MHD7 开始
MHD 推进技术
……此前的一个图示展示了由洛伦兹力作用在圆柱体周围产生的流动，表明这些力可用于飞行器或航行器的推进。然而，圆柱形结构似乎并非最合适的形状。因此，很容易转向球形，只需在该物体上配备一个电极环即可。
……一个旋转开关系统可依次为两个相对的电极供电，其中一个作为阳极，另一个作为阴极。此时，只需将该装置与一个旋转磁场系统耦合即可。在这种情况下，无需在模型内部安装固定在轴上的磁铁（尽管我们在1976年进行液压实验时曾这样做过，将一个旋转磁铁置于乒乓球内部）。所有物理专业的学生都知道，若将三个螺线管以120度夹角布置，并用适当相位差的电流供电，即可产生等效于旋转磁偶极子的效果。其结果如下：
……如果此前在透镜形剖面周围进行的激波湮灭实验成功，我们原计划尝试使用这种多电极、旋转磁场的模型，通过经适当同步的电容器放电来供电。
……在低温气体中进行该实验同样具有吸引力。只需将模型用作高频天线即可。早在1978年，我们就已就此做过非常有趣的实验。同样，电离现象将仅局限于物体附近的区域。
透镜形MHD飞行器
……但最有趣的实验将围绕MHD透镜形飞行器展开（1975年发表于《法国科学院院刊》，题为“一种新型MHD转换器”）。此时，该装置无需电极。
……考虑一个通有交流电流的螺线管。它在周围空气中产生感应磁场，可能伴随感应电流的流动，而该感应电流又会产生一个与原磁场变化方向相反的次级磁场（楞次定律）。
……感应电流（i）形成闭合回路，与感应磁场B(t)相互作用，产生径向的洛伦兹力，交替表现为离心力和向心力。例如，在上图所示时刻t₀，磁场B（激励场）与电流密度J（感应场，流经气态介质）的方向将产生向心的径向力。
在时刻t₁，该力则变为离心力。
……如果紧贴螺线管内嵌圆盘的气体未被电离，则不会发生明显现象。一旦对该气体进行电离，它将受到交替的离心力与向心力作用，如同被摇晃的摇杯。
……基于此，可设计一种推进系统，通过在上下表面周期性地调制电离，使得当力为离心时，飞行器上方的气体成为导电体：
而当力为向心时，飞行器下方的气体则成为导电体：
……由此可形成一组合力，强力推动空气围绕飞行器流动：
……（1975年《巴黎科学院院刊》中的公式）极具吸引力。但关键在于必须找到一种方法，在靠近壁面处实现脉冲电离。问题较为复杂，因为使空气导电的时间必须远小于气体绕物体流动的穿越时间。若考虑物体以3000米/秒的速度飞行，特征长度为10米（即飞行器直径），则所需时间约为毫秒量级，这通过在3吉赫兹频率下发射脉冲微波是完全可行的。因此，飞行器的上下壁面应覆盖微型速调管，交替发射，并从空气分子中剥离出自由电子。
……另一种方案从理论上更具吸引力。众所周知，若用能量精确匹配的电子轰击分子，可引发电子附着现象。某些分子因此获得一个额外电子，成为寿命极短的负离子，这在我们当前的研究中具有重要意义。
……壁面电子枪将采用微型“捕兽夹”结构。原理简单：一个螺线管产生如下配置的磁场：
……该磁场垂直于壁面，其强度随距壁面距离增加而减小。同时伴随磁压：
……如右图所示，当中心电极与环形电极之间发生电火花放电时，电子将被推向磁压较低的区域，即远离壁面，其能量取决于B值的大小。若B值调节得当，这些电子射流将在空气中引发负离子的形成，这些负离子可高效传导由环形螺线管产生的感应磁场B的变化所引起的感应电流（参见上文）。最大气动效率在于在紧贴壁面的气层（即“边界层”）中施加作用。但随之而来的是等离子体约束问题，该问题在低压实验中已得到快速解决。
……由赤道螺线管产生的磁场B本身也伴随磁压。该磁压随远离对称平面而减小。因此，任何电火花放电都倾向于远离壁面，变得难以控制。
……解决方案是不使用单一螺线管，而是使用三个螺线管，其中两个较小直径的次级螺线管充当约束螺线管。
……在某一时刻，电流：
……- 流经赤道螺线管
……- 流经两个约束螺线管
方向相反。这种几何结构可使凹壁附近产生一个磁压梯度，将电火花放电“压”在壁面上，并使其保持在气态边界层内（具体而言，对于直径约十米的装置，该边界层厚度约为几厘米）。
……这些壁面约束实验是我们于20世纪70年代末用简陋设备完成的最引人注目的实验之一。
……总体而言，此时飞行器的外形呈现出……