6
类比
与玻璃透镜的类比相当恰当。正质量M使光线会聚，而质量M*则使其发散：
光学类比：
当通过一个发散透镜观察带有圆点的墙纸时，可以看到更多、更小的物体。但它们的亮度会降低（即“视星等”降低）：
从宇宙学角度来看，作为发散透镜的鬼物质团块，应当降低高红移星系的视星等，同时增加其数量。
要评估这一效应，需要知道鬼物质团块的直径，但这很难实现。如果它们形成，我们无法预先知道它们最终会变成什么样子。它们会聚集成超大星系吗？
如果它们位于“巨大空洞”的中心，它们平均相距约一亿光年。但它们对遥远背景的影响强烈依赖于其直径f。
参见：
J.P. Petit, P. Midy 和 F. Landshecht：鬼物质天体物理学。5：二维数值模拟结果。VLS。关于星系形成的一种可能模型。[
在此网站：几何物理学A，
8
，1998年，第3节，公式(23)及图18。
]
无论如何，如果这些物体存在，它们应当使高红移区域呈现出大量矮星系的表象。而这正是我们所观测到的现象（P.J.E. Peebles：《物理宇宙学原理》，普林斯顿物理丛书，1993年）。经典解释认为，矮星系首先形成，随后通过合并、星系吞噬（合并）等方式演化为更大天体。
我们的模型为高红移星系的“矮化”现象提供了一种替代解释。
迈向星系诞生理论。
这是一个全新的情景，值得深入探索其所有含义。
目前尚未解决的难题在于：必须同时处理所有现象。我们无法将宇宙膨胀现象与各类结构的形成过程割裂开来。目前尚无法同时处理这两者。
尽管如此，我们仍可设想一种假设情景。鬼物质团块可能最先形成，同时立即对普通物质施加强烈的反压，导致物质因此升温。参见上述论文[
在此网站：几何物理学A，
8
，1998年，第4节，图19、20和21。
]
在天体物理学中，任何凝聚或聚集的物体，其温度都会升高。例如原恒星便是如此。这相当于将引力势能转化为动能（热运动速度）。压强等于密度乘以温度（p = n k T）。压强上升后，会抵抗坍缩。在“点燃”之前，原恒星是一个直径与太阳系相当、温度约数千度的球形气体团，主要在红外波段辐射能量。事实上，它在此阶段辐射的能量比之后通过核聚变获取能量时更多。其辐射来自表面，必须“排出”能量。否则，它无法继续收缩，无法在核心提高温度，也无法启动核聚变过程（最低约70万度）。
物体的致密性使其并非优良的辐射体。在相同温度下，热能与半径的立方成正比，而辐射表面积与半径的平方成正比。
相反，平板是最佳的辐射体。而当我们通过鬼物质团块压缩普通物质时，会使其沿板状结构（“肥皂泡”壁面）被压缩。参见上述论文及图示。
尽管需要进一步计算，但可以推测，这种几何构型有利于强烈的辐射冷却，从而导致介质对引力不稳定性变得敏感（关于引力不稳定性问题，参见我的漫画《千亿个太阳》，Belin出版社，巴黎Férou街8号，75006；或在“CD-Lanturlu”中查阅）。
此时，物质倾向于分裂成原星系。紧接着，鬼物质将渗入可用空间，从而形成一种星系嵌入鬼物质空洞的结构。这与宇宙中存在负质量物质的模型结果一致（Souriau假设）。我们重新审视由“负物质”（鬼物质、孪生物质、负质量物质，无论名称如何）包围星系的模型。
根据Souriau提出的模型，负质量会相互排斥。在这种情况下，它们无法解释宇宙的大尺度结构。
对星系束缚的解释。
因此，我们得到一个模型：鬼物质对星系施加反压，从而实现其束缚。这为星系内部存在暗物质的观点提供了一种替代解释。
参见
J.P. Petit 与 P. Midy：排斥性暗物质。[
在此网站：几何物理学A，
3
，1998年，第2节
]。但存在球状星系。因此，它们应位于与周围鬼物质分布几何形状相同的空腔中（我们应记住，鬼物质的温度高于我们的物质）。这些空腔是否因此具有束缚效应？
这是否违背了高斯定理？
所有物理专业的学生都知道，若均匀带电球体，其内部电场为零。人们可能会认为，可以将球形空腔内部的引力场分解为一系列同心壳层，每层贡献为零。
这似乎……显而易见。但该定理基于一个前提：引力在任何距离（包括无穷远）都遵循1/r²规律。
牛顿场产生所谓的泊松方程，通过格林定理可得：
DY = 4πGρ
爱因斯坦场方程在小尺度、弱曲率、近似静态（宇宙学意义上）且速度远小于光速的条件下，可还原为牛顿定律和泊松方程。
该方程能否处理均匀（ρ = 常数）且无限延伸的物质分布？此前我们一直假设如此。但这样会导致悖论。假设我们处于球对称状态，在任意点O（坐标原点），泊松方程可写为：
其中r为径向距离，Y为引力势，由此导出径向引力g（球对称）：
该方程在r ≠ 0时无解Y = 常数。因此存在引力，这看似矛盾：人们可能预期，每个粒子受到所有邻近粒子的引力作用，其合力应为零。
该解为：
以点O为中心的引力场非零，其值为：
不仅该场不为零，而且趋向于……