22）
黑洞并不存在。
黑洞模型源自何处？源自零第二项的场方程。令人惊讶的是，这样一个密度极高的物体却源于最初用来描述宇宙中空旷区域的方程。克尔度规并没有带来太多新内容：物体只是变得更复杂而已。旋转导致了方位角参考系拖拽现象，这意味着光速在相对于旋转运动向前或向后看时是不同的。无论选择哪种技术，一旦穿过视界进入内部，事情就会变得非常病态。在中心是“奇点”。我们先做一个练习。考虑二维度规（a）。如果我们把r视为径向距离，j视为极角，那么当r < R s时会出现问题。但是如果我们引入变化（b），度规的表达式就变为（c）。所有病态现象都消失了。此外，这个表面可以嵌入R3中：子午线方程是（d）。见图25，我们描绘了一条测地线。这说明病态现象可能取决于坐标选择错误和拓扑选择错误。
在三维示例中，我们计算了（平面）测地线（见图26），这些测地线被投影到初始（r，q，j）表示空间中。我们得到一个“喉部球体”，连接两个三维欧几里得空间。里面什么也没有。对于r < R s的空间没有物理意义。如果我们试图在该位置计算测地线，我们会得到一个虚数解。
图25：带有“桥”连接两个折叠的二维度规。
图26：带有“空间桥”的三维度规超曲面。测地线。
经典上，我们引入固有时s（j）和“时间坐标”t（i）。然后研究径向测地线得到两个微分方程（k）和（l），其解对应于曲线（m），图6.2，参考
[52]。
图（m）中显示的曲线是黑洞模型的基础。我们将坐标t与“远距离观察者”的固有时相等同，因此对于他来说，一个测试粒子向施瓦茨希尔德球体自由下落的时间是无限的。让我们证明这完全是因为时间坐标选择不当。在
[54] 1925年，爱丁顿
提出了一个新的时间标记（p）。
随后，研究相应的径向测地线。
我们使用拉格朗日方程。
在右边，我们看到沿径向路径的光速有两个值。
（ν = -1）
对应于向心路径：速度具有恒定值 - c。同样（在左边），从远处一点到施瓦茨希尔德球体的传输时间取决于路径的方向。向心（ν = -1）自由下落时间在有限时间间隔Δt内完成。相反，离心路径（ν = +1）从施瓦茨希尔德球体出发，给出无限时间间隔，因此施瓦茨希尔德球体像一个单向膜一样起作用。这对应于径向参考系拖拽效应。
这并不是拒绝施瓦茨希尔德几何解释的理由。事实上，我们在克尔度规中也发现了类似的现象（方位角参考系拖拽）。接下来，克尔度规的经典表达式。我们看到，我们得到了光的方位角速度的两个不同值。这取决于我们考虑光是沿着旋转方向还是逆着旋转方向。
我们可以通过连接两个折叠F和F的“空间桥”对施瓦茨希尔德几何给出新的解释。如果折叠F对应于双胞胎折叠，时间坐标t = -t（T对称性）。根据第19节，我们知道这种T对称性伴随着质量的反转，因此当正质量穿过施瓦茨希尔德球体（视为喉部表面）时，其符号会改变。第13节中呈现的共轭几何对应于将R s变为 - R s。然后我们引入以下类似爱丁顿的时间标记变化：
仍然使用拉格朗日方程，我们研究径向测地线系统，并在两个折叠之间建立联系。
但反向路径需要无限时间，因此这是从一个宇宙到另一个宇宙的单向通道。在这里，我们再次发现参考系拖拽效应，但方向相反。
在传输过程中，固有时流保持不变：ds > 0。这使得黑洞模型变得有问题。事实上，根据施瓦茨希尔德几何的这种新解释，这样的空间桥可以在很短的时间内（约10 -4秒）吞噬无限量的物质。顺便说一下，基于克尔度规的分析，虽然稍微复杂一些，但结果类似。
随后，测地线系统的解。
如何表示这样的路径？我们可以使用初始的（r，
q，j）表示空间。然后我们得到上述微分方程组和图27的图示。
图27：输入和输出测地线。
测地线似乎“弹跳”在施瓦茨希尔德球体上，图28也显示了这一点。
但所有这些都源于对路径的天真欧几里得表示。使用以下空间标记的变化：
联合度规的表达式变为：
图29：快速流动空间桥的示意图。
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