双宇宙宇宙学 双宇宙宇宙学（第6页）
7）一个带有“可变常数”的模型。
...物理所谓的常数的恒定性假设首次由米尔恩[15]提出质疑。随后，其他作者：P.A.狄拉克[16和17]，F.霍伊尔和J.V.纳里卡[18]，V.卡努托和J.洛登夸[19]，T.C.范弗兰登[20]，V.卡努托和S.H.谢[20]，A.朱尔格[21]，主要基于G的变化发展了想法。布兰斯和迪克[22]也考虑了时间依赖的G；拉特拉[23]考虑了时间依赖的e。古思[24]、杉山和佐藤[25]以及吉井和佐藤[26]考虑了一个时间变化的宇宙常数。一般来说，这些方法主要关注某些“常数”的变化，而不是所有常数的联合变化，正如本文所发展的那样。H.里夫斯[27]研究了各个常数逐一变化的影响。V.S.特罗伊茨基[28]于1987年首次提出了c的变化可能性，以及所有“常数”的变化，但选择了一个主导参数后，他只是试图调整与先验多项式经验定律相关的不同指数，以符合观测结果。
...在本文中，我们将构建一个所有“常数”联合变化的宇宙学模型。这将与场方程（1）保持一致。我们将寻找让物理方程保持不变的规律，因此这些变化在局部实验室实验中无法被检测到。这些方程如下：
薛定谔方程：
(30)
玻尔兹曼方程：
(31)
其中f是速度v的分布函数，r = (x,y,z)，t是时间，(g, a, w)是二元碰撞的经典碰撞参数。
引力的（新）泊松方程（参见参考文献[1]）是：
(32) D f = 4 p G ( r - r* )
r是我们宇宙褶皱中的质量密度，r*是双宇宙褶皱中的质量密度。
（新）场方程：
(33) S = c ( T - T* )
其中：
(34)
是爱因斯坦常数，G是引力的“常数”，c是光速。
麦克斯韦方程是：
(35)
(36)
(37) Ñ . B = 0
(38)
E 和 B 分别是电场和磁场。我们考虑的是中性介质的麦克斯韦方程，因为我们假设宇宙是电中性的。这些方程并不全部独立。例如，引力的泊松方程（32）来自场方程（33），参见[1]。
...引入一个特征长度R和一个特征时间T，我们可以将这些特征方程写成无量纲形式：
薛定谔方程（30），其中：
(39)
(40)
变为：
(41)
玻尔兹曼方程（31），其中：
(42) v = c **z ** r = R **x **g = c g a = R a
(43)
(44)
(45
变为：
(46)
引力势的泊松方程（32），其中：
(47)
(48)
变为：
(49)
麦克斯韦方程（35）、（36）、（37）、（38），其中：
(50) (ga3256)
其中e是电荷（我们假设电荷数量是守恒的）变为：
(51)
(52)
(53) d . b = 0
(54)
在这些方程中，我们找到了一些物理常数：
(55) h , m , c , G