通过群在其动量空间上的余伴随作用
对物质与反物质的几何化。2：
狄拉克反物质的几何描述（p2）
3）动量空间上的余伴随作用。
为了使事情更清楚，我们可以用图形来表示。
图1：四分量正交时延扩展群。
(l=1) 分量构成一个子群。
下方是动量空间及其三个子集，
分别表示粒子、反粒子和光子的世界。
相关联的两扇区运动空间。
……如果我们从 (l=1) 子群中选取一个元素，我们就会重新找到前一篇论文[1]中给出的图式。
考察正交时延交换子 goc 对矩量及相关运动的影响。
图2：正交时延交换子 goc 的余伴随作用
。
图3：正交时延交换子 goc
对光子的余伴随作用：无，因为光子是自身的反粒子。
现在，引入两个耦合的正交时延矩阵：
(20)
go 和 goc x go
图4：正交时延交换子 goc
以及共轭正交时延矩阵 go
和 goc x go 的余伴随作用
结论。
……我们从上一篇论文[1]出发，其中我们引入了一个16维群，它作用于其16维动量空间和10维运动空间。与[1]一样，我们遵循基本思想：反物质对应于一种 z-对称性，即附加变量的反转。我们定义一个矩阵，称为正交时延交换子，它实现 z-对称性。
然后我们构建一个包含该元素的群。我们得到一个四分量群，由 (l=1) 子群的元素 go 以及通过正交时延交换子 goc 对该子群的作用而形成的共轭矩阵 goc x go 组成。反物质成为物质的另一种运动，由群的余伴随作用驱动。
参考文献。
[1] J.P.Petit & P.Midy：通过群在其动量空间上的余伴随作用对物质和反物质的几何化。1：荷作为作用于10维空间的群的动量的附加标量分量。反物质的几何定义。几何物理学 B，1，1998年3月。
[2] J.M.Souriau：动态系统的结构，Dunod-法国出版社，1972年，以及 Birkhauser 出版社，1997年。
[3] J.M.Souriau：几何与相对论。Hermann-法国出版社，1964年。
[4] P.M.Dirac：“一种关于质子和电子的理论”，1929年12月6日，发表于皇家学会（伦敦）学报，1930年：A 126，第360-365页
致谢。
本工作得到法国 CNRS 和 Brevets et Développements Dreyer 公司（法国）的支持。
1998年以密封信函形式提交巴黎科学院。
版权所有 法国科学院，巴黎，1998年。
