例如，如果我们把这样一个模型浸入流体中，仅配备一对电极（即中间的一对），并将这对电极短路，就会产生一个在气体中闭合的电流，从而显著减缓气体的流动：
一个这样的翼型浸入高度导电的气体（或被电离的气体）中，其行为就像一个高功率的“MHD发电机”。它实际上是一个“MHD转换器”。能量从何而来？这仅仅是流体的动能。所提取的功率伴随着流体动能的损失，表现为流体自然减速。
1965年，我们开始实施MHD电能发电机，将流体的动能直接转换为电能，使用的是法拉第型MHD喷管。虽然几何结构不同，但原理相同。下图展示了一个法拉第型MHD发电机的示意图，其通道为方形截面。
下一张图中，移除了螺线管，展示了“分段式”电极的布置方式（以实现电流在通道中更均匀的分布）。
在20世纪60年代，我们在马赛流体力学研究所进行的实验中，向该喷管注入了温度达10000开尔文、压力为1个大气压的氩气流，以2500米/秒的速度进入。当磁场达到2特斯拉时，感应电动势为：
2500 × 2 = 5000 伏特/米
由于相对电极之间的距离为5厘米，因此产生的电压差为250伏特。需要减去40伏特（由电极附近壁面效应引起的电压降），实际有效电压为210伏特。
在如此高温下，氩气的电导率可达3500西门子/米，因此电流密度 J = σE = σVB = 735,000 安培/平方米，即每平方厘米73.5安培。对于长度为10厘米、宽度为5厘米（总面积50平方厘米）的喷管，短路状态下的最大电流可达3675安培。
当电极短路时，电流达到最大值，实验表明，由此产生的洛伦兹力足够强大，足以使气体减速到形成一道正向激波，而无需任何物理障碍，仅靠电磁力即可实现。
因此，当超音速气流冲击一个透镜形翼型时，其本身携带的能量可以被利用。消除激波所需消耗的能量，实际上就是加速气体（在前缘和后缘附近）所消耗的能量，减去因电极对减速作用而产生的能量回收。
这一结果极为重要，因为它表明，消除激波所需能量远低于人们最初预想的水平。能量损失主要来自焦耳热效应。对于在冷空气中飞行的飞行器，还需额外消耗能量来通过微波（3吉赫兹）电离气体，我们对此也进行了估算。
洛伦兹力如何影响马赫波的坡度？
这非常简单。例如，当MHD喷管作为发电机运行时，即减速流体，马赫波在喷管内的变化如下：
这是流体的适度减速。马赫波看起来像手风琴的褶皱一样被压缩。电极处于“负载”状态，限制了电流密度。由此可以理解，为何更剧烈的减速会引发激波：当速度降低到接近亚音速时，马赫波会集中压缩，如同手风琴收缩，导致压力扰动不断累积，最终形成激波。该激波会迅速向喷管入口移动，并在第一个“流光束”（即第一对电极产生的电流射流）前稳定下来，仿佛它构成了某种无形的障碍。
相反，如果向系统注入电能，喷管则表现为法拉第型MHD加速器。此时马赫波趋于平展：
这种MHD加速效应在20世纪60年代我们工作的实验室中也已得到证实，效果非常显著。喷管入口速度为2500米/秒，出口速度达到8000米/秒以上，仅在约10厘米的距离内，速度提升了超过5公里/秒。
这些实验表明，只要气体具有足够高的电离度，MHD对气体的作用极为高效。值得一提的是，氩气在该电导率（3500西门子/米）下，其电离度约为10⁻³（每千个原子中有一个被电离）。
在冷空气中，必须“人工”电离气体，例如将周围气体暴露于3吉赫兹的微波流中，从而优先剥离最容易电离的成分——一氧化氮（NO）。此外，也可考虑引入低电离势的碱金属，如铯或钠。
因此，我和勒布伦在20世纪80年代，基于法国国家科学研究中心（CNRS）资助的博士论文，进行了上述所有计算。计算机模拟结果显示，流动完全“规整化”，完全消除了激波。下图展示了两组马赫波。
这一理论工作随后通过水力模拟实验得到补充，同样采用三对电极系统。船首和船尾的波浪得以消除。由于酸化水的电导率太低，无法利用流体能量改善能量平衡。结果与前述一致：流体流动保持“平坦”。
对这一主题感兴趣的读者，可在我的漫画作品《寂静之墙》（见Lanturlu光盘）中找到部分相关内容。
如何实现这些研究成果？
这些想法极具吸引力。它们开启了一种全新的超音速流体力学范式：不再将激波视为不可避免的必然现象，而是可以主动避免。
MHD技术的核心挑战在于，必须使气体具备足够高的电导率。在二十年……