17）超空间传输模型的建议。
温和情景：
假设一颗接近临界状态的中子星位于伴星附近。后者向其输送物质（恒星风）。当达到临界条件时，一颗小型超环形桥会在恒星中心形成，迅速将多余物质排入孪生空间。这种传输的物质表现得好像其质量被反转了一样（因为它在反向时间标记褶皱F*中移动，见第14节）。中子星会排斥它，它会被迅速喷射到空间中的孪生褶皱中。这个过程将确保中子星的稳定性，因为当中心的密度和压力足够低时，桥会闭合。这种现象可能伴随着引力波和伽马射线的发射（伽马闪光）。
剧烈情景：
存在中子星对。已经证明，由于引力波发射导致的能量损失，它们的旋转速度会持续减慢，因此它们应该会合并。两颗中子星的突然合并将变成一场灾难（在数学意义上的灾难）。构建系统（115）加（116）的完整非稳态解将有助于描述这一过程。以下内容是推测性的。
请注意，物质的完全转移将导致一个对应的配置：
（126）
S = - c T* （127）
S* = c T*
但，由于该过程本质上是可逆的，被转移的中子星将处于临界状态。一种可能性是物质几乎完全转移到孪生空间。一旦过程结束，超环形桥将闭合，达到一个新的平衡，对应于：
（128）
S = - c (T - T*)
（129）
S* = c ( T* - T )
粗体字母的大小意在表示张量项的相对重要性。小的 T 表示残余物质，留在我们的褶皱中。
这会是什么样子？
这种残余物质会被转移的中子星保持在远处（自吸引，但由于质量反转而排斥残余物质），现在位于孪生空间中。正如参考文献[13]、[14]、[15]和[21]中所解释的：
- 物质吸引物质，根据牛顿定律（在牛顿近似下）。
- 孪生物质（转移的物质）吸引孪生物质，根据牛顿定律。
- 物质和孪生物质相互排斥，根据“反牛顿定律”。
在我们的褶皱中，残余物质会通过辐射过程冷却。如果没有附近的能量源，其温度将趋于宇宙背景温度（3K）。它会形成一种冷气体的空心壳，包围着一个（不可见的）排斥物体。见图17
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图17：中子星大部分物质的超空间传输示意图。
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如果这个想法是正确的，这样的冷物体在我们的星系中是可观测的。也许某些最近发现的proplyds（如果它们由冷气体组成），可能对应于这样的残余壳。当然，如果它们位于热恒星附近，它们的温度不可能那么低。有些人认为proplyds是年轻的恒星或正在形成中的年轻行星系统。这只是个建议。
18）中子星中的临界性。
球对称中子星（一个略显不现实的模型）经典上由内部施瓦茨希尔德几何描述，对应于著名的度规：
130）
稳定条件为：
（131）
我们有两个特征长度。左边：施瓦茨希尔德半径。右边：与内部解相关的特征半径。rn 被认为是（恒定密度）中子星的半径。当它趋于临界时，这对应于图18。
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图18：趋于临界的中子星。
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参考文献[1]第14章“相对论在恒星结构和引力坍缩中的作用”中，第14.1节介绍了TOV方程（托尔曼-奥本海默-沃尔科夫模型）。研究表明，如果：
（132）
中子星（球对称）中心的压力会变得无限大。这个临界半径是：
略低于（对应较小的临界质量：两倍太阳质量，而不是2.5倍）。
它表明这种中心压力的增加是临界性的第一个症状。
...图19显示了在TOV模型中，不同外部半径值下中子星内部压力的变化，直到临界状态。当中子星的质量接近两倍太阳质量时，压力会增加到无限大。
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图19：TOV模型中中子星内部压力随外部半径的不同值的变化。
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以下曲线仍然基于（稳态）TOV方程，因此不能被视为正确的模型。不过，它们似乎表明，当半径略微增加时，（p = 无限）球体在中子星内部增长的速度。
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图20：根据稳态TOV方程计算的内部压力。
虽然本质上不正确，但似乎显示了随着质量略微增加，奇点（p = 无限）增长的速度。
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19）超环形传输的教育模型。
在参考文献[16]中，我们提出了一种耦合度规解（g，g*），描述了当一个恒定密度的球体存在于一个褶皱（我们的）中，外部是真空，而相邻的孪生空间部分是真空时，两个褶皱的几何结构。已经证明，局部标量曲率通过以下方式共轭：
（133）
R* = - R
一个（粗略的）质量被真空包围的模型是一个钝角圆锥（假设粒子遵循该表面的测地线。见网站）。其钝角部分是一个球体的一部分，其曲率密度是恒定的。其余部分是一个圆锥的一部分，是一个欧几里得表面，其局部曲率密度为零。
图21a：经典的钝角圆锥（钝角“posicone”）。
图21b：带有共轭“孪生几何”的钝角posicone：一个“钝角negacone”（R = - R）*
共轭空间被表示为一个钝角“negacone”，围绕着一个马鞍形结构，其恒定的曲率密度为负，周围是一个“negacone”部分，是一个欧几里得表面。
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图22：两个褶皱通过一个圆锥点（无限曲率密度）连接。
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压力是单位体积的能量密度。如果我们用局部曲率密度来表示这种压力，当达到临界条件时（中子星中心压力无限大），会出现一个圆锥点（无限曲率密度点），两个褶皱连接。
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图23：出现一个喉部圆。
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然后，小通道变大，这导致几何配置的改变。
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图24-a：变大。
图24-b：第二个褶皱变平。
图24-c：第二个褶皱变成“posicone”。
图24-d：对称配置：两个截断的posicones沿一个圆连接
施瓦茨希尔德几何的图像：对称的“diabolo”
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在对称过程中，对应于将物质（正曲率）完全转移到孪生空间，中间点将对应于两个沿圆连接的截断圆锥。这将对应于“施瓦茨希尔德解”。
图24-e：第一个褶皱变平。
图24-f：第一个褶皱F变成“negacone”。
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我们可以继续这个系列，展示两个表面之间的“曲率交换”过程。
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图24-g：曲率转移继续。
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图24-h：曲率转移继续。
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图24-i：曲率转移继续。
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图24-j：点接触，分离前。
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图24-k：曲率转移结束。
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