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……考虑一个粒子。如果我们移动到距离 c 处进行观察，当它以速度 v 巡航时，一切看起来仿佛相反地，该粒子正以速度 v 和距离 d（径向距离 r）绕观察者旋转。
(286)
现在我们必须解释“通道” f = m [ c - v Δt ] 是什么。
当 c = v Δt 时，它简单地消失，即当我们把速度 v 与空间平移 c 和时间平移 Δt 结合起来时。
(287)
让我们回到庞加莱动量，在通道 f 为零的坐标系中写作：
(288)
……粒子作为动量分量的特殊选择，这些分量取决于所选的坐标系。总存在一个特殊的坐标系，其中通道 f 变为零，并且冲量矢量 p 可以简化为单个分量（例如 z 方向运动）。
(289)
那么，由庞加莱群描述的对象对应于：
-
能量 E
-
冲量 p
-
固有自旋 l
……自旋是质量乘以长度再乘以速度。因此其量纲为 M L² T⁻¹。这正是普朗克常数的量纲。
(289b)
……由 J.M. Souriau 发展的几何量子化（参见《动力系统的结构》，Dunod 1983，或《动力系统的结构》，Birkhäuser 出版社，1997）表明，固有自旋必须等于：
(289b)
乘以 n/2，其中 n 为整数。光子的固有自旋 s 为 1，而质子、中子、电子、中微子及其对应反粒子的固有自旋等于 1/2。
光子。
……我们得到两种不同的光子，它们具有不同的螺旋性，即右旋和左旋，即使它们沿同一方向以相同的能量巡航。
(290)
光子的能量 E 和冲量 p 不是独立的量：
(291)
E = h ν
由此得出：
(292)
……除了这些特性（能量、路径、螺旋性）之外，光子不再拥有其他特性。特别是，它没有“电荷”。换句话说，我们可以认为它的所有电荷均为零。因此，光子与其反粒子相同（因为 +0 = -0）。
