorimize göre evrenin ikinci kıvrımında (aslında antipodal bölgede) bulunduğu varsayılan popülasyon 2'deki bir küme düzenlemesine karşılık gelir. Ancak, Şekil 8'de görüldüğü gibi, belirli bir popülasyon için bazı yerlerde madde bir İsviçre "gruyère" peyniri gibi, diğer yerlerde ise bir emülsiyon gibi düzenlenebilir.
... Bu ilk kaba sayısal simülasyonlar, daha fazla nokta sayısıyla ve üç boyutlu bir gösterimle geliştirilmelidir. Üç boyutlu bir sistemin davranışının iki boyutlu olandan biraz farklı olabileceğini biliyoruz. Ancak sonuçların benzer olacağını düşünüyoruz. Daha fazla nokta sayısıyla, Şekil 14'te önerildiği gibi bir fraktal sistem elde edebileceğimizi düşünüyoruz, ancak bu özel hesaplamanın henüz yapılmadığını, ancak incelenmekte olduğunu belirtiyoruz. Bu fikre göre, galaksiler ilişkili anti-madde bulutunun deliklerinde yer almalıdır; bu da daha önce önerildiği gibi onların hapsedilmesini sağlayacaktır.
Orijinal sürüm (İngilizce)
Kozmoloji kayıp kütle ikiz evrenler
Kayıp kütle sorunu (s4)
5) Evrenin büyük boyutlu yapısı
Denklem (24)'ten, bir kıvrımda bir küme var olduğunda, ikinci kıvrımın eşlenik bölgesinde ilişkili bir dağınık hale yapısının var olduğunu görüyoruz. Bu model doğruysa, evrenimizin kıvrımında hale yapıları bulmalıyız. Fransa'daki Orsay Üniversitesi'nden Dr. Pierre Midy'nin yardımıyla, bir Cray-1 bilgisayarı kullanarak sayısal simülasyonlar gerçekleştirdik. 350 noktadan oluşan iki dağılım ele alıyoruz. Birincisi küçük dairelerle, ikincisi küçük çarpılarla temsil edilmektedir. Başlangıçta noktalar ekrana rastgele dağıtılır ve iki düzgün gazı temsil ettiği varsayılır. Her kütle, ortalama termal hız ile izotropik bir Maxwell dağılımına karşılık gelen rastgele bir hıza sahiptir. Birinci popülasyonun elemanlarına m1, ikinci popülasyonun elemanlarına m2 diyelim. Newton yasasını şu şekilde uyguluyoruz:
m1 m1'i çeker: yerçekimi etkisi
m2 m2'yi çeker: yerçekimi etkisi
m1 ve m2 birbirini iter: anti-yerçekimi etkisi
... Bu iki boyutlu sistemi uzayda periyodik olarak ele alıyoruz. Başka bir deyişle, üst sınır alt sınıra ve sağ sınır sol sınıra bağlıdır (Öklid 2B simit). Böylece parçacıkların karşılıklı etkileşimlerinin toplamını hesaplayabiliriz. Her Δt zaman aralığında, her parçacığın ivmesini hesaplıyor ve yörüngeyi Taylor açılımıyla belirliyoruz. Sağ sınırdan çıkan her parçacık sol sınırdan yeniden belirir; üst ve alt sınırlar için de aynı durum geçerlidir. Bu, bu iki bağlı sistemin sonlu bir uzay bölgesindeki (simitsel topoloji ile) yerçekimi kararsızlığını incelemeyi mümkün kılar. Zaman aralığı, anlamlı sayısal sonuçlar elde etmek için belirlenir. Başka bir deyişle, bir parçacığın yörüngesinin yaklaşık olarak düzenli olmasını talep ediyoruz. Aşağıdaki şekiller, 4000 zaman aralığından sonra sistemin tipik davranışını göstermektedir. Şekil 4 ve 5'te hem kümeler hem de hücresel desenler buluyoruz. Bu olgu Şekil 7 ve 8'de güçlenmektedir.
Şek. 4: Yerçekimi kararsızlığının sistem 1 üzerindeki etkisi Şek. 5: Yerçekimi kararsızlığının sistem 2 üzerindeki etkisi **** Şek. 6 (ga3127): İkisinin üst üste bindirilmesi. **** Şek. 7: İki popülasyonun güçlendirilmiş uzamsal dağılımı. Şek. 8: Beyaz: popülasyon 1. Gri: popülasyon 2
... Böyle bir mekanizmanın evrenin büyük ölçekli yapısını ve gözlenen galaksi dağılımını açıklayabileceğini öne sürüyoruz. Evrenimizin kıvrımının popülasyon 1'e karşılık geldiğini varsayalım. Ekranın sağ alt köşesinde bu madde büyük "boş" kabarcıklar etrafında düzenlenmiştir. Bu kabarcıklar, teorimize göre evrenin ikinci kıvrımında (aslında antipodal bölgede) bulunduğu varsayılan popülasyon 2'deki bir küme düzenlemesine karşılık gelir. Ancak, Şekil 8'de görüldüğü gibi, belirli bir popülasyon için bazı yerlerde madde bir İsviçre "gruyère" peyniri gibi, diğer yerlerde ise bir emülsiyon gibi düzenlenebilir.
... Bu ilk kaba sayısal simülasyonlar, daha fazla nokta sayısıyla ve üç boyutlu bir gösterimle geliştirilmelidir. Üç boyutlu bir sistemin davranışının iki boyutlu olandan biraz farklı olabileceğini biliyoruz. Ancak sonuçların benzer olacağını düşünüyoruz. Daha fazla nokta sayısıyla, Şekil 14'te önerildiği gibi bir fraktal sistem elde edebileceğimizi düşünüyoruz, ancak bu özel hesaplamanın henüz yapılmadığını, ancak incelenmekte olduğunu belirtiyoruz. Bu fikre göre, galaksiler ilişkili anti-madde bulutunun deliklerinde yer almalıdır; bu da daha önce önerildiği gibi onların hapsedilmesini sağlayacaktır.